ohanian_fisica_3e_capitulo_muestra_22 pag 12 y 13

Electricidad y magnetismo

C O N T E N I D O

CAPÍTULO 22 Fuerza eléctrica y carga eléctrica

CAPÍTULO 23 El campo eléctrico

CAPÍTULO 24 La ley de Gauss

CAPÍTULO 25 Potencial electrostático y energía

CAPÍTULO 26 Capacitores y dieléctricos

CAPÍTULO 27 Corrientes eléctricas y la ley de Ohm

CAPÍTULO 28 Circuitos de corriente directa

CAPÍTULO 29 Fuerza y campo magnético

CAPÍTULO 30 Cargas y corrientes en campos magnéticos

CAPÍTULO 31 Inducción electromagnética

CAPÍTULO 32 Circuitos de corriente alterna

P A r T E

4

Un microchip contiene circuitos diseñados con precisión, empacados en un espacio muy pequeño. Este microalambre de oro es una de varias conexiones al microchip, y lleva a terminales más grandes que se usan para insertar el microchip en una tarjeta de circuito, como las que se encuentran en el interior de una computadora.

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22C A P Í T U L O

694

Conceptosen

contexto

Fuerza eléctrica y carga eléctrica

C O N C E P T O S E N C O N T E X T OLas fotocopiadoras y las impresoras láser usan modernas partículas de tóner en tonos magenta, cian, amarillo y negro, hechas en forma esférica, con un recubrimiento de polímero. Una fuerza eléctrica de atracción las mantiene sujetas a la placa detrás de ellas; también las partículas ejercen fuerzas eléctricas de repulsión entre sí.

Con las propiedades de la fuerza eléctrica y la carga eléctrica que se pre-sentan en este capítulo, será posible contestar preguntas como:

? ¿Cuál es la fuerza que ejerce una partícula de tóner sobre otra? (Ejemplo 4, página 701)? ¿Cuál es la fuerza total sobre una partícula rodeada por varias otras

partículas? (Ejemplo 7, página 704)? ¿Cómo se transfieren las partículas de tóner para formar una imagen?

(La física en la práctica. Xerografía, página 709)

22.1 La fuerza electrostática

22.2 Ley de Coulomb

22.3 La superposición de fuerzas eléctricas

22.4 Cuantización y conservación de la carga

22.5 Conductores y aislantes; carga por fricción o por inducción

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22.1 La fuerza electrostática 695

La sociedad humana depende de la electricidad. Con una falla de la energía eléctrica se demuestra esa dependencia: se paran los trenes subterráneos, las luces de los semáfo-

ros, el alumbrado de las calles y las luces de los hogares; los refrigeradores dejan de funcionar; no se puede cocinar; la casa no puede calentarse; no funcionan radios, televi-sores ni computadoras. Pero la dependencia de la electricidad es más profunda que lo que sugiere la dependencia de maquinaria y utensilios eléctricos. La electricidad es un ingrediente esencial de todos los átomos en el organismo humano y en el medio am-biente. Las fuerzas que mantienen unidas las partes de un átomo son fuerzas eléctricas. Además, también son eléctricas las fuerzas que unen los átomos para conformar una molécula, y unen a gran escala las moléculas, elementos constructivos que forman es-tructuras macroscópicas como rocas, árboles, el cuerpo humano, rascacielos y los grandes buques-tanque. Todas las fuerzas mecánicas “de contacto” de la cotidianidad, como el empuje de una mano contra una puerta, la tensión de un cable de elevador, la presión del agua contra el casco de un barco, no son más que fuerzas eléctricas combinadas sobre muchos átomos. Entonces, el entorno inmediato está dominado por fuerzas eléctricas.

En los capítulos que siguen se estudiarán las fuerzas eléctricas y sus efectos. Para comenzar (capítulos 22 a 28) se supondrá que las partículas que ejercen esas fuerzas están en reposo, o que sólo se mueven muy despacio. Las fuerzas eléctricas que se ejer-cen bajo estas condiciones se llaman fuerzas electrostáticas. Después (capítulos 29 a 31) se examinarán las fuerzas eléctricas cuando las partículas se mueven con velocidad uniforme o casi uniforme. Bajo estas condiciones, se modifican las fuerzas eléctricas; además de la fuerza electrostática se produce una fuerza magnética, que depende de las velocidades de las partículas. Las fuerzas electrostáticas y magnéticas combinadas se llaman fuerzas electromagnéticas. Por último, se examinarán las fuerzas que se ejercen cuando las partículas se mueven con movimiento acelerado (capítulo 33). En ese caso, las fuerzas electromagnéticas se vuelven a modificar con una consecuencia drástica, que es la emisión de ondas electromagnéticas, como son las ondas luminosas y las radio-eléctricas.

La electricidad se descubrió a través de la fricción. Los antiguos griegos notaron que cuando se frotaban barras de ámbar (elektron, en griego) contra un pedazo de tela o de piel, emitían chispas y atraían pequeños trozos de paja o plumas. Se puede repetir fácilmente este antiguo descubrimiento si se frota un peine de plástico en una camisa o un suéter: en la oscuridad se puede ver que se produce una multitud de pequeñas chispas con este frotamiento, y el peine electrificado atrae pequeños trozos de papel o de tela. En el siglo xix se desarrollaron en forma gradual las aplicaciones prácticas de la electricidad, pero sólo fue hasta el siglo xx que se reconoció la dominante presencia de las fuerzas eléctricas que mantienen unida toda la materia en el entorno.

22.1 LA FUErZA ELECTrOSTÁTICALa materia ordinaria —sólidos, líquidos y gases— está compuesta de átomos, cada uno de ellos con un núcleo rodeado por multitud de electrones. Por ejemplo, la figura 22.1 muestra la estructura de un átomo de neón. En el centro de este átomo hay un núcleo formado por diez protones y diez neutrones, empacados en forma muy apretada; el diámetro del núcleo sólo mide unos 6 × 10−15 m. En torno a este núcleo se mueven diez electrones, que están confinados en una región aproximadamente esférica de unos 3 × 10−10 m de diámetro.

El átomo se parece un poco al sistema solar, donde el núcleo está representado por el Sol, y los electrones por los planetas. En el sistema solar, la fuerza que mantiene a un planeta cerca del Sol es gravitacional. En el átomo, la fuerza que mantiene a un electrón cerca del núcleo es la fuerza eléctrica de atracción entre él y los protones en el núcleo. Esta fuerza eléctrica se parece a la gravitacional, porque disminuye en proporción al

fuerza eléctrica

fuerza magnética

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696 CAPÍTULO 22 Fuerza eléctrica y carga eléctrica

cuadrado inverso de la distancia. Pero la fuerza eléctrica es mucho mayor que la fuerza gravitacional. La atracción eléctrica entre un electrón y un protón (a cualquier distancia) es aproximadamente 2 × 1039 veces mayor que la atrac-ción gravitacional. Así, la fuerza eléctrica es, con mucho, la máxima fuerza que actúa sobre un electrón en un átomo.

La otra gran diferencia entre la fuerza gravitacional y la fuerza eléctrica es que la primera, entre dos partículas, siempre es de atracción, mientras que las fuerzas eléctricas pueden ser de atracción, de repulsión o nulas, dependiendo de qué partículas se consideren. La tabla 22.1 presenta un resumen cualitati-vo de las fuerzas eléctricas entre las partículas fundamentales.

Se dice que las partículas que ejercen fuerzas eléctricas tienen una carga eléctrica, y que las que no ejercen fuerzas eléctricas no la tienen. Así, se puede percibir la carga eléctrica como la fuente de la fuerza eléctrica, exactamente como

la masa es la fuente de la fuerza gravitacional. Los electrones y los protones tienen carga eléctrica, pero los neutrones no. La fuerza entre un electrón y un protón, la fuer-za entre un electrón y un electrón, y la fuerza entre un protón y un protón tiene siempre la misma magnitud (para una distancia determinada). Así, las intensidades de las fuer-zas eléctricas asociadas con los electrones y los protones tienen magnitudes iguales; esto es, sus cargas eléctricas tienen magnitudes iguales. Para la formulación matemáti-ca de la ley de la fuerza eléctrica, se asigna al protón una carga positiva, y al electrón una carga negativa (las dos de igual magnitud). A esas cargas del protón y del electrón se les representa por +e y −e, respectivamente. En la tabla 22.2 se resumen los valores de esas cargas.

En función de estas cargas eléctricas, entonces será posible declarar que la fuerza eléctrica entre cargas de signos similares es de repulsión, y la fuerza eléctrica entre cargas de signo distinto es de atracción.

El valor numérico de la carga e del protón depende del sistema de unidades. En el sistema de unidades SI, la carga se expresa en coulombs (C), y los valores numéricos correspondientes de las cargas fundamentales del protón y del electrón son*

e = 1.60 × 10−19 C para el protón

−e = −1.60 × 10−19 C para el electrón (22.1)

* Como en todas las constantes físicas, se han redondeado a tres decimales esos valores. En el apéndice 6, o en el interior de las cubiertas del libro, se encuentra un valor más exacto.

10–10 m

El neón tienediez electrones…

…y su núcleo tienediez protones.

Los electrones están principal-mente dentro de una esferapequeña centrada en el núcleo.

FIGUrA 22.1 Átomo de neón. Se ven los electrones en un instante en el tiempo, como se verían en un microscopio (hipotético) extremadamente poderoso.

carga eléctrica

coulomb (C)

carga del protón y el electrón

TABLA 22.1

FUErZAS ELÉCTrICAS (CUALITATIVAS)

PARTÍCULAS FUERZA

Electrón y protón Atracción

Electrón y electrón Repulsión

Protón y protón Repulsión

Neutrón y cualquier cosa Cero

TABLA 22.2

CArGAS ELÉCTrICAS DE PrOTONES, ELECTrONES Y NEUTrONES

PARTÍCULA CARGA

Protón, p +e

Electrón, e −e

Neutrón, n 0

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22.1 La fuerza electrostática 697

En el sistema de unidades SI se define el coulomb en función de una corriente eléctrica estándar, esto es, una tasa de flujo estándar de cargas: un coulomb es la canti-dad de carga eléctrica que una corriente de un ampere produce en un segundo. Des-afortunadamente, la definición de la corriente estándar implica el uso de campos magnéticos, por lo que se tendrá que posponer para un capítulo posterior la definición precisa del ampere y del coulomb.

Un coulomb de carga representa una gran cantidad de cargas fundamentales. Eso se aprecia con facilidad sacando la inversa de la ecuación (22.1),

22.1 The Electrostatic Force 697

In the SI system of units, the coulomb is defined in terms of a standard electriccurrent, that is, a standard rate of flow of charge: one coulomb is the amount of elec-tric charge that a current of one ampere delivers in one second. Unfortunately, the def-inition of the standard current involves the use of magnetic fields, and we will thereforehave to postpone the question of the precise definition of ampere and coulomb to alater chapter.

One coulomb of charge represents a large number of fundamental charges; this iseasily seen by taking the inverse of Eq. (22.1),

Thus, a coulomb is more than 6 billion billion fundamental charges. Since the funda-mental charge is so small, we can often ignore the discrete character of charge in practicaland engineering applications of electricity, and we can treat macroscopic charge distri-butions as continuous. This is analogous to treating macroscopic mass distributions ascontinuous, even though, on a microscopic scale, the mass consists of discrete atoms.

The net electric charge of a body containing some number of electrons and pro-tons is the (algebraic) sum of the electron and proton charges. For instance, the netelectric charge of an atom containing equal numbers of electrons and protons is zero;that is, the atom is electrically neutral. Sometimes atoms lose an electron, and some-times they gain an extra electron. Such atoms with missing electrons or with extra elec-trons are called ions. They have a net positive charge if they have lost electrons, and anet negative charge if they have gained electrons. The positive or negative charge ona macroscopic body—such as on a plastic comb electrified by rubbing—arises in thesame way, from a deficiency or an excess of electrons.

The electric forces between two neutral atoms tend to cancel; each electron in oneatom is attracted by the protons in the nucleus of the other atom, and simultaneouslyit is repelled by the equal number of electrons of that atom. However, the cancellationof these electric attractive and repulsive forces among the electrons and the protons inthe two atoms is sometimes not complete. For instance, the “contact” force betweentwo atoms close together arises from an incomplete cancellation of the attractive andrepulsive forces. The force between the atoms depends on the relative locations of theelectrons and the nuclei. If the distributions of the electrons are somewhat distortedso, on the average, the electrons in one atom are closer to the electrons of the neigh-boring atom than to its nucleus, then the net force between these atoms will be repul-sive. Figure 22.2a shows such a distortion that leads to a repulsive net force; the distortionmay either be intrinsic to the structure of the atom or induced by the presence of theneighboring atom. Figure 22.2b shows a distortion that leads to an attractive force.

Likewise, the electric forces between two neutral macroscopic bodies separated bysome appreciable distance tend to cancel. For example, if the macroscopic bodies area baseball and a tennis ball separated by a distance of 2 m, then each electron of the base-ball is attracted by the protons of the tennis ball, but simultaneously it is repelled bythe electrons of the tennis ball; and these forces cancel each other. Only when the sur-faces of the two balls are very near one another (“touching”) will the atoms in one sur-face exert a net electric force on those in the other surface.

This cancellation of the electric forces between neutral macroscopic bodies explainswhy we do not see large electric attractions or repulsions between the macroscopicbodies in our environment, even though the electric forces between individual elec-trons and protons are much stronger than the gravitational forces. Most such macro-scopic bodies are electrically neutral, and they therefore will exert no net electric forceson each other, except for contact forces.

1 C �1

1.60 � 10�19 e � 6.25 � 1018 � e

ion

FIGURE 22.2 (a) Two neighboring dis-torted atoms. The colored regions representthe average distribution of the electrons.The electrons of the left atom are closer tomost of the electrons of the right atom thanto its nucleus. This results in a net repulsiveforce between the atoms. (b) The electronsof the left atom are closer to the nucleus ofthe right atom than to most of its electrons.This results in a net attractive force betweenthe atoms.

Así, un coulomb equivale a más de 6 × 1018 cargas fundamentales. Como la carga fun-damental es tan pequeña, con frecuencia se puede pasar por alto su carácter discreto, en aplicaciones de electricidad en la práctica y la ingeniería, y se puede considerar que la distribución de las cargas macroscópicas es continua. Esto es análogo a considerar que las distribuciones macroscópicas de masa son continuas, si bien lo cierto es que en una escala microscópica la masa está formada por átomos discretos.

La carga eléctrica neta de un cuerpo que contenga cierta cantidad de electrones y de protones es la suma (algebraica) de las cargas de ellos. Por ejemplo, la carga eléctrica neta de un átomo que contenga cantidades iguales de electrones y protones es cero, esto es, el átomo es eléctricamente neutro. En algunas ocasiones los átomos pierden un electrón, y en otras, ganan un electrón adicional. Los átomos con electrones faltantes o con electrones adicionales se llaman iones. Tienen una carga neta positiva si han perdido electrones, y una carga neta negativa si han ganado electrones. La carga positiva o ne-gativa en un cuerpo macroscópico, como por ejemplo un peine de plástico electrizado por frotamiento, se produce de la misma manera, por una deficiencia o un exceso de electrones.

