stabilità dei sistemi di controllo in retroazione · 2008-05-06 · rotazione di fase di −180°...
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Stabilità dei sistemi di controllo in retroazione
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2
Diagrammi polari, di Nyquist e di Nichols
Diagramma polareDiagramma di NyquistDiagramma di Nichols
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Diagrammi polari, di Nyquist e di Nichols
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4
Diagramma polare
La risposta in frequenza si analizza tramite
Un’altra rappresentazione grafica di G(jω) si ottiene riportando M(ω) e ϕ(ω) su un riferimento polare del piano complesso
Diagramma polare di G(jω)
∞<ω≤⋅ω=
=⋅ω=ω=ωϕ
ω∠ω=
0,e)(M
e)j(G)j(G)s(G)(j
)j(Gjjs
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5
Rappresentazione polare per ω=ω∗ (1/2)
Punto sul piano complesso
*
*
*
*
j*
)(j*
)j(Gj*
eM
e)(M
e)j(G)j(G
ϕ
ωϕ
ω∠ω=ω
⋅=
=⋅ω=
=⋅ω=ω
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6
C
ℜ
ℑ
M*
ϕ*
Rappresentazione polare per ω=ω∗ (2/2)
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7
C
ℜ
ℑ
Rappresentazione polare per ω=ω∗ (2/2)
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8
C
ℜ
ℑ
M*
ϕ*
Rappresentazione polare per ω=ω∗ (2/2)
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9
Rappresentazione polare per ω∈(0,∞) (1/2)
Luogo di punti sul piano complesso
)(0,per e)(M
e)j(G)j(G)(j
)j(Gj
∞∈ω⋅ω=
=⋅ω=ωωϕ
ω∠
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10
ω=ω0
C
ℜ
ℑ
ω=ω1
ω=ω2
ω=ω3ω=ω4
ω=ω5
Rappresentazione polare per ω∈(0,∞) (2/2)
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ω=ω0
C
ℜ
ℑ
ω=ω1
ω=ω2
ω=ω3ω=ω4
ω=ω5
Rappresentazione polare per ω∈(0,∞) (2/2)
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Proprietà importanti (1/4)
Per sistemi senza poli nell’origine il diagramma polare parte (ω→0+) da un punto sull’asse reale; la fdt in BF è infatti approssimabile con una costantePer sistemi con “i” poli nell’origine il diagramma polare parte da un punto infinitamente lontano dall’origine, con fase
la fdt in BF è infatti approssimabile conis
K
)Karg(2
i0
+π−
⋅=ϕ +→ω
0 o ±π
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Proprietà importanti (2/4)
Per sistemi con poli nell’origine:
con n ≥ 0, m > 0 oppure n > 0, m ≥ 0
Il quadrante di partenza (ω→0+) dipende dai segni di
mn000aK
jK
)(j)()j(Gω
+ω
≅ωℑ+ωℜ=ω ℑℜ→ω→ω→ω +++
ℑℜ K di e K
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Proprietà importanti (3/4)
Per sistemi con poli nell’origine il diagramma polare per ω→0+ assume un particolare andamento asintotico. Esempi:
n=0, m>0 → asintoto=retta verticale,
n>0, m=0 → asintoto=retta orizzontale,
n=4, m=2 → asintoto=parabola,
forma generale dell’asintoto:
22K
Kℑ=ℜ
ℑ
ℜ
ℑ=ℑ K
ℜ=ℜ K
m/nm/n H oH ℜ=ℑℑ=ℜ
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15
Proprietà importanti (4/4)
Per sistemi strettamente propri il diagramma polare termina (ω→∞) nell’origine (modulo nullo) con fase multipla di ±90°; la fdt in AF è infatti approssimabile con
Per sistemi non strettamente propri il diagramma polare termina (perpendicolarmente) in un punto sull’asse reale diverso dall’origine; in tal caso la fdt in AF è infatti approssimabile con una costante
0zerin.o polin.ok, >−=ksH
