richiami di geotecnica - 5 spinta delle terre (teoria di
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Richiami di geotecnica - 5 Spinta delle terre (teoria di Rankine) rev. 09.10.2018
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I testi e le figure che seguono sono stati estratti, con alcune modifiche, da uno o piรน dei seguenti testi, a cui si rimanda per chiarimenti e approfondimenti:
โข Bowles J. E., FONDAZIONI PROGETTO E ANALISI, McGraw-Hill, Milano, 1991
โข Colombo P., Colleselli F., ELEMENTI DI GEOTECNICA, Zanichelli, Bologna, 2004
โข Facciorusso J., Madiai C., Vannucchi G. โ DISPENSE DI GEOTECNICA, Dipartimento
di Ingegneria Civile โ Sezione Geotecnica, Universitร degli Studi di Firenze, 2006 e relativo materiale le lezioni
โข Lancellotta R., Costanzo D., Foti S., PROGETTAZIONE GEOTECNICA SECONDO
L'EUROCODICE 7 (UNI EN 1997) E LE NORME TECNICHE PER LE COSTRUZIONI (NTC 2008), Hoepli Ed., Milano, 2011
โข Lancellotta R., Calavera J., FONDAZIONI, McGraw-Hill, Milano, 2003
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TEORIE PER IL CALCOLO DELLA SPINTA DELLE TERRE La determinazione della spinta esercitata dal terreno contro unโopera di sostegno รจ un problema classico di ingegneria geotecnica che viene affrontato utilizzando due teorie โstoricheโ: โข la teoria di Rankine (1857) โข la teoria di Coulomb (1776).
Entrambi i metodi assumono superfici di scorrimento piane, ma per effetto dellโattrito fra la parete e il terreno:
a) le reali superfici di scorrimento sono in parte curvilinee b) i risultati che si ottengono applicando i metodi classici sono spesso non cautelativi.
ร pertanto opportuno riferirsi al metodo di Caquote Kรฉrisel (1948) che รจ il piรน noto e applicato metodo fra quelli che assumono superfici di scorrimento curvilinee.
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TEORIA DI RANKINE IPOTESI: โข terreno omogeneo (ฮณ costante con la profonditร ) โข superficie piana, orizzontale ed infinitamente
estesa โข terreno incoerente (cโ = 0) โข terreno asciutto (u = 0, ฯv= ฯโv) โข validitร del criterio di rottura di Mohr-Coulomb
(ฯ = ฯโn tan ฯโ) Stato tensionale assial-simmetrico
๐"#$ = ๐&$ ๐'($ = ๐)$ = ๐*$(โ). (*) per K0< 1 (terreni NC o debolmente OC)
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SPINTA A RIPOSO IPOTESI: vengono inserite due pareti verticali ideali, cioรจ tali da non modificare lo stato tensionale nel terreno (assenza di attrito) Stato tensionale a riposo La spinta orizzontale S0 che si esercita sui due lati di ciascuna parete dalla superficie ad una generica profonditร H, vale
๐( = 1 ๐'#$2
(๐๐ =
12๐พ๐ป)๐พ(
La profonditร Z0 della retta di applicazione di S0, vale:
๐( =โซ ๐'#$2( ๐๐๐
๐(= 23๐ป
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SPINTA ATTIVA Stato tensionale limite attivo Supponiamo ora di allontanare gradualmente le due pareti: โข nel punto A permangono condizioni di simmetria
(le tensioni verticale ed orizzontali sono ancora principali);
โข la tensione verticale ฯโv0= ฮณ Z non varia โข la tensione orizzontale efficace si riduce
progressivamente.
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SPINTA ATTIVA Il valore minimo della tensione orizzontale , ฯโhA, compatibile con lโequilibrio, รจ detto tensione limite attiva, e corrisponde alla tensione principale minore del cerchio di Mohr tangente alla retta di inviluppo a rottura. Essendo: ๐ = 1
2= (๐"#$ โ ๐'?$ ) ๐๐ถ = 1
2= (๐"#$ + ๐'?$ ) ๐ = ๐น๐ถ = ๐๐ถ๐ ๐๐๐$ 12= (๐"#$ โ ๐'?$ ) = 1
2= (๐"#$ + ๐'?$ )๐ ๐๐๐$
๐'?$ = 1 โ ๐ ๐๐๐$
1 + ๐ ๐๐๐$๐"#$ = ๐ก๐๐) J
๐4โ๐$
2M๐"#$
๐'?$ = ๐พ?๐"#$ ๐พ? =
&NOPQRS
&TOPQRS= ๐ก๐๐) UV
WโR
S
)X COEFFICIENTE DI SPINTA ATTIVA
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SPINTA ATTIVA La tensione tangenziale critica, il cui valore ฯf รจ lโordinata del punto F di tangenza del cerchio di Mohr con la retta di inviluppo a rottura, agisce su un piano che forma un angolo di UV
W+R
S
)X
con la direzione orizzontale.
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SPINTA ATTIVA La spinta orizzontale SA che si esercita sui due lati di ciascuna parete dalla superficie ad una generica profonditร H, vale:
๐? = 1 ๐'?$2
(๐๐ =
12๐พ๐ป)๐พ?
La profonditร ZA della retta di applicazione di SA, vale:
๐? =โซ ๐'?$2( ๐๐๐
๐?= 23๐ป
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SPINTA PASSIVA Stato tensionale limite passivo Supponiamo ora di avvicinare gradualmente le due pareti: โข nel punto A permangono condizioni di
simmetria (le tensioni verticale ed orizzontali sono ancora principali);
โข la tensione verticale ฯโv0= ฮณ Z non varia โข la tensione orizzontale efficace cresce
progressivamente.