Las fuerzas eléctricas entre dos átomos neutros tienden a anularse; cada electrón en un átomo es atraído por los protones en el núcleo del otro átomo, y al mismo tiempo es repelido por una cantidad igual de electrones de este último átomo. Sin embargo, a veces no es total la anulación de estas fuerzas de atracción y repulsión entre electrones y protones de los dos átomos. Por ejemplo, la fuerza de “contacto” entre dos átomos cercanos se debe a una anulación incompleta de las fuerzas de atracción y repulsión. La fuerza entre los átomos depende de las ubicaciones relativas de los electrones y los núcleos. Si se distorsionan algo las distribuciones de los electrones, de modo que en promedio los electrones en un átomo estén más cercanos a los electrones en el átomo vecino que a su núcleo, la fuerza neta entre esos átomos será de repulsión. La figura 22.2a muestra una distorsión que produce una fuerza neta de repulsión; la distorsión puede ser intrínseca de la estructura del átomo, o inducida por la presencia del átomo vecino. La figura 22.2b muestra una distorsión que produce una fuerza de atracción.

Asimismo, las fuerzas eléctricas entre dos cuerpos macroscópicos neutrales separa-dos por una distancia considerable tienden a cancelarse. Por ejemplo, si los cuerpos macroscópicos son una pelota de béisbol y una de tenis separadas por una distancia de dos metros, cada electrón de la pelota de béisbol es atraído por los protones de la pelo-ta de tenis, pero al mismo tiempo es repelido por los electrones de la pelota de tenis, y estas fuerzas se cancelan entre sí. Sólo cuando las superficies de las dos pelotas están lo suficientemente cerca (se tocan), los átomos en una superficie ejercerán una fuerza eléctrica neta en los de la otra superficie.

Esta cancelación de las fuerzas eléctricas entre cuerpos macroscópicos neutrales explica por qué no se observan grandes fuerzas de atracción o repulsión entre ellos en el medio, aunque las fuerzas eléctricas entre electrones y protones sean más fuertes que las fuerzas de gravedad. Muchos de estos cuerpos macroscópicos son eléctricamente neutros, y por tanto no ejercen fuerza eléctrica neta en los demás, salvo por fuerzas de contacto.

ion

a)

núcleo

b)

Las cargas del mismo signoestán más cerca en promedio.

Las cargas de signos contrariosestán más cerca en promedio.

FIGUrA 22.2 a) Dos átomos vecinos distorsionados. Las regiones de color re-presentan la distribución promedio de los electrones. Los electrones del átomo de la izquierda están más cerca de la mayor parte de los electrones del átomo de la derecha que del núcleo de éste. Eso causa una fuerza neta de repulsión entre los átomos. b) Los electrones del átomo de la izquierda están más cerca del núcleo del átomo de la derecha que de la mayor parte de los elec-trones de éste. Eso causa una fuerza neta de atracción entre los átomos.

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revisión 22.1

PrEGUNTA 1: Los planetas del sistema solar ejercen entre sí grandes fuerzas de grave-dad, pero sólo insignificantes fuerzas eléctricas. Los electrones en un átomo ejercen grandes fuerzas eléctricas entre sí, pero sólo insignificantes fuerzas de gravedad. Expli-que esa diferencia.PrEGUNTA 2: Una piedra de 1.0 kg de masa descansa en el suelo. ¿Cuál es la fuerza eléctrica neta que ejerce el piso sobre la piedra?PrEGUNTA 3: Supóngase que en la figura 22.2a los núcleos atómicos se desplazaran uno hacia el otro, en lugar de alejarse entre sí. La fuerza eléctrica neta entre los átomos ¿sería de atracción o de repulsión?PrEGUNTA 4: Se agregan seis electrones a 1.0 coulomb de carga eléctrica positiva. La carga neta aproximada es

(A) 7.0 C (B) −5.0 C (C) 1.0 C (D) −6e (E) −5e

22.2 LEY DE COULOMBComo ya se dijo, la fuerza eléctrica entre dos partículas disminuye con el inverso del cuadrado de la distancia, tal como sucede en la fuerza gravitacional. El hecho de que la fuerza eléctrica dependa de la distancia fue descubierto por Charles Augustin de Coulomb por medio de experimentos. Investigó la repulsión entre pequeñas esferas que había cargado por frotación. Para medir la fuerza entre las esferas usó una delicada balanza de torsión (véase la figura 22.3) parecida a la balanza que usó después Henry Cavendish para medir las fuerzas de gravedad. Sus resultados experimentales se con-densan en la ley de Coulomb:

La magnitud de la fuerza eléctrica que ejerce una partícula sobre otra partícula es directamente proporcional al producto de sus cargas, e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que las separa. La dirección de la fuerza sigue la línea que une a las partículas.

Matemáticamente, la fuerza eléctrica F que ejerce una partícula de carga q′ sobre una partícula de carga q a la distancia r se calcula con la fórmula

Checkup 22.1

QUESTION 1: The planets in the Solar System exert large gravitational forces on eachother, but only insignificant electric forces. The electrons in an atom exert large elec-tric forces on each other, but only insignificant gravitational forces. Explain thisdifference.QUESTION 2: A stone of mass 1.0 kg rests on the ground. What is the net electric forcethat the ground exerts on the stone?QUESTION 3: Suppose that in Fig. 22.2a, the atomic nuclei were displaced toward eachother, instead of away from each other. Would the net electric force between the atomsbe attractive or repulsive?QUESTION 4: Six electrons are added to 1.0 coulomb of positive charge.The net chargeis approximately

(A) 7.0 C (B) �5.0 C (C) 1.0 C (D) �6e (E) �5e

22.2 COULOMB’S LAW

As already mentioned above, the electric force between two particles decreases withthe inverse square of the distance, just as does the gravitational force. The depend-ence of the electric force on distance was discovered through experiments by CharlesAugustin de Coulomb, who investigated the repulsion between small balls that hecharged by a rubbing process. To measure the force between the balls, he used a del-icate torsion balance (see Fig. 22.3) similar to the torsion balance later used by HenryCavendish to measure gravitational forces. His experimental results are summarizedin Coulomb’s Law:

The magnitude of the electric force that a particle exerts on another particle is directlyproportional to the product of their charges and inversely proportional to the squareof the distance between them.The direction of the force is along the line joining theparticles.

Mathematically, the electric force F that a particle of charge q� exerts on a parti-cle of charge q at a distance r is given by the formula

(22.2)

where k is a constant of proportionality. This formula not only gives the magnitude ofthe force, but also the direction, if we interpret a positive value of the force F as repulsiveand a negative value as attractive. For instance, in the case of the force exerted by a protonon an electron, the charges are q� � e and q � �e, and the formula (22.2) yields

(22.3)

which is negative, indicating attraction.The electric force that the particle of charge q exerts on the particle of charge q�

has the same magnitude as the force exerted by q� on q, but the opposite direction.These mutual forces are an action–reaction pair (see Fig. 22.4 for two examples).

F � k �e � (�e )

r2 � �k

e2

r2

F � k �q�q

r2

✔

698 CHAPTER 22 Electric Force and Electric Charge

FIGURE 22.3 Coulomb’s torsion balance.The beam carries a small charged ball (a) atone end, and a counterweight on the other.A second small charged ball (b) is broughtnear the first ball. If the balls carry chargesof equal signs, they repel each other, and thebeam of the balance rotates.

24Online

ConceptTutorial

CHARLES AUGUSTIN de COULOMB(1736–1806) French physicist, shown herewith the torsion balance, which he invented.He established that the electric force betweensmall charged balls obeys an inverse-squarelaw.

(22.2)

donde k es una constante de proporcionalidad. Esta fórmula no sólo da como resultado la magnitud de la fuerza, sino también la dirección, si se interpreta que un valor positivo de la fuerza F como repulsión, y un valor negativo como atracción. Por ejemplo, en el caso de la fuerza que ejerce un protón sobre un electrón, las cargas son q′= e y q = −e, y con la fórmula (22.2) se obtiene

Checkup 22.1

QUESTION 1: The planets in the Solar System exert large gravitational forces on eachother, but only insignificant electric forces. The electrons in an atom exert large elec-tric forces on each other, but only insignificant gravitational forces. Explain thisdifference.QUESTION 2: A stone of mass 1.0 kg rests on the ground. What is the net electric forcethat the ground exerts on the stone?QUESTION 3: Suppose that in Fig. 22.2a, the atomic nuclei were displaced toward eachother, instead of away from each other. Would the net electric force between the atomsbe attractive or repulsive?QUESTION 4: Six electrons are added to 1.0 coulomb of positive charge.The net chargeis approximately

(A) 7.0 C (B) �5.0 C (C) 1.0 C (D) �6e (E) �5e

22.2 COULOMB’S LAW

As already mentioned above, the electric force between two particles decreases withthe inverse square of the distance, just as does the gravitational force. The depend-ence of the electric force on distance was discovered through experiments by CharlesAugustin de Coulomb, who investigated the repulsion between small balls that hecharged by a rubbing process. To measure the force between the balls, he used a del-icate torsion balance (see Fig. 22.3) similar to the torsion balance later used by HenryCavendish to measure gravitational forces. His experimental results are summarizedin Coulomb’s Law:

The magnitude of the electric force that a particle exerts on another particle is directlyproportional to the product of their charges and inversely proportional to the squareof the distance between them.The direction of the force is along the line joining theparticles.

Mathematically, the electric force F that a particle of charge q� exerts on a parti-cle of charge q at a distance r is given by the formula

(22.2)

where k is a constant of proportionality. This formula not only gives the magnitude ofthe force, but also the direction, if we interpret a positive value of the force F as repulsiveand a negative value as attractive. For instance, in the case of the force exerted by a protonon an electron, the charges are q� � e and q � �e, and the formula (22.2) yields

(22.3)

which is negative, indicating attraction.The electric force that the particle of charge q exerts on the particle of charge q�

has the same magnitude as the force exerted by q� on q, but the opposite direction.These mutual forces are an action–reaction pair (see Fig. 22.4 for two examples).

F � k �e � (�e )

r2 � �k

e2

r2

F � k �q�q

r2

✔


FIGURE 22.3 Coulomb’s torsion balance.The beam carries a small charged ball (a) atone end, and a counterweight on the other.A second small charged ball (b) is broughtnear the first ball. If the balls carry chargesof equal signs, they repel each other, and thebeam of the balance rotates.

24Online

ConceptTutorial

CHARLES AUGUSTIN de COULOMB(1736–1806) French physicist, shown herewith the torsion balance, which he invented.He established that the electric force betweensmall charged balls obeys an inverse-squarelaw.

(22.3)

que es negativa, por lo que indica atracción.La fuerza eléctrica que ejerce la partícula de carga q sobre la partícula de carga q′

tiene la misma magnitud que la ejercida por q′ sobre q, pero su dirección es opuesta. Estas fuerzas mutuas son un par de acción-reacción (véase los dos ejemplos en la figu-ra 22.4).

CHArLES AUGUSTIN de COULOMB (1736-1806) Físico francés; aquí se ve con la balanza de torsión, que él inventó. Estable-ció que la fuerza eléctrica entre esferas carga-das pequeñas obedece a una ley del inverso del cuadrado.

✔

FIGUrA 22.3 Balanza de torsión de Coulomb. La barra tiene una pequeña esfera cargada a) en un extremo, y un con-trapeso en el otro. Una segunda esfera cargada b) se acerca a la primera. Si las esferas tienen cargas de signos iguales, se repelen entre sí, y gira la barra de la balanza.

b a

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22.2 Ley de Coulomb 699

En el sistema de unidades SI, a la constante de proporcionalidad k de la ley de Cou-lomb se le llama constante de Coulomb, o constante de la fuerza eléctrica; su valor es

22.2 Coulomb’s Law 699

Coulomb constant

FIGURE 22.4 (a) Two charged particles q and q�, one of which is positive andone of which is negative. (b) Two other particles q and q�; both are negative.

In the SI system of units, the constant of proportionality k in Coulomb’s Law,called the Coulomb constant, or the electric force constant, has the value

(22.4)

This constant is traditionally written in the more complicated but equivalent form

(22.5)

with

(22.6)

The quantity �0 (“epsilon nought”) is called the electric constant or the permittivityconstant. In terms of the permittivity constant, Coulomb’s Law for the force that aparticle of charge q� exerts on a particle of charge q becomes

(22.7)

Remember that a positive value of F indicates a repulsive force directed along the linejoining the charges, and a negative value indicates an attractive force. Although theexpression (22.2), with the value of the constant given in Eq. (22.4), is most conven-ient for the numerical calculation of the Coulomb force, the somewhat more compli-cated expression (22.7) is widely used in physics and engineering. Of course, the twoexpressions are mathematically equivalent, and they give the same results.

Coulomb’s Law applies to particles—electrons and protons—and also to any smallcharged bodies, provided that the sizes of these bodies are much smaller than the dis-tances between them; such bodies are called point charges. Equation (22.2) obviouslyresembles Newton’s Law for the gravitational force (see Section 9.1); the constant kis analogous to the gravitational constant G, and the electric charges are analogous tothe gravitating masses.

F �1

4p�0 q�q

r2

�0 � 8.85 � 10�12 C2/(N�m2)

k �1

4p�0

9 2 2

permittivity constant

Coulomb’s Law

point charge

k � 8.99 � 10 N � m /C (22.4)

Por tradición, esta constante se expresa en la forma más complicada, pero equivalente:


Coulomb constant



(22.4)


(22.5)

with

(22.6)


(22.7)



F �1

4p�0 q�q

r2

�0 � 8.85 � 10�12 C2/(N�m2)

k �1

4p�0

k � 8.99 � 109 N�m2/C2


Coulomb’s Law

point charge

(22.5)

siendo


Coulomb constant



(22.4)


(22.5)

with

(22.6)


(22.7)



F �1

4p�0 q�q

r2

�0 � 8.85 � 10�12 C2/(N�m2)

k �1

4p�0

k � 8.99 � 109 N�m2/C2


Coulomb’s Law

point charge

(22.6)

La cantidad ϵ0 (“épsilon cero”) se llama constante eléctrica, o constante de permiti-vidad. En términos de la constante de permitividad, la ley de Coulomb de la fuerza que ejerce una partícula de carga q′ sobre una partícula de carga q se transforma en


Coulomb constant



(22.4)


(22.5)

with

(22.6)


(22.7)



F �1

4p�0 q�q

r2

�0 � 8.85 � 10�12 C2/(N�m2)

k �1

4p�0

k � 8.99 � 109 N�m2/C2


Coulomb’s Law

point charge

(22.7)

Recuérdese que un valor positivo de F representa una fuerza de repulsión dirigida a lo largo de la línea que une las cargas, y que un valor negativo representa una fuerza de atracción. Aunque la ecuación (22.2), con el valor de la constante definido en la ecua-ción (22.4), es más cómoda para cálculos numéricos de la fuerza de Coulomb, la ecuación (22.7), algo más complicada, es la que se usa en física e ingeniería. Es claro que las dos ecuaciones son matemáticamente equivalentes y producen los mismos resultados.

La ley de Coulomb se aplica a partículas, como electrones y protones, y también a todos los cuerpos cargados pequeños, siempre que los tamaños de esos cuerpos sean mucho menores que las distancias entre ellos; a esos cuerpos se les llama cargas pun-tuales. Es obvio que la ecuación (22.2) se parece a la ley de Newton de la fuerza gravi-tacional (véase la sección 9.1); la constante k es análoga a la constante gravitacional G, y las cargas eléctricas son el equivalente de las masas que gravitan.