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Esempio 1 (1/4)
)10s)(1s2.0s(s)1.0s(200)s(G 2 +++
+=
ω−→≅
2js2)s(G
BF
33
3AF
200)j(s
200)s(Gω
−→≅
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17
Esempio 1 (2/4)
ω−→≅
2js2)s(G
BF⎩⎨⎧
−=
=
==
ℑ
ℜ
2K
4.19K
1m0n
→+ 4.19
asintoto = retta verticale
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18
Esempio 1 (3/4)
100
200
30
210
60
240
90
270
120
300
150
330
180 0
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Esempio 1 (4/4)
240
270
300
Esempio1 - diagramma polare
100
00
10 10 10-100
-50
0
50Esempio1 - DdB
Mod
ulo
(dB
)
10-2
10-1
100
101
102
-270
-180
-90
0F
ase
(° )
ω
A B C D E F
A
B C
D
E
F
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20
Esempio 2 (1/4)
)4s)(2s(s)1s(10)s(G 2 ++
+=
22
2BF
25.1)j(s25.1)s(G
ω−→≅
33
3AF
10)j(s10)s(G
ω−→≅
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21
Esempio 2 (2/4)
22
2BF
25.1)j(s25.1)s(G
ω−→≅
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
−=
−===
→ω
−+
ℑ
ℜ
2.3/1K
25.1K1m2n
2.31j
asintoto = parabola28.12 ℑ−=ℜ
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22
20
40
30
210
60
240
90
270
120
300
150
330
180 0
Esempio 2 (3/4)
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23
Esempio2 - diagramma polare
-40
-20
0
20
40Esempio2 - DdB
Mod
ulo
(dB
)
100
101-270
-180
-90
Fas
e (°
)
ω
Esempio 2 (4/4)
D
A C D
B
B
A C
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Diagrammi polari, di Nyquist e di Nichols
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25
Dominio della variabile s (1/3)
Il diagramma di Nyquist (DdN) di una fdt consiste nella rappresentazione grafica sul piano C di
Variazione della variabile indipendente:
),(per )j(G)s(Gjs
+∞−∞∈ωω=ω=
C
raggio R, R→∞
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26
Dominio della variabile s (2/3)
Problema: presenza di poli sull’asse immaginarioSoluzione:
Naturalmente
C
raggio ρ, ρ→0
jωo
( ) ∞→⇒ππ−∈αρ+ω= α
→ρ)s(G)2/,2/(,ejlims j
o0
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27
s varia su un “percorso chiuso”
Il DdN della G(s) consiste in un luogo di punti anche esso chiuso
Dominio della variabile s (3/3)
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28
Particolare attenzione ai punti in cui G(jω)→∞(presenza di poli sull’asse immaginario)Se s varia da j a j percorrendo una semicirconferenza di raggio infinitesimo in verso antiorario, allora …G(s) varia da G(j ) a G(j ) percorrendo una semicirconferenza di raggio infinito in verso orarioSe il polo in jωo ha molteplicità i allora da G(j ) a G(j ) verranno percorse, sempre in verso orario, i semicirconferenze di raggio infinito
Poli sull’asse immaginario (1/3)
−ωo+ωo
−ωo+ωo
−ωo+ωo
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29
Poli sull’asse immaginario (2/3)
NB: il percorso orario di una semicirconferenza di raggio infinito, per ω da a , equivale a una rotazione di fase di −180° in un intervallo infinitesimo di ω ⇒ la fase di G(jω) presenta una discontinuità di −180° in ωo
È facile dimostrare infatti che in presenza di fattori con poli sull’asse immaginario, del tipo
la fase presenta una discontinuità di −180° da a
,0pers
1oppure0pers
1s1
o2o
2oo
≠ωω+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=ω
ω+=
−ωo+ωo
−ωo+ωo
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30
Poli sull’asse immaginario (3/3)