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SPINTA PASSIVA Il valore massimo della tensione orizzontale compatibile, ฯโhP, compatibile con lโequilibrio รจ detto tensione limite passiva, e corrisponde alla tensione principale maggiore del cerchio di Mohr tangente alla retta di inviluppo a rottura. Essendo: ๐ = 1
2= (๐'Y$ โ ๐"#$ ) ๐๐ถ = 1
2= (๐"#$ + ๐'Y$ ) ๐ = ๐น๐ถ = ๐๐ถ๐ ๐๐๐$ 12= (๐'Y$ โ ๐"($ ) = 1
2= (๐"#$ + ๐'Y$ )๐ ๐๐๐$
๐'Y$ = 1 + ๐ ๐๐๐$
1 โ ๐ ๐๐๐$๐"#$ = ๐ก๐๐) J
๐4+๐$
2M๐"#$
๐'Z$ = ๐พY๐"#$ ๐พY =
&TOPQRS
&NOPQRS= ๐ก๐๐) UV
W+R
S
)X COEFFICIENTE DI SPINTA PASSIVA
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SPINTA PASSIVA La tensione tangenziale critica, il cui valore ฯf รจ lโordinata del punto F di tangenza del cerchio di Mohr con la retta di inviluppo a rottura, agisce su un piano che forma un angolo di UVWโR
S
)Xcon la direzione orizzontale.
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SPINTA PASSIVA La spinta orizzontale SA che si esercita sui due lati di ciascuna parete dalla superficie ad una generica profonditร H, vale:
๐Y = 1 ๐'Y$2
(๐๐ =
12๐พ๐ป)๐พY
La profonditร ZP della retta di applicazione di SP, vale:
๐Y =โซ ๐'Y$2( ๐๐๐
๐Y= 23๐ป
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I coefficienti di spinta attiva, KA, e passiva, KP, rappresentano i valori limite, rispettivamente inferiore e superiore, del rapporto tra le tensioni efficaci orizzontale e verticale:
๐พ? โค๐'$
๐"($โค ๐พY
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Le deformazioni di espansione necessarie per far decadere la pressione orizzontale dal valore ฯโh0 al valore limite inferiore ฯโhA, sono piccole, e comunque molto inferiori alle deformazioni di compressione necessarie per far elevare la pressione orizzontale dal valore ฯโh0, al valore limite superiore ฯโhP. In genere si considera lโangolo di resistenza al taglio di picco per il calcolo della spinta attiva, e lโangolo di resistenza al taglio a volume costante per il calcolo della spinta passiva.
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EFFETTO DELLA COESIONE - SPINTA ATTIVA Si suppone che il deposito sia dotato anche di coesione oltre che di attrito, ovvero ha resistenza al taglio definita dal criterio di rottura di Mohr-Coulomb: (ฯ = cโ+ ฯโn tan fโ)
๐&$ = ๐*$๐ก๐๐) J๐4+๐$
2M + 2๐$๐ก๐๐ J
๐4+๐$
2M
๐*$ = ๐&$๐ก๐๐) J๐4โ๐$
2M + 2๐$๐ก๐๐ J
๐4โ๐$
2M
๐'?$ = ๐พ๐๐ก๐๐) J๐4โ๐$
2M โ 2๐$๐ก๐๐ J
๐4โ๐$
2M = ๐พ๐๐พ? โ 2๐$]๐พ?
๐'Y$ = ๐พ๐๐ก๐๐) J๐4+๐$
2M + 2๐$๐ก๐๐ J
๐4+๐$
2M = ๐พ๐๐พY + 2๐$]๐พY
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La
๐'?$ = ๐พ๐๐ก๐๐) J๐4โ๐$
2M โ 2๐$๐ก๐๐ J
๐4โ๐$
2M = ๐พ๐๐พ? โ 2๐$]๐พ?
รจ valida per Z > Zc, essendo Zc la profonditร critica per la quale risulta ฯโhA= 0 (il terreno non ha resistenza a trazione):
๐^ =2๐$
๐พ]๐พ?
mentre per Z < Zc si assume ฯโhA= 0 OSS. Nella fascia di spessore Zc il terreno sarร interessato da fessure verticali di trazione che possono riempirsi di acqua. Si tiene conto di tale possibilitร considerando, per il calcolo della spinta, anche un triangolo di pressione idrostatica di altezza Zc e base ฮณwZc
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EFFETTO DELLA COESIONE - SPINTA PASSIVA
๐'Y$ = ๐พ๐๐ก๐๐) J๐4+๐$
2M + 2๐$๐ก๐๐ J
๐4+๐$
2M = ๐พ๐๐พY + 2๐$]๐พY
๐Y(๐) = ๐Y,&(๐) + ๐Y,)(๐) = 2๐$]๐พY๐ +12๐พ๐)๐พY
๐(๐Y) =๐Y,&(๐)
๐2 + ๐Y,)(๐)
23 ๐
๐Y(๐)
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EFFETTO DELLA COESIONE CONDIZIONI NON DRENATE (A BREVE TERMINE) Con riferimento a condizioni non drenate (a breve termine), come ad esempio nel caso di uno scavo a parte verticale, il criterio di rottura di Mohr-Coulomb viene applicato in termini di tensioni totali (c = cu; ฯ= 0). La tensione limite attiva e passiva diventano rispettivamente:
๐'? = ๐พ๐ โ 2๐`
๐'Y = ๐พ๐ + 2๐` Le superfici di rottura sono inclinate di 45ยฐ rispetto allโorizzontale.
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Effetto della eterogeneitร Si suppone che il deposito sia costituito da strati orizzontali omogenei La spinta totale esercitata sulla parete verticale รจ la somma dei contribuiti di ciascuno strato. Il diagramma delle pressioni orizzontali competenti a ciascuno strato in condizioni di spinta attiva รจ un trapezio
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