FIGUrA 22.4 a) Dos partículas cargadas, q y q′, una positiva y una negativa. b) Otras dos partículas q y q′; ambas negativas.

a)

rF

–F

q

q'

b)

r

F

–F

q

q'

Para cargas diferentes, la fuerza deatracción sobre cada una está a lolargo de la línea que une a las cargas…

…y también la fuerzade repulsión, cuando lascargas son semejantes.

a)

rF

–F

q

q'

b)

r

F

–F

q

q'

Para cargas diferentes, la fuerza deatracción sobre cada una está a lolargo de la línea que une a las cargas…

…y también la fuerzade repulsión, cuando lascargas son semejantes.

constante de Coulomb

constante de permitividad

ley de Coulomb

carga puntual

22-OHANIAN.indd 699 9/1/09 19:17:15


Compárense las magnitudes de la fuerza gravitacional de atrac-ción y de la fuerza eléctrica de atracción entre el electrón y el

protón de un átomo de hidrógeno. De acuerdo con la mecánica de Newton ¿cuál es la aceleración del electrón? Si se supone que la distancia entre estas partículas, en un átomo de hidrógeno, es 5.3 × 10−11 m.

SOLUCIÓN: De acuerdo con el capítulo 9, la magnitud de la fuerza gravitacional es

Compare the magnitudes of the gravitational force of attrac-tion and of the electric force of attraction between the electron

and the proton in a hydrogen atom. According to Newtonian mechanics, what isthe acceleration of the electron? Assume that the distance between these particlesin a hydrogen atom is 5.3 � 10�11 m.

SOLUTION: From Chapter 9, the magnitude of the gravitational force is

The magnitude of the electric force is

The ratio of these forces is (8.2 � 10�8 N)�(3.6 � 10�47 N) � 2.3 � 1039.Thus the electric force overwhelms the gravitational force.

Since the gravitational force is insignificant compared with the electric force,it can be neglected. The acceleration of the electron is then

This is a gigantic acceleration. If it occurred along the electron’s motion insteadof centripetally, such an acceleration could boost the electron’s velocity close toone-third of the speed of light in only a femtosecond (10�15 s)!

COMMENTS: Note that for the ratio of the electric force and the gravitationalforce between the proton and electron, we would obtain the same immense value2.3 � 1039 whatever the separation between the two particles, since both are inverse-square forces. Also notice that for the given atomic-scale distance, the electric forcehas a measurable value, the same as weighing an 8-microgram mass, whereas thegravitational force is far below the current limits of detection (the highest sensitivityattained by a measurement of force is near 10�20 N).

How much negative charge and how much positive charge arethere on the electrons and the protons in a cup of water (0.25 kg)?

SOLUTION: The “molecular mass” of water is 18 g; hence, 250 g of water amountsto 250�18 moles. Each mole has 6.02 � 1023 molecules, giving (250�18) �

6.0 � 1023 molecules in the cup. Each molecule consists of two hydrogen atoms (oneelectron apiece) and one oxygen atom (eight electrons).Thus, there are 10 electronsin each molecule, and the total negative charge on all the electrons together is

� (10 electrons/molecule)(�1.60 � 10�19 C/electron)

(250 g)(1 mole>18 g)(6.02 � 1023 molecules/mole)

EXAMPLE 2

a �Fm

�8.2 � 10�8 N

9.11 � 10�31 kg� 9.0 � 1022 m/s2

� 8.2 � 10�8 N

Fe �1

4p�0 e � e

r2 � (8.99 � 109 N�m2�C2) �(1.60 � 10�19 C)2

(5.3 � 10�11 m)2

� 3.6 � 10�47 N

� (6.67 � 10�11 N � m2/kg2) �(9.11 � 10�31 kg)(1.67 � 10�27 kg)

(5.3 � 10�11 m)2

Fg � G mM

r2

EXAMPLE 1


La magnitud de la fuerza eléctrica es














EXAMPLE 2

a �Fm

�8.2 � 10�8 N

9.11 � 10�31 kg� 9.0 � 1022 m/s2

� 8.2 � 10�8 N

Fe �1

4p�0 e � e

r2 � (8.99 � 109 N � m2�C2) �(1.60 � 10�19 C)2

(5.3 � 10�11 m)2

� 3.6 � 10�47 N

� (6.67 � 10�11 N�m2/kg2) �(9.11 � 10�31 kg)(1.67 � 10�27 kg)

(5.3 � 10�11 m)2

Fg � G mM

r2

EXAMPLE 1


La relación entre estas fuerzas es (8.2 × 10−8 N)/(3.6 × 10−47 N) = 2.3 × 1039. Por consiguiente, la fuerza eléctrica es abrumadoramente mayor que la fuerza gravitacional. Dado que la fuerza gravitacional es insignificante en comparación con la fuerza eléctrica, se puede despreciar. En ese caso, la aceleración del electrón es














EXAMPLE 2

a �Fm

�8.2 � 10�8 N

9.11 � 10�31 kg� 9.0 � 1022 m/s2

� 8.2 � 10�8 N

Fe �1

4p�0 e � e

r2 � (8.99 � 109 N�m2�C2) �(1.60 � 10�19 C)2

(5.3 � 10�11 m)2

� 3.6 � 10�47 N

� (6.67 � 10�11 N�m2/kg2) �(9.11 � 10�31 kg)(1.67 � 10�27 kg)

(5.3 � 10�11 m)2

Fg � G mM

r2

EXAMPLE 1


Es una aceleración gigantesca. Si fuera a lo largo del movimiento del electrón, en lugar de ser centrípeta, esa aceleración ¡podría aumentar la velocidad del electrón hasta cerca de un tercio de la velocidad de la luz, sólo en un femtosegundo (10−15 s)!

COMENTArIOS: Obsérvese que para la relación de fuerza eléctrica y fuerza gra-vitacional, entre el protón y el electrón, se obtendría el mismo e inmenso valor de 2.3 × 1039 sea cual sea la separación entre las dos partículas, porque ambas son fuer-zas de inverso del cuadrado. También debe tomarse en cuenta que para la distancia indicada, a escala atómica, la fuerza eléctrica tiene un valor medible, que es como pesar una masa de 8 microgramos, mientras que la fuerza gravitacional está muy por debajo de los límites de detección; la máxima sensibilidad a la que se ha llegado al medir una fuerza es aproximadamente 10−20 N.

¿Cuánta carga negativa y cuánta carga positiva hay en los elec-trones y los protones de un vaso de agua (0.25 kg)?

SOLUCIÓN: La “masa molecular” del agua es 18 g; por consiguiente, 250 g de agua equivalen a 250/18 moles. Cada mol tiene 6.02 × 1023 moléculas, que resultan en (250/18) × 6.0 × 1023 moléculas en el vaso. Cada molécula está formada por dos átomos de hidrógeno (con un electrón cada uno) y un átomo de oxígeno (con ocho electrones). Entonces, en cada molécula hay 10 electrones, y la carga total negativa de todos los electrones es

(250 g)(1 mol/18 g)(6.02 × 1023 moléculas/mol)

× (10 electrones/molécula)(−1.60 × 10−19 C/electrón)

EJEMPLO 1

EJEMPLO 2

22-OHANIAN.indd 700 9/1/09 19:17:15

22.2 Ley de Coulomb 701

= −1.3 × 107 C

La carga positiva de los protones es esta misma, pero con signo positivo.

¿Cuál es la magnitud de la fuerza de atracción que ejercen los electrones en un vaso de agua sobre los protones en otro vaso de

agua que está a 10 m de distancia?

SOLUCIÓN: De acuerdo con el ejemplo anterior, la carga de los electrones en el vaso es −1.3 × 107 C, y la carga de los protones es +1.3 × 107 C. Si se considera que las dos son cargas puntuales, la fuerza sobre los protones es

� �1.5 � 1022 N

� (8.99 � 109 N � m2/C2) (�1.3 � 107 C)(1.3 � 107 C)

(10 m)2

F �1

4p�0 qq�

r2

Es aproximadamente ¡el peso de 1018 toneladas! Esta enorme fuerza de atracción sobre los protones se anula exactamente por una fuerza de repulsión igualmente grande, que ejercen los protones de un vaso sobre los protones del otro. Así, los vasos no ejercen fuerza neta entre ellos.

Dos partículas de tóner están separadas por 1.2 × 10−5 m; cada una tiene una carga negativa de −3.0 × 10−14 C. ¿Cuál es la

fuer za eléctrica que ejercen las dos partículas entre sí? Considérese que las partícu-las de tóner son, aproximadamente, partículas puntuales.

SOLUCIÓN: Como se puede considerar que las partículas son aproximadamente cargas puntuales, la fuerza que una partícula ejerce sobre la otra es


The positive charge on the protons is the opposite of this.

What is the magnitude of the attractive force exerted by theelectrons in a cup of water on the protons in a second cup of

water at a distance of 10 m?

SOLUTION: According to the preceding example, the charge on the electrons inthe cup is �1.3 � 107 C and the charge on the protons is �1.3 � 107 C. If wetreat both of these charges as point charges, the force on the protons is

This is approximately the weight of a billion billion tons! This enormous attrac-tive force on the protons is precisely canceled by an equally large repulsive forceexerted by the protons in one cup on the protons in the other cup. Thus, the cupsexert no net forces on each other.

Consider two toner particles separated by 1.2 � 10�5 m; eachof the two particles has a negative charge of �3.0 � 10�14 C.

What is the electric force that one particle exerts on the other? Treat the tonerparticles approximately as point particles.

SOLUTION: Since we may treat the particles approximately as point charges, theforce that one particle exerts on the other is

The positive sign reminds us that the force is repulsive, tending to push each par-ticle directly away from the other, along the line joining them (see Fig. 22.4b).This mutual repulsion helps to keep the toner particles dispersed, so they do notclump up in one region.

A simple electroscope for the detection and measurement ofelectric charge consists of two small foil-covered cork balls of

1.5 � 10�4 kg each suspended by threads 10 cm long (see Fig. 22.5). When equalelectric charges are placed on the balls, the electric repulsive force pushes themapart, and the angle between the threads indicates the magnitude of the electric

EXAMPLE 5

� �5.6 � 10�8 N

� (8.99 � 109 N � m2/C2) (�3.0 � 10�14 C)2

(1.2 � 10�5 m)2

F �1

4p�0 qq�

r2

EXAMPLE 4

� �1.5 � 1022 N

� (8.99 � 109 N�m2/C2) (�1.3 � 107 C)(1.3 � 107 C)

(10 m)2

F �1

4p�0 qq�

r2

EXAMPLE 3

� �1.3 � 107 C

El signo positivo nos recuerda que la fuerza es de repulsión, que tiende a alejar di-rectamente a las partículas entre sí, a lo largo de la línea que las une (véase la figura 22.4b). Esta repulsión mutua ayuda a mantener dispersas las partículas de tóner, y esto evita que se aglomeren en una región.

Un electroscopio simple para detectar y medir cargas eléctricas se compone de dos pequeñas esferas de corcho recubiertas con

lámina metálica; cada una pesa 1.5 × 10−4 kg, y están colgadas de un hilo de 10 cm de longitud (véase la figura 22.5). Cuando se agregan cargas eléctricas iguales a las esferas, la fuerza de repulsión eléctrica las aleja, y el ángulo entre los hilos indica la

EJEMPLO 3

EJEMPLO 4

EJEMPLO 5

Conceptosen

contexto

22-OHANIAN.indd 701 9/1/09 19:17:16


magnitud de la carga eléctrica. Si el ángulo de equilibrio entre los hilos es 60°, ¿cuál es la magnitud de la carga?

SOLUCIÓN: La figura 22.5b muestra un diagrama de “cuerpo libre” de una de las esferas. La fuerza eléctrica F actúa a lo largo de la línea que une las dos cargas, por lo que es horizontal. En equilibrio, la suma vectorial de la repulsión eléctrica F, el peso w y la tensión T del hilo debe ser cero. En consecuencia, el componente hori-zontal de la tensión debe equilibrar la repulsión eléctrica, y el componente vertical de la tensión debe equilibrar el peso:

charge. If the equilibrium angle between the threads is 60�, what is the magnitudeof the charge?

SOLUTION: Figure 22.5b shows a “free-body” diagram for one of the balls.The elec-tric force F acts along the line joining the two charges and is thus horizontal. In equi-librium, the vector sum of the electric repulsion F, the weight w, and the tensionT of the thread must be zero. Accordingly, the horizontal component of the ten-sion must balance the electric repulsion, and the vertical component of the ten-sion must balance the weight:

We can eliminate the tension from the problem by taking the ratio of these equa-tions, yielding

From Fig. 22.5a we see that the distance between the balls is r � 2l sin 30�, soCoulomb’s Law tells us

Equating these two expressions for F, we find

and

Checkup 22.2

QUESTION 1: Suppose that the electric force between two charges is attractive. Whatcan you conclude about the signs of these charges?QUESTION 2: Suppose that the electric force between two charges separated by a dis-tance of 1 m is 1 � 10�4 N. What will be the electric force if we increase the distanceto 10 m? To 100 m?QUESTION 3: Two balls, separated by some distance, carry equal electric charges andexert a repulsive electric force on each other. If we transfer a fraction of the electriccharge of one ball to the other, will the electric force increase or decrease?QUESTION 4: Two particles are separated by a distance of 3.0 m; each exerts an elec-tric force of 1.0 N on the other. If one particle carries 10 times as much electric chargeas the other, what is the magnitude of the smaller charge?

(A) 10 pC (B) 10 �C (C) 10 C (D) 10 kC

✔

� 3.1 � 10�8 C

� 2(4p)(8.85 � 10�12 C2/N�m2)(1.5 � 10�4 kg)(9.81 m/s2)(tan 30�)

0

mg tan 30� �1

4p�0

q2

2

F �1

4p�0

q2

2

F � mg tan 30�

mg � T cos 30�

F


FIGURE 22.5 (a) Two equal chargedballs suspended by threads. (b) “Free-body”diagram for the right ball.