Se il polo in jωo ha molteplicità i allora la fase presenterà una discontinuità di −i180° in ωo
Per ciò che è stato fin qui detto valgono ovviamente le seguenti eguaglianze: Esempio per i=1
∞=ω=ω+− ω→ωω→ω
)j(Glim)j(Glimoo
C
ℜ
ℑ 60°
−120°
−ω=ω o
+ω=ω oraggio R→∞
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31
Zeri sull’asse immaginario
La presenza di i zeri sull’asse immaginario(in jωo) induce in ω=ωo una discontinuità di +i180°nella fase e un modulo nullo (−∞ dB) ⇒ il DdNattraversa l’origine del piano complesso proprio per ω=ωo
C ℑ
ω=ωo
30°
−150°
ℜ
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32
Costruzione del DdN (1/4)
Risultato importante:
⎩⎨⎧
ω−∠=ω−∠ω=ω−
⇒ω=ω−⇒
⇒==
=
)j(G)j(G)j(G)j(G
)j(G)j(G
)s(G)s(G)s(G
)x(coniugatox definito sia
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33
Costruzione del DdN (2/4)
G(jω) per ω∈(−∞,0) coincide con
G(−jω) per ω∈(∞,0) ovvero con
(jω) per ω∈(∞,0)
Sia ω∈(0,∞); il luogo dei punti G(−jω) sul piano complesso C è il luogo simmetrico,rispetto all’asse reale, a quello dei punti G(jω)NB: non è difficile dimostrare che G(−j∞)≡G(j∞)
G
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34
Costruzione del DdN (3/4)
Per tracciare il DdN di una fdt G(s) è sufficiente seguire poche regole pratiche
tracciare il diagramma polare di G(jω)tracciare il diagramma simmetrico al precedente rispetto all’asse reale (basta “ribaltare” il diagramma polare rispetto all’asse reale)nel caso siano presenti rami all’infinito ovvero poli sull’asse immaginario, congiungere i rami all’infinito con un opportuno numero di semicirconferenze orarie di raggio R→∞ così come illustrato nelle diapositive precedenti
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35
Costruzione del DdN (4/4)
mettere in evidenza il verso di percorrenza (da ω=0+ a ω=+∞/−∞ a ω=0−)verificare che il DdN sia costituito da una curva chiusa
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Esempio 1 (1/2)
)10s)(1s2.0s(s)1.0s(200)s(G 2 +++
+=
1000°
200
+=ω 0
±∞=ω
−=ω 0
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37
Esempio 1 in Matlab (1/3)
Il DdN può essere tracciato in ambiente Matlab utilizzando il comando nyquist (per la sintassi consultare il relativo help)Nel caso della fdt precedente, ad esempio, i comandi Matlab che permettono di tracciare il DdNnel modo più semplice sono i seguenti:
>> s=tf(‘s’)>> G=200*(s+0.1)/s/(s^2+0.2*s+1)/(s+10)>> nyquist(G)>> axis equal
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38
Esempio 1 in Matlab (2/3)
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39
Esempio 1 in Matlab (3/3)
Si noti che in ambiente Matlab i DdN possono non essere completi perché mancanti delle eventuali semicirconferenze all’infinitoI dettagli del DdN possono essere meglio analizzati con successive operazioni di zoom sul diagramma stesso
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40
Esempio 2 (1/2)
)4s)(2s(s)1s(10)s(G 2 ++
+=
20
40
30
60
240
90
270
120
300
330
180 0
−=ω 0
+=ω 0 ±∞=ω
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41
Esempio 2 in Matlab (1/3)
I comandi Matlab che permettono di tracciare il DdN nel modo più semplice sono i seguenti:
>> s=tf(‘s’)>> G=10*(s+1)/s^2/(s+2)/(s+4)>> nyquist(G)>> axis equal