� T sen 30�

(2l sen 30�)

(2l sen 30�)

q � 14p� mg tan 30� � 2l sen 30�

� (2)(0.10 m)(sen 30�)

Se puede eliminar la tensión de las ecuaciones, determinando la relación entre ellas; el resultado es






and

Checkup 22.2


(A) 10 pC (B) 10 �C (C) 10 C (D) 10 kC

✔

� 3.1 � 10�8 C

� 2(4p)(8.85 � 10�12 C2/N�m2)(1.5 � 10�4 kg)(9.81 m/s2)(tan 30�)

0

mg tan 30� �1

4p�0

q2

2

F �1

4p�0

q2

2

F � mg tan 30�

mg � T cos 30�

F



� T sen 30�

(2l sen 30�)

(2l sen 30�)

q � 14p� mg tan 30� � 2l sen 30�

� (2)(0.10 m)(sen 30�)

En la figura 22.5 se observa que la distancia entre las esferas es r = 2l sen 30°, y entonces, de acuerdo con la ley de Coulomb,






and

Checkup 22.2


(A) 10 pC (B) 10 �C (C) 10 C (D) 10 kC

✔

� 3.1 � 10�8 C

� 2(4p)(8.85 � 10�12 C2/N�m2)(1.5 � 10�4 kg)(9.81 m/s2)(tan 30�)

0

mg tan 30� �1

4p�0

q2

2

F �1

4p�0

q2

2

F � mg tan 30�

mg � T cos 30�

F



� T sen 30�

(2l sen 30�)

(2l sen 30�)

q � 14p� mg tan 30� � 2l sen 30�

� (2)(0.10 m)(sen 30�)

Se igualan las dos ecuaciones anteriores, y resulta






and

Checkup 22.2


(A) 10 pC (B) 10 �C (C) 10 C (D) 10 kC

✔

� 3.1 � 10�8 C

� 2(4p)(8.85 � 10�12 C2/N�m2)(1.5 � 10�4 kg)(9.81 m/s2)(tan 30�)

0

mg tan 30� �1

4p�0

q2

2

F �1

4p�0

q2

2

F � mg tan 30�

mg � T cos 30�

F



� T sen 30�

(2l sen 30�)

(2l sen 30�)

q � 14p� mg tan 30� � 2l sen 30�

� (2)(0.10 m)(sen 30�)

por lo que






and

Checkup 22.2


(A) 10 pC (B) 10 �C (C) 10 C (D) 10 kC

✔

� 3.1 � 10�8 C

� 2(4p)(8.85 � 10�12 C2/N�m2)(1.5 � 10�4 kg)(9.81 m/s2)(tan 30�)

0

mg tan 30� �1

4p�0

q2

2

F �1

4p�0

q2

2

F � mg tan 30�

mg � T cos 30�

F



� T sen 30�

(2l sen 30�)

(2l sen 30�)

q � 14p� mg tan 30� � 2l sen 30�

� (2)(0.10 m)(sen 30�)

revisión 22.2

PrEGUNTA 1: Supóngase que la fuerza entre dos cargas eléctricas es de atracción. ¿Qué puede decirse acerca de los signos de esas cargas?PrEGUNTA 2: Supóngase que la fuerza eléctrica entre dos cargas separadas por 1 m es 1 × 10−4 N. ¿Cuál será la fuerza si la distancia aumenta a 10 m?, ¿y a 100 m?PrEGUNTA 3: Dos esferas separadas por cierta distancia, tienen cargas eléctricas iguales, y ejercen entre ellas una fuerza eléctrica de repulsión. Si se transfiere una fracción de la carga eléctrica de una a otra esfera ¿aumentará o disminuirá la fuerza eléctrica?PrEGUNTA 4: Dos partículas están a 3.0 m una de otra; cada una ejerce una fuerza eléctrica de 1.0 N sobre la otra. Si una partícula tiene 10 veces la carga eléctrica que tiene la otra, ¿cuál es la magnitud de la carga menor?

(A) 10 pC (B) 10 µC (C) 10 C (D) 10 kC

a)

b)

30° 30°ll

r

T

T sen 30°

T cos 30°

w

F

30°

La fuerzaeléctrica separalas esferas…

Se descomponela tensión.

En el equilibrio, lascomponentes verticales delas fuerzas suman cero, aligual que las componenteshorizontales.

…haciendo que loshilos formen esteángulo en el equilibrio.

FIGUrA 22.5 a) Dos esferas de cargas iguales colgadas de hilos. b) Diagrama de “cuerpo libre” para la esfera derecha.

✔

22-OHANIAN.indd 702 9/1/09 19:17:17

22.3 La superposición de fuerzas eléctricas 703

22.3 LA SUPErPOSICIÓN DE FUErZAS ELÉCTrICAS

La fuerza eléctrica, como cualquier otra fuerza, tiene magnitud y dirección, esto es, la fuerza eléctrica es un vector. De acuerdo con la ley de Coulomb, la magnitud de la fuerza eléctrica que una carga puntual q′ ejerce sobre otra carga puntual q es

22.3 The Superposition of Electric Forces 703

FIGURE 22.6 A charge q� exerts anelectric force F on the charge q.

FIGURE 22.7 Two point charges q1and q2 exert electric forces F1 and F2 onthe point charge q. The net force on q isthe vector sum of these forces.

22.3 THE SUPERPOSITION OF ELECTRIC FORCES

The electric force, like any other force, has a magnitude and a direction; that is, theelectric force is a vector. According to Coulomb’s Law, the magnitude of the electricforce exerted by a point charge q� on a point charge q is

(22.8)

The direction of this force is along the line from one charge to the other. As illustratedin Fig. 22.6, this force can be represented by a vector F pointing along the line fromone charge to the other.

If several point charges q1, q2, q3, . . . simultaneously exert electric forces on thecharge q, then the net force on q is obtained by taking the vector sum of the individual forces(see Fig. 22.7).Thus, if the vectors representing the individual electric forces producedby q1, q2, q3, . . . are F1, F2, F3, . . . , respectively, then the net force is

(22.9)

Equation (22.9) expresses the Superposition Principle of electric forces. Accordingto Eq. (22.9), the force contributed by each charge is independent of the presence ofthe other charges. For instance, the charge q2 does not affect the interaction of chargeq1 with q; it merely adds its own interaction with q. This simple combination law isan important empirical fact about electric forces. Since the contact forces of everydayexperience, such as the normal force and the friction force, arise from electric forcesbetween the atoms, they will likewise obey the Superposition Principle, and they canbe combined with simple vector addition. Incidentally: The gravitational forces on theEarth and within the Solar System also obey the Superposition Principle. Thus, allthe forces in our immediate environment obey this principle. We have already mademuch use of the Superposition Principle in our study of mechanics; now we recognizethat the superposition of mechanical forces, such as “contact” forces, hinges on the superposi-tion of electric forces.

F � F1 � F2 � F3 ��

�

F �1

4p�0 qq�

r2

Superposition Principle of electric forces

25Online

ConceptTutorial

(22.8)

La dirección de esta fuerza se da a lo largo de la línea que va de una carga a la otra. Como se muestra en la figura 22.6, se puede representar la fuerza por un vector F que apunta a lo largo de la línea que va de una carga a la otra.

Si hay varias cargas puntuales q1, q2, q3,… que ejercen al mismo tiempo fuerzas eléctricas sobre la carga q, la fuerza neta sobre q se obtiene calculando la suma vectorial de las fuerzas individuales (véase la figura 22.7). Así, si los vectores que representan a las fuerzas individuales producidas por q1, q2, q3,… son F1, F2, F3,… respectivamente, entonces la fuerza neta es

22.3 The Superposition of Electric Forces 703

FIGURE 22.6 A charge q� exerts anelectric force F on the charge q.

FIGURE 22.7 Two point charges q1and q2 exert electric forces F1 and F2 onthe point charge q. The net force on q isthe vector sum of these forces.

22.3 THE SUPERPOSITION OF ELECTRIC FORCES

The electric force, like any other force, has a magnitude and a direction; that is, theelectric force is a vector. According to Coulomb’s Law, the magnitude of the electricforce exerted by a point charge q� on a point charge q is

(22.8)

The direction of this force is along the line from one charge to the other. As illustratedin Fig. 22.6, this force can be represented by a vector F pointing along the line fromone charge to the other.

If several point charges q1, q2, q3, . . . simultaneously exert electric forces on thecharge q, then the net force on q is obtained by taking the vector sum of the individual forces(see Fig. 22.7).Thus, if the vectors representing the individual electric forces producedby q1, q2, q3, . . . are F1, F2, F3, . . . , respectively, then the net force is

(22.9)

Equation (22.9) expresses the Superposition Principle of electric forces. Accordingto Eq. (22.9), the force contributed by each charge is independent of the presence ofthe other charges. For instance, the charge q2 does not affect the interaction of chargeq1 with q; it merely adds its own interaction with q. This simple combination law isan important empirical fact about electric forces. Since the contact forces of everydayexperience, such as the normal force and the friction force, arise from electric forcesbetween the atoms, they will likewise obey the Superposition Principle, and they canbe combined with simple vector addition. Incidentally: The gravitational forces on theEarth and within the Solar System also obey the Superposition Principle. Thus, allthe forces in our immediate environment obey this principle. We have already mademuch use of the Superposition Principle in our study of mechanics; now we recognizethat the superposition of mechanical forces, such as “contact” forces, hinges on the superposi-tion of electric forces.

F � F1 � F2 � F3 ��

�

F �1

4p�0 qq�

r2

Superposition Principle of electric forces

25Online

ConceptTutorial

(22.9)

La ecuación (22.9) expresa el principio de superposición de las fuerzas eléctricas. De acuerdo con esa ecuación, la fuerza que aporta cada carga es independiente de la presencia de las demás cargas. Por ejemplo, la carga q2 no afecta la interacción de la carga q1 con q; sólo suma su propia interacción con q. Esta sencilla ley de combinación es otro hecho empírico importante acerca de las fuerzas eléctricas. Así como las fuerzas de contacto en la experiencia cotidiana —por ejemplo la fuerza normal y la de fric-ción— se deben a fuerzas eléctricas entre los átomos, también ellas obedecerán el prin-cipio de superposición, y se pueden combinar en una simple suma vectorial. Por cierto: las fuerzas gravitacionales sobre la Tierra, y dentro del sistema solar, también obedecen al principio de superposición. Así, todas las fuerzas en el entorno inmediato se apegan a este principio. Ya se ha usado mucho el principio de superposición al estudiar mecá-nica, y ahora queda claro que la superposición de las fuerzas mecánicas, como son las fuerzas de “contacto”, se debe a la superposición de las fuerzas eléctricas.

principio de superposición de las fuerzas eléctricas

FIGUrA 22.6 Una carga q′ ejerce una fuerza eléctrica F sobre la carga q.

FIGUrA 22.7 Dos cargas puntuales q1 y q2 ejercen las fuerzas eléctricas F1 y F2 sobre la carga puntual q. La fuerza neta sobre q es la suma vectorial de esas fuerzas.

r

F

q

q'

Fuerza sobre q debida a q'.

Estas cargas tienen el mismosigno, y por tanto se repelen.

q1

q2

F2 F1

F1 � F2

q

La fuerza neta sobre q se obtienecon el método del paralelogramo.

Fuerzasobre q debida a q2.

Fuerzasobre q debida a q1.

22-OHANIAN.indd 703 9/1/09 19:17:19


Dos cargas puntuales, +Q y −Q, están separadas por la distan-cia d, como muestra la figura 22.8. Equidistante a estas cargas

hay una carga puntual q, a una distancia x de su punto medio. ¿Cuál es la fuerza eléctrica F sobre q?

SOLUCIÓN: Como ilustra la figura 22.8a, la carga +Q produce una fuerza de repul sión sobre la carga q, y la carga −Q produce una fuerza de atracción. Así, el vec tor F1 se aleja de +Q, y el vector F2 se dirige hacia −Q. De acuerdo con la geometría de la figura 22.8a, la distancia de cada una de las cargas +Q y −Q a la carga q es

Two point charges �Q and �Q are separated by a distance d, asshown in Fig. 22.8. A positive point charge q is equidistant from

these charges, at a distance x from their midpoint. What is the electric force F on q?

SOLUTION: As illustrated in Fig. 22.8a, the charge �Q produces a repulsive forceon the charge q, and the charge �Q produces an attractive force. Thus, the vectorF1 points away from �Q, and the vector F2 points toward �Q. From the geome-try of Fig. 22.8a, the distance from each of the charges �Q and �Q to the chargeq is Hence, the magnitudes of the individual Coulomb forcesexerted by �Q and �Q are

(22.10)

From Fig. 22.8b we see that in the vector sum F � F1 � F2, the horizontal com-ponents (x components) of F1 and F2 cancel, and the vertical components (y com-ponents) add, giving a net vertical component twice as large as each individualvertical component. Thus in this case the net force F has a y component but no xcomponent. In terms of the angle � shown in Fig. 22.8b, the y component of F1is �F1 cos �, and the y component of F2 is �F2 cos �. Since these are equal, thenet force is then

(22.11)

From Fig. 22.8a, we see that and therefore

(22.12)

COMMENTS: Note that if the charge q is at a large distance from the two charges—Q, then d2 can be neglected compared with x2, so (x2 � d 2�4)3�2 � (x2)3�2 � x3.The force F is then proportional to 1�x3; that is, the force decreases in proportionto the inverse cube of the distance. Thus, although the force contributed by eachpoint charge —Q is an inverse-square force, the net force has a different behavior,because at large distances the force contributed by one charge tends to cancel theforce contributed by the other. We will further discuss this 1�x3 behavior far froma pair of equal and opposite charges in Chapter 23.

If an arrangement of point charges is symmetric in some way, the calculation ofthe net force is often simplified. In the previous example, the position of the charge q,equidistant from the charges �Q and �Q, resulted in a cancellation of one componentof the force. For a more symmetric arrangement, the result can be even simpler, as inthe following example.

Similar to the chapter photo, Fig. 22.9a is a scanning electronmicrograph of toner particles. We see that the arrangement of

toner particles is nearly such that one is at the center of a hexagon and the other sixare at the vertices of the hexagon. If the toner particles carry equal charges and arearranged precisely at the center and vertices of a hexagon, what is the net force on thecentral charge? Assume for simplicity that each particle acts as a point charge locatedat the center of the particle.

EXAMPLE 7

F � Fy � �1

4p�0

qQd

(x2 � d2>4)3>2

cos u � 12 d>(x2 � d 2>4)1>2,

� �2 1

4p�0

qQ

x2 � d2>4 cos u

F � Fy � �F1 cos u � F2 cos u � �2F1 cos u

F1 � F2 �1

4p�0 qQ

r2 �1

4p�0

qQ

x2 � d2�4 (magnitudes)

r � 2x2 � d 2>4.

EXAMPLE 6


FIGURE 22.8 (a) The charges �Q and�Q exert forces F1 and F2 on the charge q.The net force is the vector sum F1 � F2.(b) The x and y components of F1 and F2.

Por consiguiente, las magnitudes de las fuerzas in-dividuales de Coulomb que ejercen +Q y −Q son




(22.10)


(22.11)


(22.12)





EXAMPLE 7

F � Fy � �1

4p�0

qQd

(x2 � d2>4)3>2

cos u � 12 d>(x2 � d 2>4)1>2,

� �2 1

4p�0

qQ

x2 � d2>4 cos u


F1 � F2 �1

4p�0 qQ

r2 �1

4p�0

qQ


r � 2x2 � d 2>4.

EXAMPLE 6



(22.10)

En la figura 22.8b se observa que en la suma vectorial F = F1 + F2 se anulan los componentes horizontales (componentes x) de F1 y F2, y que los componentes verticales (componentes y) se suman, y se obtiene un componente vertical que es el doble de cada componente vertical individual. En este caso, la fuerza neta F tiene un componente y, y no uno x. En función del ángulo θ que muestra la figura 22.8b, el componente y de F1 es −F1 cos θ, y el componente y de F2 es −F2 cos θ. En vista de que son iguales, la fuerza neta es, entonces:




(22.10)


(22.11)


(22.12)





EXAMPLE 7

F � Fy � �1

4p�0

qQd

(x2 � d2>4)3>2

cos u � 12 d>(x2 � d 2>4)1>2,

� �2 1

4p�0

qQ

x2 � d2>4 cos u


F1 � F2 �1

4p�0 qQ

r2 �1

4p�0

qQ


r � 2x2 � d 2>4.

EXAMPLE 6



(22.11)

De acuerdo con la figura 22.8a, cos θ = ¹–₂ d/(x2 + d 2/4)½; por consiguiente,




(22.10)


(22.11)


(22.12)





EXAMPLE 7

F � Fy � �1

4p�0

qQd

(x2 � d2>4)3>2

cos u � 12 d>(x2 � d 2>4)1>2,

� �2 1

4p�0

qQ

x2 � d2>4 cos u


F1 � F2 �1

4p�0 qQ

r2 �1

4p�0

qQ


r � 2x2 � d 2>4.

EXAMPLE 6



(22.12)

COMENTArIOS: Debe considerarse que si la carga q está a una gran distancia de las dos cargas ±Q, entonces se puede despreciar d 2 en comparación con x2, y así (x2 + d 2/4)3/2 ≈ (x2)3/2 = x3. En ese caso, la fuerza F es proporcional a 1/x3; esto es, la fuerza disminuye en proporción al inverso del cubo de la distancia. Así, aun-que la fuerza aportada por cada carga ±Q puntual es una fuerza del inverso del cuadrado, la fuerza neta tiene un comportamiento diferente, porque a grandes dis-tancias la fuerza que aporta una carga tiende a anular la aportada por la otra. En el capítulo 23 se continuará describiendo este comportamiento de 1/x3 a grandes dis-tancias de un par de cargas iguales y opuestas.

Si una distribución de cargas puntuales es simétrica de alguna manera, con fre-cuencia se simplifica el cálculo de la fuerza neta. En el ejemplo anterior, la posición de la carga q es equidistante a las cargas +Q y −Q, y dio como resultado la anulación de un componente de la fuerza. Si la distribución es más simétrica, el resultado se puede simplificar todavía más, como en el ejemplo siguiente.

Como en la foto que abrió el capítulo, la figura 22.9a es una mi-crografía electrónica de barrido de partículas de tóner. Se ve que

la distribución de las partículas de tóner es casi como aquella que se encuentra en el centro de un hexágono, y las otras seis están en los vértices del mismo. Si las partícu-las de tóner tienen cargas iguales y se distribuyen exactamente en el centro y los vértices de un hexágono ¿cuál es la fuerza neta sobre la carga central? Para simplificar, supóngase que cada partícula equivale a una carga puntual ubicada en su centro.

a)

F2

y

x

�Q

d/2

d/2

�Q

θ

rx

F1F1 � F2

q

b)

F2

y

xθ

θ

F1

F1 sen

�F2 cos �F1 cos

�F2 sen

θ

θθ

θ

θ

…y F1 debido a que�Q es de repulsión.

F2 debido a que �Qes de atracción…

Los componentes xse anulan…

…y los componentes yse suman.

FIGUrA 22.8 a) Las cargas +Q y −Q ejercen las fuerzas F1 y F2 sobre la carga q. La fuerza neta es la suma vectorial F1 + F2. b) Los componentes x y y de F1 y F2.

EJEMPLO 6

Conceptosen

contextoEJEMPLO 7

22-OHANIAN.indd 704 9/1/09 19:17:21

22.3 La superposición de fuerzas eléctricas 705

SOLUCIÓN: Las cargas iguales se repelen, por lo que la fuerza sobre la partícula central, debida a cualquiera de las demás cargas, se alejará directamente de esa carga central. Ya que todas las cargas son iguales, y la distancia del centro a cada vértice es igual, cada una de las fuerzas aportadas por las otras seis cargas tendrá la misma magnitud. La figura 22.9b muestra los vectores fuerza eléctrica sobre la partícula central, debidos a cada una de las seis partículas de tóner que la rodean. Al examinar este diagrama se observa que los vectores fuerza se anulan por pares; por ejemplo, F1 balancea exactamente a F4. La fuerza neta sobre la partícula central es cero. Por lo anterior, la repulsión mutua de las partículas no sólo las mantiene disper-sas, como se mencionó en el ejemplo 4, sino que también tiende a mantenerlas en equilibrio. Las fuerzas de repulsión entre partículas, átomos u otras entidades, pro-ducen con frecuencia estructuras hexagonales estables, como los ejemplos que se ven en la figura 22.10.

a)

b)

Q1 Q2

Q5 Q4

Q3

F5F4

F1F2

F6F3Q6

Las partículas de tónerforman un hexágono querodea a una partícula central.

Estas dos partículasejercen fuerzas opuestas.

Cada contribución de fuerza derepulsión se aleja directamentede la carga que la ejerce.

a)

b)

Q1 Q2

Q5 Q4

Q3

F5F4

F1F2

F6F3Q6

Las partículas de tónerforman un hexágono querodea a una partícula central.

Estas dos partículasejercen fuerzas opuestas.

Cada contribución de fuerza derepulsión se aleja directamentede la carga que la ejerce.

FIGUrA 22.9 a) Micrografía electrónica de barrido donde se ven partículas de tóner para impresora láser. b) Fuerzas eléctricas sobre la partícula central, debidas a cada una de las otras seis.

FIGUrA 22.10 Debido a la repulsión mutua, muchas clases de objetos tienden a formar distribuciones hexagonales: a) bolas de billar, b) perlas microscópicas de polies-tireno, c) vórtices superconductores y d) átomos en un cristal de óxido.

revisión 22.3

PrEGUNTA 1: En el ejemplo 6, supóngase que en lugar de las cargas ±Q, las dos cargas Q son positivas. En ese caso, ¿cuál es la dirección de la fuerza eléctrica F sobre la carga positiva q?PrEGUNTA 2: Tres cargas puntuales idénticas están en los vértices de un triángulo equi-látero. Una cuarta carga puntual, idéntica a ellas, está en el punto medio de un lado del triángulo. Como resultado de las tres contribuciones a la fuerza eléctrica, debidas a las cargas en los vértices, la cuarta carga: (A) Está en equilibrio y permanece en reposo (B) Es atraída hacia el centro del triángulo (C) Es impulsada hacia fuera del triángulo

✔

a) b) c) d)

22-OHANIAN.indd 705 9/1/09 19:17:23


22.4 CUANTIZACIÓN Y CONSErVACIÓN DE LA CArGA

No sólo los electrones y protones ejercen fuerzas eléctricas entre sí, sino también mu-chas otras partículas. Las magnitudes de esas fuerzas eléctricas se calculan con la ecua-ción (22.7), usando los valores de carga eléctrica adecuados. En la tabla 22.3 se presenta una lista de las cargas eléctricas de algunas partículas; en el capítulo 41 se verá una lista más completa. Las antipartículas tienen cargas eléctricas que son opuestas a las de sus correspondientes partículas; por ejemplo, un antielectrón (o positrón) tiene la carga +e, el antiprotón tiene carga −e, el antineutrón tiene carga 0, etcétera.

Todas las partículas conocidas tienen cargas que son múltiplos enteros de la carga funda-mental; esto es, las cargas siempre son 0, ±e, ±2e, ±3e, etc. La causa de que no existan otras cargas es un misterio, para el cual la física clásica no tiene explicación. Dado que las cargas existen en paquetes discretos, se dice que la carga está cuantizada; la carga fundamental e se llama el cuantum de carga. Así, cualquier cantidad de carga que se llegue a encontrar es un múltiplo entero de la carga fundamental e. Naturalmente, como se indicó en la sección 22.1, la extrema pequeñez de la carga fundamental nos permite considerar que las distribuciones macroscópicas de carga son continuas.

La carga eléctrica es una cantidad que se conserva: en cualquier reacción donde in-tervengan partículas cargadas, las cargas totales antes y después de la reacción siempre son las mismas. Por ejemplo, una reacción en la que las partículas se destruyen, pero la carga eléctrica permanece constante, es:

aniquilación materia-antimateria: [electrón] + [antielectrón] → 2 [fotones] cargas: −e + e → 0 (22.13)

TÉCNICAS PArA rESOLUCIÓN DE PrOBLEMASSUPErPOSICIÓN DE FUErZAS ELÉCTrICAS

Para calcular la fuerza eléctrica total sobre una carga, •debida a una distribución de varias otras cargas puntuales (como las cargas ±Q del ejemplo 6), se debe calcular la suma vectorial de las fuerzas eléctricas individuales. La magnitud de la fuerza eléctrica sobre una carga puntual q, producida por cada carga puntual individual q′, se de-termina con la ecuación (22.7), F = (1/4πϵ0)qq′/r2; y la dirección de esta fuerza eléctrica es hacia q′ si q y q′ tienen signos diferentes, y se aleja de q′ si q y q′ tienen signos iguales. Las técnicas para evaluar la suma vectorial de los vectores fuerza eléctrica son las mismas que para la suma vectorial de cualquier clase.

Recuérdense las técnicas básicas para calcular sumas •vectoriales: primero, dibujar con cuidado un diagrama para las fuerzas sobre determinada carga q1, debidas a varias otras cargas q2, q3, … y cada vector fuerza eléctrica está a lo largo de la línea que pasa por la carga que ejerce

la fuerza y la carga sobre la que actúa. Se puede facilitar mucho poner la cola de cada vector fuerza individual en la carga sobre la que actúa (como en el ejemplo 6) y ale-jándose de la carga que ejerce la fuerza, cuando las cargas son de signos iguales, y dirigiéndose a la carga que ejerce la fuerza, para signos diferentes.

Úsense propiedades geométricas para descomponer cada •vector en sus componentes x y y (y z, si es necesario). Entonces se puede obtener el vector fuerza eléctrica total sumando por separado los componentes x, y y z de los vectores individuales. La magnitud de la fuerza eléctri-ca total se obtiene de la forma acostumbrada, con


• To find the total electric force on one charge due to anarrangement of several other point charges (such as thepoint charges —Q of Example 6), you need to calculate thevector sum of the individual electric forces. The mag-nitude of the electric force on a point charge q due to each individual point charge q� is given by Eq. 22.7,F � (1�4��0) qq��r 2; and the direction of this electricforce is toward q� if q and q� have unlike signs, and awayfrom q� if q and q� have like signs. The techniques forevaluating the vector sum of the electric force vectors ofseveral charges are the same as for the sum of any otherkind of vector.

• Recall the basic techniques for calculating vector sums:First, draw a careful diagram for the forces on a givencharge q1 due to several other charges q2, q3, . . ., witheach electric force vector along the line through the

charge exerting the force and the charge acted upon. Itmay be easiest to put the tail of each contributing vectorat the charge acted upon (as in Example 6), pointingaway from the charge exerting the force for charges withlike signs, and toward the charge exerting the force forunlike signs.

• Use geometry to decompose each vector into its x and y(and, if necessary, z) components. You can then obtainthe total electric force vector by separately summing thex, y, and z You can

x, y, and z axesjudiciously, you can often achieve cancellation of all com-ponents except one (see Example 6).

F � 2F

2x � F

2y � F

2z

PROBLEM-SOLVING TECHNIQUES SUPERPOSITION OF ELECTRIC FORCES

charge quantization

charge conservation

22.4 CHARGE QUANTIZATION AND CONSERVATION

Not only electrons and protons exert electric forces on each other, but so do manyother particles. The magnitudes of these electric forces are given by Eq. (22.7) withthe appropriate values of the electric charges. Table 22.3 lists the electric charges ofsome particles; a more complete list will be found in Chapter 41. Antiparticles haveelectric charges that are opposite to those of the corresponding particles; for exam-ple, the antielectron (or positron) has charge �e, the antiproton has charge �e, theantineutron has charge 0, and so on.

All the known particles have charges that are some integer multiple of the fundamen-tal charge; that is, the charges are always 0,—e,—2e,—3e, etc. Why no other chargesexist is a mystery for which classical physics offers no explanation. Since charges existin discrete packets, we say that charge is quantized—the fundamental charge e iscalled the quantum of charge. Thus any amount of charge that is ever encountered isan integer multiple of the fundamental charge e. Of course, as discussed in Section

charge distributions as continuous.The electric charge is a conserved quantity: in any reaction involving charged

particles, the total charges before and after the reaction are always the same. For instance,here is an example of a reaction in which particles are destroyed, yet the net electriccharge remains constant:

�e � e S 0 (22.13)[electrón] � [antielectrón] S 2[fotones]

22.1, the extreme smallness of the fundamental charge permits us to treat macroscopic

aniquilación materia–antimateria:

cargas:


• To find the total electric force on one charge due to anarrangement of several other point charges (such as thepoint charges —Q of Example 6), you need to calculate thevector sum of the individual electric forces. The mag-nitude of the electric force on a point charge q due to each individual point charge q� is given by Eq. 22.7,F � (1�4��0) qq��r 2; and the direction of this electricforce is toward q� if q and q� have unlike signs, and awayfrom q� if q and q� have like signs. The techniques forevaluating the vector sum of the electric force vectors ofseveral charges are the same as for the sum of any otherkind of vector.

• Recall the basic techniques for calculating vector sums:First, draw a careful diagram for the forces on a givencharge q1 due to several other charges q2, q3, . . ., witheach electric force vector along the line through the

charge exerting the force and the charge acted upon. Itmay be easiest to put the tail of each contributing vectorat the charge acted upon (as in Example 6), pointingaway from the charge exerting the force for charges withlike signs, and toward the charge exerting the force forunlike signs.

• Use geometry to decompose each vector into its x and y(and, if necessary, z) components. You can then obtainthe total electric force vector by separately summing thex, y, and z You can

x, y, and z axesjudiciously, you can often achieve cancellation of all com-ponents except one (see Example 6).

F � 2F

2x � F

2y � F

2z

PROBLEM-SOLVING TECHNIQUES SUPERPOSITION OF ELECTRIC FORCES

charge quantization

charge conservation

22.4 CHARGE QUANTIZATION AND CONSERVATION

Not only electrons and protons exert electric forces on each other, but so do manyother particles. The magnitudes of these electric forces are given by Eq. (22.7) withthe appropriate values of the electric charges. Table 22.3 lists the electric charges ofsome particles; a more complete list will be found in Chapter 41. Antiparticles haveelectric charges that are opposite to those of the corresponding particles; for exam-ple, the antielectron (or positron) has charge �e, the antiproton has charge �e, theantineutron has charge 0, and so on.

All the known particles have charges that are some integer multiple of the fundamen-tal charge; that is, the charges are always 0,—e,—2e,—3e, etc. Why no other chargesexist is a mystery for which classical physics offers no explanation. Since charges existin discrete packets, we say that charge is quantized—the fundamental charge e iscalled the quantum of charge. Thus any amount of charge that is ever encountered isan integer multiple of the fundamental charge e. Of course, as discussed in Section

charge distributions as continuous.The electric charge is a conserved quantity: in any reaction involving charged

particles, the total charges before and after the reaction are always the same. For instance,here is an example of a reaction in which particles are destroyed, yet the net electriccharge remains constant:

�e � e S 0 (22.13)[electrón] � [antielectrón] S 2[fotones]

22.1, the extreme smallness of the fundamental charge permits us to treat macroscopic

aniquilación materia–antimateria:

cargas:

. En muchos ejemplos sobre cálculos de fuerzas eléctricas, algunos componentes de la fuerza se anularán. Si se seleccionan los ejes x, y y z con cuidado, con frecuencia se puede lograr la anulación de todos los componentes, excepto uno (véase el ejemplo 6).

cuantización de la carga

conservación de la carga

22-OHANIAN.indd 706 9/1/09 19:17:24

22.4 Cuantización y conservación de la carga 707

TABLA 22.3

CArGAS ELÉCTrICAS DE ALGUNAS PArTÍCULAS

PARTÍCULA CARGA

Electrón, e −e

Muón, µ −e

Pión, π0 0

Pión, π+ +e

Pión, π− −e

Protón, p +e

Neutrón, n 0

Neutrino, ν 0

Fotón, γ 0

Delta, Δ+ +e

Delta, Δ++ +2e

La misma conservación de la carga es válida para cualquier reacción. Nunca se ha descubierto alguna reacción donde se cree o destruya carga eléctrica neta alguna.

Naturalmente, también se conserva la carga en las reacciones químicas. Por ejem-plo, en un acumulador de plomo ácido (acumulador de automóvil), están sumergidas placas de plomo y de dióxido de plomo en una solución electrolítica de ácido sulfúrico (figura 22.11). Las reacciones que se efectúan en esas placas se deben a iones sulfato (SO4

2−; el índice 2− representa un ion con dos electrones adicionales) y iones hidróge-no (H+); en las reacciones se liberan electrones en la placa de plomo, y se absorben electrones en la placa de dióxido de plomo:

22.4 Charge Quantization and Conservation 707

TABLE 22.3

ELECTRIC CHARGES OF SOME PARTICLES

PARTICLE CHARGE

Electron, e �e

Muon, � �e

Pion, �0 0

Pion, �� e

Pion, �� e

Proton, p �e

Neutron, n 0

Neutrino, � 0

Photon, g 0

Delta, �� e

Delta, �� 2e

FIGURE 22.11 A lead–acid battery.