![Page 42: Stabilità dei sistemi di controllo in retroazione · 2008-05-06 · rotazione di fase di −180° in un intervallo infinitesimo di ω⇒la fase di G(jω) presenta una discontinuità](https://reader030.vdocuments.mx/reader030/viewer/2022011814/5e525da9baffb046a2276436/html5/thumbnails/42.jpg)
42
Esempio 2 in Matlab (2/3)
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43
Esempio 2 in Matlab (3/3)
Anche in questo caso il DdN non è completo perché mancante delle semicirconferenze all’infinitoI dettagli del DdN possono essere meglio analizzati con successive operazioni di zoom sul diagramma stesso
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44
Esempio 3 (1/2)
s4G,5.0G,
)4s()2s()8s()1s(4)s(G AFBF222
22
==++++
=
0=ω1 e ±±∞=ω
1
2
−=ω 4
+−=ω 4+=ω 4
−−=ω 4
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45
Esempio 3 (2/2)
s4G,5.0G,
)4s()2s()8s()1s(4)s(G AFBF222
22
==++++
=
1
2
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Esempio 3 in Matlab (1/3)
I comandi Matlab che permettono di tracciare il DdN nel modo più semplice sono i seguenti:
>> s=tf(‘s’)>> G=4*(s^2+1^2)*(s+8)/(s+2)^2/(s^2+4^2)>> nyquist(G)>> axis equal
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47
Esempio 3 in Matlab (2/3)
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48
Esempio 3 in Matlab (3/3)
Anche in questo caso il DdN non è completo perché mancante delle semicirconferenze all’infinitoI dettagli possono essere meglio analizzati con successive operazioni di zoom sul diagramma
!
!
![Page 49: Stabilità dei sistemi di controllo in retroazione · 2008-05-06 · rotazione di fase di −180° in un intervallo infinitesimo di ω⇒la fase di G(jω) presenta una discontinuità](https://reader030.vdocuments.mx/reader030/viewer/2022011814/5e525da9baffb046a2276436/html5/thumbnails/49.jpg)
Diagrammi polari, di Nyquist e di Nichols
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50
Definizione (1/2)
Il diagramma di Nichols (DdNic) di una fdt consiste nella rappresentazione grafica di
sul piano cartesiano
),0(per ,e)(M)j(G)s(G )(jjs
∞∈ωω=ω= ωϕω=
dBgradiM⊗ϕ
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51
Definizione (2/2)
Nel DdNic la variabile indipendente ω diventa la coordinata curvilinea (un punto sul piano ϕ⊗M per ciascun valore di ω)
Per ovvi motivi i valori dell’ascissa possono essere limitati (ma non è obbligatorio) tra −180° e +180° oppure tra 0° e +360° oppure tra −360° e 0°; nel prosieguo si opteràpreferibilmente per l’intervallo −360°÷ 0°
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52
Esempio 1 (1/2)
)10s)(1s2.0s(s)1.0s(200)s(G 2 +++
+=
+→ω 060
-360 -315 -270 -225 -180 -135 -90 -45 0-80
-60
-40
-20
0
20
40
Fase (°)
Mod
ulo
(dB
)
∞→ω
A C
BD
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53
Esempio 1 in Matlab
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54
Esempio 2 (1/2)
)4s)(2s(s)1s(10)s(G 2 ++
+=
-360 -315 -270 -225 -180 -135 -90 -45 0-100
-50
0
50
100
Fase (°)
Mod
ulo
(dB
)
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55
Esempio 2 in Matlab
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56
Esempio 3 (1/2)
)4s()2s()8s()1s(4)s(G 222
22
++++
=
-360 -315 -270 -225 -180 -135 -90 -45 0-80
-40
-20
0
20
40
80
Fase ( °)
Mod
ulo
(dB
)
∞→ω
0=ω
−→ω 1+=ω 1
−=ω 4 +→ω 4
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57
Esempio 3 in Matlab
X
Y