The same charge conservation holds for any reaction. No reaction that creates ordestroys any net electric charge has ever been discovered.

Charge is of course also conserved in chemical reactions. For instance, in a lead–acidbattery (automobile battery), plates of lead and of lead dioxide are immersed in anelectrolytic solution of sulfuric acid (Fig. 22.11).The reactions that take place on theseplates involve sulfate ions (SO4

2�, where the superscript 2� indicates an ion with twoextra electrons) and hydrogen ions (H�); the reactions release electrons at the leadplate, and they absorb electrons at the lead dioxide plate:

Pb � SO42�

S PbSO4(22.14)

PbO2 � 4H� � SO42�

4 � 2H2O(22.15)

0 � 4e � (�2e) � (�2e) S 0 � 0

The plates of such a battery are connected by an external circuit (a wire), and theelectrons released by the reaction (22.14) travel from one plate to the other, formingan electric current (see Fig. 22.11).

A fully “charged” battery contains a large amount of sulfuricacid in the electrolytic solution (H2SO4 in the form of SO4

2�

ions and H� ions). As the battery delivers electric charge to the external circuitconnecting its terminals, the amount of sulfuric acid in solution gradually decreases.Suppose that while discharging completely, the positive terminal of an automo-bile battery delivers an electric charge of 1.8 � 105 C through the external circuit.How many grams of sulfuric acid will be used up in this process?

SOLUTION: Let us first consider the number of electrons transferred, then thenumber of sulfate ions used up, and finally obtain the amount of sulfuric acid needed.Since the charge per electron is �1.6 � 10�19 C/electron, the number of electronsin �1.8 � 105 C is (�1.8 � 105 C)�(�1.6 � 10�19 C/electron) � 1.1 � 1024

electrons. According to the reactions (22.14) and (22.15), whenever two electronsare transferred from the lead to the lead dioxide plate, two sulfate ions are absorbed(one at each plate). Thus, 1.1 � 1024 sulfate ions will be used up, which means1.1 � 1024 molecules of sulfuric acid will be used up, since sulfuric acid has onesulfate ion per molecule (H2SO4). The required number of moles of sulfuric acidis therefore (1.1 � 1024 molecules)�(6.02 � 1023 molecules/mole) � 1.9 moles,and, since the molecular mass of sulfuric acid is 98 grams per mole, the required massof sulfuric acid is (1.9 mole) � (98 g/mole) � 183 g.

The conservation of electric charge in chemical reactions, such as the reactions(22.14) and (22.15), is a trivial consequence of the conservation of electrons and pro-tons. All such reactions involve nothing but a rearrangement of the electrons and protonsin the molecules; during this rearrangement, the numbers of electrons and of protonsremain constant. Obviously, the net electric charge must then also remain constant.

The same argument applies to all macroscopic electric processes, such as the opera-tion of electrostatic machines and generators, the flow of currents on wires, the storage

EXAMPLE 8

en la placa de plomo:

� 2[electrones]

cargas: 0 � (�2e) S 0 � (�2e)

en la placa de dióxido de plomo:

� 2[electrones] S PbSO

carga s:

(22.14)

22.4 Charge Quantization and Conservation 707

TABLE 22.3

ELECTRIC CHARGES OF SOME PARTICLES

PARTICLE CHARGE

Electron, e �e

Muon, � �e

Pion, �0 0

Pion, �� e

Pion, �� e

Proton, p �e

Neutron, n 0

Neutrino, � 0

Photon, g 0

Delta, �� e

Delta, �� 2e

FIGURE 22.11 A lead–acid battery.

The same charge conservation holds for any reaction. No reaction that creates ordestroys any net electric charge has ever been discovered.

Charge is of course also conserved in chemical reactions. For instance, in a lead–acidbattery (automobile battery), plates of lead and of lead dioxide are immersed in anelectrolytic solution of sulfuric acid (Fig. 22.11).The reactions that take place on theseplates involve sulfate ions (SO4

2�, where the superscript 2� indicates an ion with twoextra electrons) and hydrogen ions (H�); the reactions release electrons at the leadplate, and they absorb electrons at the lead dioxide plate:

Pb � SO42�

S PbSO4(22.14)

PbO2 � 4H� � SO42�

4 � 2H2O(22.15)

0 � 4e � (�2e) � (�2e) S 0 � 0

The plates of such a battery are connected by an external circuit (a wire), and theelectrons released by the reaction (22.14) travel from one plate to the other, formingan electric current (see Fig. 22.11).

A fully “charged” battery contains a large amount of sulfuricacid in the electrolytic solution (H2SO4 in the form of SO4

2�

ions and H� ions). As the battery delivers electric charge to the external circuitconnecting its terminals, the amount of sulfuric acid in solution gradually decreases.Suppose that while discharging completely, the positive terminal of an automo-bile battery delivers an electric charge of 1.8 � 105 C through the external circuit.How many grams of sulfuric acid will be used up in this process?

SOLUTION: Let us first consider the number of electrons transferred, then thenumber of sulfate ions used up, and finally obtain the amount of sulfuric acid needed.Since the charge per electron is �1.6 � 10�19 C/electron, the number of electronsin �1.8 � 105 C is (�1.8 � 105 C)�(�1.6 � 10�19 C/electron) � 1.1 � 1024

electrons. According to the reactions (22.14) and (22.15), whenever two electronsare transferred from the lead to the lead dioxide plate, two sulfate ions are absorbed(one at each plate). Thus, 1.1 � 1024 sulfate ions will be used up, which means1.1 � 1024 molecules of sulfuric acid will be used up, since sulfuric acid has onesulfate ion per molecule (H2SO4). The required number of moles of sulfuric acidis therefore (1.1 � 1024 molecules)�(6.02 � 1023 molecules/mole) � 1.9 moles,and, since the molecular mass of sulfuric acid is 98 grams per mole, the required massof sulfuric acid is (1.9 mole) � (98 g/mole) � 183 g.

The conservation of electric charge in chemical reactions, such as the reactions(22.14) and (22.15), is a trivial consequence of the conservation of electrons and pro-tons. All such reactions involve nothing but a rearrangement of the electrons and protonsin the molecules; during this rearrangement, the numbers of electrons and of protonsremain constant. Obviously, the net electric charge must then also remain constant.

The same argument applies to all macroscopic electric processes, such as the opera-tion of electrostatic machines and generators, the flow of currents on wires, the storage

EXAMPLE 8

en la placa de plomo:

� 2[electrones]

cargas: 0 � (�2e) S 0 � (�2e)

� 2[electrones] S PbSO

en la placa de dióxido de plomo:

cargas:

(22.15)

Las placas de esos acumuladores se conectan a un circuito externo (un conductor) y los electrones que se liberan en la reacción (22.14) van de una placa a la otra, forman-do una corriente eléctrica (véase la figura 22.11).

Un acumulador totalmente “cargado” contiene una gran cantidad de ácido sulfúrico (H2SO4 en forma de iones SO4

2− y iones H+) en la solución electrolítica. Conforme el acumulador suministra carga eléctrica al circuito externo conectado a sus terminales, disminuye en forma gradual la cantidad de ácido sulfúrico en la solución. Para descargarse por completo, la terminal positiva de un acumulador de automóvil entrega una carga eléctrica de 1.8 × 105 C al cir-cuito externo. ¿Cuántos gramos de ácido sulfúrico se consumirán en este proceso?

SOLUCIÓN: Primero se examinará la cantidad de electrones transferidos, y después la cantidad de iones sulfato consumidos; por último se obtendrá la cantidad necesa-ria de ácido sulfúrico. Ya que la carga por electrón es −1.6 × 10−19 C, la cantidad de electrones en −1.8 × 105 C es (−1.8 × 105 C)/(−1.6 × 10−19 C/electrón) = 1.1 × 1024 electrones. De acuerdo con las reacciones (22.14) y (22.15), siempre que dos electrones son transferidos de la placa de plomo a la de dióxido de plomo, se absorben dos iones sulfato (uno en cada placa). Así, se consumirán 1.1 × 1024 iones sulfato, lo que significa que se consumirán 1.1 × 1024 moléculas de ácido sulfúrico, porque éste tiene un ion sulfato por molécula (H2SO4). La cantidad necesaria de moles de ácido sulfúrico es, entonces, (1.1 × 1024 moléculas)/(6.02 × 1023 molécu-las/mol) = 1.9 moles. Como la masa molecular del ácido sulfúrico es 98 gramos por mol, la masa necesaria de ácido sulfúrico es (1.9 moles) × (98 g/mol) = 183 g.

La conservación de la carga eléctrica en las reacciones químicas, como fueron las reacciones (22.14) y (22.15), es una consecuencia trivial de la conservación de los elec-trones y los protones. Todas esas reacciones no consisten más que en un reacomodo de electrones y protones en las moléculas; durante ese reacomodo, las cantidades de elec-trones y protones permanecen constantes. Consecuencia obvia es que la carga eléctrica neta deba entonces permanecer constante también.

Este mismo argumento se aplica a todos los procesos eléctricos macroscópicos, como la operación de las máquinas y generadores electrostáticos, el flujo de la corrien-

FIGUrA 22.11 Un acumulador de plomo ácido.

electrones

SO4y H�

PbO2 Pb

En una reacción química seabsorben los electrones en elelectrodo de dióxido de plomo…

…y en otra reacción seliberan electrones en elelectrodo de plomo.

2 –

EJEMPLO 8

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te por conductores, el almacenamiento en los condensadores, la descarga eléctrica de los rayos, etc. Todos esos procesos no son más que un reacomodo de electrones y pro-tones. En consecuencia, la carga eléctrica neta debe permanecer constante.

revisión 22.4

PrEGUNTA 1: Si un átomo pierde dos electrones, ¿cuál es la carga eléctrica del ion que resulta?, ¿y si un átomo pierde tres electrones?PrEGUNTA 2: ¿Es posible que un cuerpo tenga una carga eléctrica de 2.0 × 10−19 C?, ¿y de 3.2 × 10−19 C? (A) Sí, sí (B) Sí, no (C) No, sí (D) No, no

22.5 CONDUCTOrES Y AISLANTES; CArGA POr FrICCIÓN O POr INDUCCIÓN

Un conductor, como el cobre, aluminio o hierro, es un material que permite el movimien-to de cargas eléctricas a través de su volumen. Un aislante, como el vidrio, porcelana, hule o nailon, es un material que no permite con facilidad el movimiento de cargas eléctricas. Así, cuando se coloca alguna carga eléctrica en el extremo de un conductor, de inmediato se reparte en todo el conductor, hasta que llega a una distribución de equilibrio. (En el capítulo 24 se estudiarán las condiciones para el equilibrio de una carga eléctrica en un conductor. Sucede que cuando las cargas finalmente llegan al equilibrio, todas ellas estarán en la superficie del conductor.) En contraste, cuando se coloca algo de carga eléctrica en un extremo de un aislante, permanece en ese lugar (véase la figura 22.12).

Todos los metales son buenos conductores. Permiten el movimiento fácil de las cargas eléctricas; por consiguiente, en los circuitos eléctricos se usan alambres metálicos, como en los circuitos del hogar, en los que el cobre sirve como conductor del flujo de la carga eléctrica. El movimiento de la carga en un metal se debe al movimiento de los electro-nes. En un metal, algunos de los electrones de cada átomo están libres, esto es, no están unidos a determinado átomo, aunque sí al metal como un todo. Los electrones libres provienen de las partes externas de los átomos. Los electrones externos del átomo no son atraídos con mucha fuerza, y se sueltan con facilidad; los electrones internos sí es-tán firmemente enlazados al núcleo del átomo, y tienden a permanecer allí. Los elec-trones libres van errantes a través de todo el volumen del metal, chocando en ocasiones,

pero están sometidos a una fuerza de restricción sólo cuando encuentran la superficie del metal. Los electrones se mantienen en el interior del metal en forma muy parecida a como las partículas de un gas se mantienen dentro de un recipiente: las partículas del gas pueden moverse por el volumen del re-cipiente, pero están restringidas por las paredes. En vista de esta analogía, con frecuencia se dice que los electrones de un conductor metálico forman un gas de electrones libres. Si un extremo de un conductor metálico tiene un exceso o un déficit de electrones, el movimiento del gas de electrones libres distribuirá con rapidez ese exceso o déficit a otras partes del conduc-tor metálico.

La carga de un cuerpo de metal suele lograrse mediante la eliminación o adición de electrones. Un cuerpo adquirirá una carga positiva neta si se han eliminado electrones, y una carga negativa neta si se han agregado elec-trones. Así, la carga positiva en un cuerpo de metal simplemente es un dé-ficit de electrones, y una carga negativa, un exceso de electrones.

conductor

aislante

a) b)

En un conductor, la carga se puedemover con libertad y encontraruna distribución de equilibrio.

En un aislante, la cargano puede moverse confacilidad.

FIGUrA 22.12 a) La carga agregada a un conductor se difunde en todo el conductor. b) La carga agregada a un aislante permanece en su lugar original.

✔

22-OHANIAN.indd 708 9/1/09 19:17:26

22.5 Conductores y aislantes; carga por fricción o por inducción 709

Los líquidos que contienen iones (que son átomos o moléculas a los que les falta electrones o que los tienen en exceso) también son buenos conductores. Por ejemplo, una solución de sal común en agua contiene iones de Na+ y de Cl−. Los conductores lí-quidos que tienen abundancia de iones se llaman electrolitos.

Por cierto: el agua destilada, muy pura, es mal conductor porque carece de iones. Pero el agua ordinaria es buena conductora porque contiene algunos iones aportados por impurezas disueltas. El agua, ubicua en el ambiente, transforma en conductoras muchas sustancias. Por ejemplo, la tierra (el suelo) es un conductor razonablemente bueno, principalmente por la presencia de agua. Además, en un día húmedo, sobre muchos aislantes se forma una película superficial, microscópica, de agua, lo que per-

LA F ÍS ICA EN LA PrÁCTICA XErOGrAFÍA

El proceso de xerografía (del griego “escritura en seco”) que se usa en las fotocopiadoras e impre-soras láser, emplea las fuerzas eléctricas para marcar el papel. Las figuras adjuntas ilustran ese

proceso. Primero, en la figura 1a, la superficie de un tambor cilíndrico aislante se carga positivamente, sea por contacto con una barra con carga positiva, o por proximidad a un alambre que atrae electrones (el “alambre de corona”). El tambor tiene una superficie especial que contiene selenio u otro material fotoconductor, que tiene la rara propiedad de volverse conductor cuando se expone a la luz. Esta propiedad permite la creación de una “imagen de carga” temporal sobre el tambor, al exponerlo a la luz que procede de un documento original, en una fotocopiadora, o en una luz láser controlada por microprocesador, en una impresora láser. La carga de las regiones conductoras expuestas se neutraliza con electrones del tambor metálico que está debajo de la capa fotoconduc-tora superficial, y sólo las áreas oscuras, aislantes, mantienen su capa de carga positiva (figura 1b). A continuación, peque-ñas partículas portadoras de vidrio o de plástico, cada una con muchas partículas de tóner con carga negativa, son atraídas a las regiones del tambor donde reside la imagen con carga positiva, y allí permanecen (figura 1c). En los ejemplos 4 y 7, se observó que la repulsión mutua de las partículas de tóner mantiene dispersiones más o menos uniformes en todas las áreas oscuras de imagen. El papel que recibe la imagen final tiene carga positiva, y atrae a las partículas de tóner hasta que lo tocan y crean una imagen seca, delicada, de polvo sobre papel (figura 1d). Por último, las partículas de tóner se “fijan” (figura 1e) mediante un rodillo caliente que funde las par-tículas negras de plástico, y quedan pegadas al papel.

Conceptosen

contexto

a)

b)

c)

d )

e)

alambre

tambor

original luz

Primero, se cargael tambor.

Después de la expo-sición, permanece lacarga sobre las regio-nes oscuras…

…y atrae laspartículas de tóner.

Entonces, el papelcargado atrae laspartículas de tóner…

…que se “fijan”mediante calor.

FIGUrA 1 El proceso xerográfico.

electrolito

22-OHANIAN.indd 709 9/1/09 19:17:29


mite que la carga eléctrica se fugue por la superficie del aislante; así, en días húmedos es difícil almacenar cargas eléctricas en cuerpos sostenidos por aislantes.

Los gases ordinarios son aislantes, pero los gases ionizados son buenos conducto-res. Por ejemplo, el aire ordinario es aislante, pero el aire ionizado que se forma en un rayo es un buen conductor (figura 22.13). Este aire ionizado contiene una mezcla de iones positivos y electrones libres; el movimiento de las cargas en esa mezcla se debe principalmente al movimiento de los electrones. Ese gas ionizado se llama plasma.

Aunque un rayo nos presenta la prueba más espectacular de la actividad eléctrica en una tormenta eléctrica, la mayor parte de la actividad en esas tormentas es silenciosa y casi imperceptible, en forma de una descarga en corona o efecto corona. La carga en el terreno, atraída hacia la carga opuesta en una nube de tormenta, se concentra en todas las puntas, como son las de las hojas de los árboles. La concentración de la carga causa una ionización continua, casi imperceptible, del aire cerca de las puntas. En ese caso, la carga del terreno puede pasar a este aire ionizado y fluir hacia la nube de tor-menta, cuya carga eléctrica se neutraliza, en forma gradual. A esta clase de ionización del aire se le llama descarga en corona, porque a veces se le puede ver como un halo brillante que rodea el objeto puntiagudo (véase la figura 22.14).

Los pararrayos, inventados por Benjamín Franklin, tenían por objeto, al principio, inhibir los rayos al facilitar la descarga en corona. Sin embargo, el tradicional pararra-yos, con una sola punta afilada, no puede producir una cantidad suficiente de descarga en corona; su ventaja principal es conducir la carga eléctrica de un rayo hasta el suelo,

FIGUrA 22.13 El rayo.

plasma

efecto corona

FIGUrA 22.14 Descarga en corona producida por líneas de transmisión eléctrica.

BENJAMÍN FrANKLIN (1706-1790) Científ ico, estadista e inventor estadouni-dense. Con más frecuencia se le recuerda por sus peligrosos experimentos con una cometa en una tormenta eléctrica, con los que demostró que el rayo es un fenómeno eléctrico; también por su invención del pararrayos. Franklin también hizo otras importantes aportaciones a los estudios experimentales y teóricos de la electricidad, y fue admirado y distinguido por las principales asociaciones científ icas de Europa. Entre esas contribuciones estuvieron la formulación de la ley de la conservación de la carga eléctrica, y su introducción de la notación moderna con los signos más y menos, que consideró como un exceso o deficiencia del “fluido eléctrico”.

22-OHANIAN.indd 710 9/1/09 19:17:30

22.5 Conductores y aislantes; carga por fricción o por inducción 711

sin causar peligros. Algunos pararrayos de diseño moderno son mucho mejores para producir el efecto corona. Estos pararrayos disipadores terminan en una multitud de puntas agudas (véase la figura 22.15), y pueden disipar una fracción apreciable de la descarga total de una nube de tormenta que pase por arriba.

Este capítulo concluirá con una breve descripción de dos formas distintas en las que puede cargarse un cuerpo. La primera, la electrificación por fricción, se mencionó ya en la introducción. La segunda, carga por inducción, es una aplicación sencilla de la fuerza de Coulomb, donde se usan las propiedades de un conductor. Se describirán una por una esas formas.

La electrificación por fricción es muy común. Es fácil acumular carga eléctrica en una barra de vidrio, sólo frotándola con una tela de seda. La seda adquiere carga nega-tiva y la barra de vidrio se carga positivamente; el movimiento de fricción entre las superficies de la seda y el vidrio arranca las cargas de una de ellas, y las hace pasar a la otra; sin embargo, el mecanismo detallado no se ha comprendido bien. Se cree que lo que suele presentarse es una transferencia de iones de una superficie a la otra. Los con-taminantes que residen en las superficies que se frotan tienen un papel fundamental en la electrificación por fricción. Si se frota el vidrio con un trozo de tela de seda u otro material textil absolutamente limpio, el vidrio se carga negativamente, y no positiva-mente. Parece que la tela ordinaria de seda tiene una cantidad tan grande de polvo en su superficie, que el proceso de carga está dominado por el polvo, y no por la seda. In-cluso el aire funciona como contaminante en algunas superficies; por ejemplo, con ex-perimentos cuidadosos sobre el frotamiento de platino con seda se demuestra que en el vacío, el platino se carga negativamente, pero en el aire se carga positivamente.

La carga eléctrica que se puede acumular sobre la superficie de un cuerpo de tama-ño ordinario (de un centímetro o más) por frotamiento, puede ser hasta de 10−9 o 10−8 coulomb por centímetro cuadrado. Si la concentración de la carga en un cuerpo es mayor, se producirá una descarga eléctrica hacia el aire que la rodea (una descarga en corona).

Una segunda forma, muy diferente, de cargar un objeto se llama carga por induc-ción. Una vez que se acumula algo de carga, positiva, en una barra de vidrio, se podrán producir cargas en otros cuerpos por el proceso de inducción, como sigue: primero, se acerca la barra de vidrio a un cuerpo metálico sostenido en un pedestal aislante (véase la figura 22.16a). La carga positiva de la barra atraerá electrones libres al lado cercano del cuerpo, dejando un déficit de electrones libres en el lado alejado; entonces el lado cercano adquirirá una carga negativa, y el lado lejano una carga positiva. Si a continua-ción se conecta el lado lejano a tierra, con un conductor, los electrones llegarán desde la tierra, atraídos por la carga positiva, a la que neutralizan (figura 22.16b). A continua-ción se desconecta el alambre; así queda el cuerpo metálico con una carga negativa neta (figura 22.16c). Cuando al final se retira la barra de vidrio, permanecerá la carga indu-cida en el cuerpo metálico y se distribuirá sobre toda la superficie, como en la figura 22.16d. Así, la barra de vidrio, con carga positiva, “indujo” una distribución de carga (y en último término, una carga negativa) sobre la esfera metálica, sin hacer contacto en realidad con la esfera.

FIGUrA 22.15 Pararrayos disipador moderno. Termina en un penacho de alam-bres finos, formando muchas puntas para que se efectúe la descarga en corona.

carga por inducción

FIGUrA 22.16 Carga por inducción. a) La barra de vidrio, con carga positiva, induce una distribución de carga en una esfera metálica neutra. b) Cuando el lado alejado de la esfera se conecta a tierra me-diante un alambre, los electrones pasan de la tierra a la esfera, y neutralizan la carga positiva. c) Cuando se desconecta el alam-bre a tierra, permanece la carga negativa neta. d) Al alejar la barra de vidrio, la carga negativa se difunde sobre la esfera.

a) b) c) d )

Primero, se redistribuye la cargasobre una esfera neutra, cuandola barra con carga positiva se acerca…

…y entonces un alambresirve de trayectoria paralos electrones desde tierra.

Cuando se desconecta elalambre, queda una carganeta en la esfera…

…y esa carga se distri-buye uniformementecuando se retira la barra.

22-OHANIAN.indd 711 9/1/09 19:17:33

712 CAPÍTULO 3 Vectores

revisión 22.5

PrEGUNTA 1: ¿Cuál es la diferencia entre un líquido ordinario y un electrolito? ¿Cuál es la diferencia entre un gas ordinario y un plasma?PrEGUNTA 2: La figura 22.16 muestra un cuerpo conductor montado en un pedestal aislante. Sugiérase algún material para fabricar el cuerpo conductor, y otro material para la base aislante.PrEGUNTA 3: Supóngase que hay dos esferas metálicas de igual tamaño, ambas como la que se ve en la figura 22.16d; una tiene una carga de +1 × 10−7 C, y la otra con −3 × 10−7 C. Si se las pone en contacto, ¿cuál será la carga resultante en cada esfera? (A) Quedará +1 × 10−7 C en una y −3 × 10−7 en la otra (B) Quedará 0 C en una y −2 × 10−7 C en la otra (C) Quedará −1 × 10−7 C en cada una

✔

rESUMEN

TÉCNICAS PArA rESOLUCIÓN DE PrOBLEMAS Superposición de fuerzas eléctricas (página 706)

LA FÍSICA EN LA PrÁCTICA Xerografía (página 709)

CArGAS ELÉCTrICAS Pueden ser positivas, negativas o cero; las cargas iguales se repelen; las cargas diferentes se atraen.

UNIDAD SI DE CArGA 1 coulomb = 1 C

CArGA FUNDAMENTAL O CArGA DEL PrOTÓN e = 1.60 × 10−19 C (22.1)

CArGA DEL ELECTrÓN −e = −1.60 × 10−19 C (22.1)

LEY DE COULOMB La dirección de la fuerza de Coulomb es a lo largo de la línea que une a las partículas.


SUMMARY

ELECTRIC CHARGES May be positive, negative, orzero; like charges repel, unlike charges attract.

(22.7)F �1

4p�0 qq�

r2

COULOMB’S LAW Direction of Coulomb forceis along the line joining the particles.

PROBLEM-SOLVING TECHNIQUES Superposition of Electric Forces (page 706)

PHYSICS IN PRACTICE Xerography (page 709)

Checkup 22.5

QUESTION 1: What is the difference between an ordinary liquid and an electrolyte?What is the difference between an ordinary gas and a plasma?QUESTION 2: Figure 22.16 shows a conducting body mounted on an insulating stand.Suggest some material for making the conducting body and some material for theinsulating stand.QUESTION 3: Suppose you have two metallic balls of equal size, both like the one illus-trated in Fig. 22.16d, one with a charge of �1 � 10�7 C, and the other with a chargeof �3 � 10�7 C. If you touch them together, what will be the resulting charge on each ball?

(A) There will remain �1 � 10�7 C on one and �3 � 10�7 C on the other(B) There will be 0 C on one and �2 � 10�7 C on the other(C) There will be �1 � 10�7 C on each

✔

SI UNIT OF CHARGE

(22.1)e � 1.60 � 10�19 CFUNDAMENTAL CHARGE, OR CHARGE OF PROTON

(22.1)�e � �1.60 � 10�19 CCHARGE OF ELECTRON

(22.6)�0 � 8.85 � 10�12 C2/N�m2PERMITTIVITY CONSTANT (Electric constant)

(22.4, 22.5)k �1

4p�0� 8.99 � 109 N�m2/C2COULOMB CONSTANT

1 coulomb � 1 C

(22.7)

CONSTANTE DE PErMITIVIDAD (Constante eléctrica) ϵ0 = 8.85 × 10−12 C2/N · m2 (22.6)

CONSTANTE DE COULOMB


SUMMARY

ELECTRIC CHARGES May be positive, negative, orzero; like charges repel, unlike charges attract.

(22.7)F �1

4p�0 qq�

r2

COULOMB’S LAW Direction of Coulomb forceis along the line joining the particles.

PROBLEM-SOLVING TECHNIQUES Superposition of Electric Forces (page 706)

PHYSICS IN PRACTICE Xerography (page 709)

Checkup 22.5

QUESTION 1: What is the difference between an ordinary liquid and an electrolyte?What is the difference between an ordinary gas and a plasma?QUESTION 2: Figure 22.16 shows a conducting body mounted on an insulating stand.Suggest some material for making the conducting body and some material for theinsulating stand.QUESTION 3: Suppose you have two metallic balls of equal size, both like the one illus-trated in Fig. 22.16d, one with a charge of �1 � 10�7 C, and the other with a chargeof �3 � 10�7 C. If you touch them together, what will be the resulting charge on each ball?

(A) There will remain �1 � 10�7 C on one and �3 � 10�7 C on the other(B) There will be 0 C on one and �2 � 10�7 C on the other(C) There will be �1 � 10�7 C on each

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SI UNIT OF CHARGE

(22.1)e � 1.60 � 10�19 CFUNDAMENTAL CHARGE, OR CHARGE OF PROTON

(22.1)�e � �1.60 � 10�19 CCHARGE OF ELECTRON

(22.6)�0 � 8.85 � 10�12 C2/N�m2PERMITTIVITY CONSTANT (Electric constant)

(22.4, 22.5)k �1

4p�0� 8.99 � 109 N�m2/C2COULOMB CONSTANT

1 coulomb � 1 C

(22.4, 22.5)

F

�F

q

q'

r

F

�F

q

q'

r


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Preguntas para discusión 713

PrINCIPIO DE SUPErPOSICIÓN La fuerza neta es la suma F = F1 + F2 + F3 + · · · (22.9) vectorial de las fuerzas individuales.

CONSErVACIÓN DE LA CArGA En toda reacción o proceso, la carga eléctrica neta permanece constante.

CUANTIZACIÓN DE LA CArGA Toda carga es un múltiplo q = 0, ±e, ±2e, ±3e, · · · entero de la carga fundamental.

ION Es un átomo con una carga neta (con electrones faltantes o agregados).

ELECTrOLITO Es un líquido con PLASMA Es un gas con muchos átomos muchos iones disueltos. ionizados y electrones libres.

CONDUCTOr Permite el movimiento AISLANTE No permite el movimiento de las cargas. de las cargas.

PrEGUNTAS PArA DISCUSIÓN

q1

q2

F2 F1

F1 F2

q

conductor aislante

1. Supóngase que el Sol tiene una carga eléctrica positiva, y que cada uno de los planetas tiene una carga eléctrica negativa; su-póngase también que no hay fuerza gravitacional. ¿De qué manera se moverán los planetas debido a este modelo “eléctrico” del sistema solar, a diferencia de los movimientos que se observan?

2. Descríbase cómo se inventaría un experimento para determinar si las cargas eléctricas de un electrón y de un protón son exacta-mente iguales.

3. Supóngase que los neutrones tuvieran una pequeña cantidad de carga eléctrica; por ejemplo, de carga positiva. Descríbanse al-gunas de las consecuencias de esta hipótesis para el comporta-miento de la materia.

4. Si hubiera que asignar una carga positiva al electrón y una carga negativa al protón, ¿afectaría ello el enunciado matemático [ecuación (22.7)] de la ley de Coulomb?

5. En el sistema cgs (o de Gauss) de unidades, la ley de Coulomb se escribe F = qq′/r2. En términos de gramos, centímetros y se-gundos, ¿cuáles son las unidades de carga eléctrica en este siste-ma?

6. ¿Se podría usar la carga eléctrica de un electrón como patrón atómico de carga eléctrica para definir el coulomb? ¿Cuáles se-rían las ventajas y desventajas de ese patrón?

7. Además de la carga eléctrica, ¿qué otras cantidades físicas se conservan en las reacciones entre las partículas? ¿Cuáles de esas cantidades están cuantizadas?

8. Ya que los electrones libres en un trozo de metal tienen libertad de movimiento en cualquier dirección, ¿por qué no caen al fon-do del trozo de metal bajo la influencia de la gravedad?

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9. Si la superficie de un trozo de metal funciona como recipiente que confina electrones libres, ¿por qué no es posible hacer que esos electrones se dispersen al perforar agujeros en la superficie?

10. El agua es conductora, pero la nieve (seca) es aislante. ¿Por qué? 11. Si se frota un peine de plástico, atraerá cabellos o pedazos de

papel (figura 22.17), aun cuando no tengan carga eléctrica neta, ¿por qué?

FIGUrA 22.17 La carga eléctrica en este peine de plástico atrae pequeños trozos de papel.

12. Algunos textos antiguos de física definen la carga eléctrica po-sitiva como la clase de carga que se acumula en una barra de vi-drio cuando se frota con seda (“electricidad vítrea”). ¿Cuál es el problema con esa definición?

13. Cuando se frotan un par de zapatos sobre una alfombra, a veces se acumula carga eléctrica suficiente para sentir un choque eléc-trico cuando a continuación toca un radiador o algún otro obje-to metálico conectado a tierra. ¿Por qué es más probable que eso suceda en invierno que en verano?

14. Algunos conductores de automóviles cuelgan una banda con-ductora en la cara inferior de sus automóviles, para que arrastre sobre el pavimento. ¿Qué objeto tiene ese dispositivo?

15. En una pelota de ping-pong se ha depositado cierta cantidad de carga eléctrica. ¿Cómo puede determinarse si la carga es po-sitiva o negativa?

16. Dos esferas de aluminio de igual radio cuelgan del techo, por hilos aislantes. Si se tienen una barra de vidrio y un trozo de tela de seda, ¿cómo se puede cargar las dos esferas exactamente con cantidades iguales de carga eléctrica?

PrOBLEMAS

22.1 La fuerza electrostática

22.2 La ley de Coulomb

1. Dentro de una típica nube de tormenta, hay cargas eléctricas de −40 C y +40 C, separadas por una distancia vertical de 5.0 km (figura 22.18). Debe considerarse que esas cargas son puntuales y calcular la magnitud de la fuerza eléctrica de atracción entre ellas.

5.0 km

�40 C

– 40 C

FIGUrA 22.18 Cargas en una nube de tormenta.

2. Un cristal de NaCl (sal común) se compone de un ordenamien-to regular de iones Na+ y Cl–. La distancia entre un ion a su

vecino es 2.82 × 10–10 m. ¿Cuál es la magnitud de la fuerza eléctrica de atracción entre los dos iones? Se debe considerar que los iones son cargas puntuales.

3. Supóngase que los dos protones en el núcleo de un átomo de helio están a una distancia de 2.0 × 10−15 m entre ellos. ¿Cuál es la magnitud de la fuerza eléctrica de repulsión que ejercen entre sí? ¿Cuál sería la aceleración de cada uno si ésa fuera la única fuerza que actuara sobre ellos? Considérese que los pro-tones son cargas puntuales.

4. Una partícula alfa (que es un núcleo de helio con carga +2e) se dispara a gran velocidad hacia un núcleo de uranio (carga +92e). ¿Cuál es la magnitud de la fuerza eléctrica sobre la par-tícula alfa, cuando está a 5.0 × 10−14 m del núcleo? ¿Cuál es la aceleración instantánea correspondiente de la partícula alfa? Debe considerarse que la partícula alfa y el núcleo son cargas puntuales.

5. Según investigaciones teóricas y experimentales recientes, las partículas subnucleares están formadas por quarks y antiquarks (véase el capítulo 41). Por ejemplo, un pión positivo está forma-do por un quark u y un antiquark d. La carga eléctrica del quark u es 2–₃ e y la del antiquark d es 1–₃ e. Se debe considerar que los quarks son partículas clásicas, y calcularse la fuerza eléctrica de repulsión entre los quarks del pión, cuando la distancia entre ellos es 1.0 × 10−15 m.

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Problemas 715

17. Supóngase que se quitan todos los electrones de una moneda de cobre, cuya masa es 2.7 g, y que son colocados a una distancia de 2.0 m de los núcleos de cobre que quedan. ¿Cuál es la fuer-za de atracción eléctrica sobre los electrones?

18. ¿Cuántos electrones y protones hay en un organismo humano de 73 kg de masa? La composición aproximada del cuerpo humano es 70% de oxígeno, 20% de carbono y 10% de hidrógeno.

19. Se pueden disolver 36 g de cloruro de sodio (sal de mesa) en 100 g de agua. ¿Qué factor interviene en que haya mayor canti-dad de electrones (o de protones) en la solución, que la que hay en el agua simple?

20. En un experimento de física elemental se usan dos esferas pe-queñas, cada una con −2.0 × 10−6 C de carga. ¿Cuál es la fuer-za eléctrica entre las esferas cuando están a 1.0 m de distancia?

21. Se define el valor de la constante de Coulomb como k = 1/4πϵ0 = 8.987 551 787 × 109 N · m2/C2, exactamente. ¿Cuál es la di-ferencia porcentual aproximada entre el número 9.0 × 109 N · m2/C2 y el valor exacto de la constante de Coulomb? (Para los cálculos, basta el valor simple.)

22. Desde muy lejos, cualquier distribución de cargas que tenga una carga neta se comporta más o menos como una carga puntual. Hay dos discos delgados, cada uno de 1.0 cm de radio, y cada uno con 2.5 × 10−8 C/m2 de carga por unidad de área. ¿Cuál es la fuerza eléctrica entre los discos, cuando están separados 2.0 m?

*23. Al principio, una molécula orgánica lineal y larga tiene 1.9 µm de longitud. En cada extremo de ella hay un átomo simplemen-te ionizado; en total, la molécula es neutra. Las dos ionizaciones producen un cambio de longitud de −1.2%. ¿Cuál es la cons-tante efectiva de resorte para esta molécula?

*24. Deimos es una pequeña luna de Marte, con 2.0 × 1015 kg de masa. Supóngase que un electrón está a 100 km de Deimos. ¿Cuál es la atracción gravitacional sobre el electrón? ¿Qué carga eléctrica negativa habría que colocar en Deimos para equilibrar esta atracción gravitacional? ¿A cuántas cargas electrónicas equivale? Considérese en los cálculos que las masas son de pun-tos materiales, y las cargas son puntuales.

*25. Una pequeña carga de −2.0 × 10−8 C está en el punto x = 2.0 m, y = 0, del eje x. Hay una segunda carga pequeña de −3.0 × 10−6 C en el punto x = 0, y = −3.0 m del eje y (véase la figura 22.19). ¿Cuál es la fuerza eléctrica que ejerce la primera carga sobre la segunda? ¿Cuál es la fuerza que ejerce la segunda carga sobre la primera? Exprésense los resultados como vectores, con componentes x y y.

6. ¿Cuántos electrones es necesario quitar de una bola de boliche, que al principio es neutra, para darle una carga eléctrica positiva de 1.0 × 10−6 C?

7. Un rayo suele depositar −25 C en el terreno. ¿A cuántos elec-trones equivale eso?

8. La masa del electrón no se puede medir en forma directa, por-que las cantidades macroscópicas de masa contienen siempre una combinación de electrones, protones y neutrones, y nunca electrones puros. Por eso, la masa se calcula partiendo de una medición de la carga eléctrica −e del electrón, y una medición de la relación de carga a masa, −e/me. Los mejores valores obteni-dos de esas cantidades son −e = −1.602 177 × 10−19 C y −e/me = −1.758 820 × 1011 C/kg. ¿Cuál es el mejor valor que puede deducirse para la masa del electrón, a partir de estos datos?

9. En una molécula de HCl, los núcleos de los átomos de H y de Cl, cuyas cargas son +e y +17e, respectivamente, están a una distancia de 1.28 × 10−10 m. ¿Cuál es la fuerza eléctrica de re-pulsión entre esos núcleos?

10. Considérense dos protones separados por una distancia de 1.0 × 10−12 m.a) ¿Cuál es la fuerza de atracción gravitacional entre los protones?b) ¿Cuál es la fuerza de repulsión eléctrica entre esos protones?

¿Cuál es la relación de la fuerza eléctrica y la fuerza gravita-cional?

c) Considérese un segundo par de protones, separados por una distancia mayor tal que su repulsión eléctrica sea igual a la atracción gravitacional entre el otro par, más cercano, calcu-lada en el inciso a). ¿A qué distancia deberían estar estos protones?

11. Según las especulaciones teóricas recientes, podría existir una partícula elemental de masa 1.0 × 10−11 kg. Si esa partícula porta una carga e, ¿cuál es la fuerza gravitacional y cuál es la fuerza eléctrica sobre una partícula idéntica colocada a 1.0 × 10−10 m de distancia?

12. En el átomo de plomo, el núcleo tiene una carga eléctrica de 82e. El electrón más interior de este átomo se encuentra nor-malmente a una distancia de 6.5 × 10−13 m del núcleo. ¿Cuál es la fuerza eléctrica que ejerce el núcleo sobre ese electrón? ¿Cuál es la aceleración que produce esa fuerza sobre el electrón? Considérese que el electrón es una partícula clásica.

13. La carga eléctrica de un mol de protones se llama constante de Faraday. ¿Cuál es su valor numérico?

14. La carga eléctrica que pasa por una bombilla eléctrica ordinaria de 115 volts, 150 watts, es 1.3 C/s. ¿A cuántos electrones equi-vale?

15. Se puede colocar una carga eléctrica máxima de 7.5 × 10−6 C en una esfera metálica de 15 cm de radio para que el aire que la rodea no sufra un rompimiento eléctrico (chispas). ¿Cuánto ex-ceso de electrones (o cuántos electrones faltantes) debe tener la esfera cuando está a punto de ocurrir el rompimiento?

16. ¿Cuántos electrones hay en un clip sujetapapel de hierro, de 0.30 g de masa?

3.0 m

2.0 m

–2.0 10–8 C

–3.0 10–6 C

y

x

FIGUrA 22.19 Dos cargas puntuales.

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formado por 8 electrones, 8 protones y 8 neutrones? Se debe considerar que los átomos son puntos materiales y comparar la fuerza eléctrica entre dos de esos átomos de oxígeno, con la fuerza gravitacional entre esos átomos. La fuerza neta ¿es de atracción o de repulsión?

*32. Bajo la influencia de la fuerza eléctrica de atracción, el electrón en un átomo de hidrógeno gira en órbita alrededor del protón, describiendo un círculo de 5.3 × 10−11 m de radio. ¿Cuál es su velocidad orbital? ¿Cuál es su periodo orbital?

22.3 La superposición de las fuerzas eléctricas

33. Supóngase que, en el ejemplo 6, las dos cargas Q son positivas. ¿Cuál es la magnitud y la dirección de la fuerza eléctrica sobre la carga q, en este caso?

34. La distribución de las cargas eléctricas en una nube de tormen-ta puede aproximarse mediante varias cargas puntuales coloca-das a alturas diferentes. Supóngase que hay una nube de tormenta con cargas eléctricas de +10 C, −40 C y + 40 C a alturas de 2.0 km, 5.0 km y 10 km, respectivamente (véase la fi-gura 22.21). Considérese que esas cargas son puntuales, y calcúlese la fuerza eléctrica neta que ejercen las dos cargas de ±40 C sobre la carga de +10 C.

5.0 km

2.0 km

10.0 km

�40 C

�10 C

– 40 C


35. La figura 22.22 muestra la distribución de cargas nucleares (positivas) en una molécula de HCl. Las magnitudes de estas cargas nucleares de H y de Cl son e y 17e, respectivamente, y la distancia entre ellas es 1.28 × 10−10 m. ¿Cuál es la fuerza eléc-trica neta que ejercen esas cargas sobre un electrón que está a 5.0 × 10−11 m arriba del núcleo de H?

y

x1.28 � 10–10 m

H

e

5.0 � 10–11 m

Cl

FIGUrA 22.22 Las cargas nucleares positivas en los átomos de cloro e hidrógeno ejercen fuerzas eléctricas sobre un electrón.

*26. Dos trozos diminutos de plástico, cuyas masas son 5.0 × 10−5 g, están a 1.0 mm de distancia. Supóngase que tienen cargas elec-trostáticas iguales y opuestas. ¿Cuál debe ser la magnitud de la carga para que la atracción eléctrica entre ellas sea igual a su peso?

*27. ¿Cuántos electrones adicionales deberían colocarse sobre la Tierra y sobre la Luna, para que la repulsión entre esos cuerpos anulara su atracción gravitacional? Supóngase que las cantida-des de electrones adicionales en la Tierra y la Luna guardan la misma proporción que las dimensiones radiales de estos cuer-pos (6.38:1.74).

*28. En un lugar directamente abajo de una nube de tormenta, la carga eléctrica inducida sobre la superficie de la Tierra es +1.0 × 10−7 coulombs por metro cuadrado de superficie. ¿Cuántos iones con carga positiva simple y por metro cuadrado represen-ta lo anterior? La cantidad característica de átomos sobre la su-perficie de un sólido es 2.0 × 1019 por metro cuadrado. ¿Qué fracción de esos átomos debe ionizarse para producir la carga eléctrica mencionada?

*29. Aunque los mejores datos experimentales de que se dispone concuerdan con la ley de Coulomb, también coinciden con una ley de Coulomb modificada, de la forma


*26. Two tiny chips of plastic of masses 5.0 � 10�5 g are separatedby a distance of 1.0 mm. Suppose that they carry equal andopposite electrostatic charges. What must the magnitude ofthe charge be if the electric attraction between them is toequal their weight?

*27. How many extra electrons would we have to place on theEarth and on the Moon so that the electric repulsion betweenthese bodies cancels their gravitational attraction? Assumethat the numbers of extra electrons on the Earth and on theMoon are in the same proportion as the radial dimensions ofthese bodies (6.38:1.74).

*28. At a place directly below a thundercloud, the induced electriccharge on the surface of the Earth is �1.0 � 10�7 coulombper square meter of surface. How many singly charged positiveions per square meter does this represent? The number ofatoms on the surface of a solid is typically 2.0 � 1019 persquare meter. What fraction of these atoms must be ions toaccount for the above electric charge?

*29. Although the best available experimental data are consistentwith Coulomb’s Law, they are also consistent with a modifiedCoulomb’s Law of the form

where r0 is a constant with the dimensions of length and anumerical value that is known to be no less than 109 m and isprobably much larger. Here, e is the base of the natural loga-rithms. Assuming that r0 � 1.0 � 109 m, what is the frac-tional deviation between Coulomb’s Law and the modifiedCoulomb’s Law for r � 1.0 m? For r � 1.0 � 104 m? (Hint:Use the approximation ex � 1 � x for small x.)

*30. A proton is at the origin of coordinates. An electron is at thepoint x � 4.0 � 10�11 m, y � 2.0 � 10�11 m in the x–y plane(see Fig. 22.20). What are the x and y components of theelectric force that the proton exerts on the electron? That theelectron exerts on the proton?

F �1

4p�0 q1q2

r

2 e�r>r0

*31. Precise experiments have established that the magnitudes ofthe electric charges of an electron and a proton are equal towithin an experimental error of —10�21e and that the electriccharge of a neutron is zero to within —10�21e. Making theworst possible assumption about the combination of errors,what is the largest conceivable electric charge of an oxygenatom consisting of 8 electrons, 8 protons, and 8 neutrons?Treating the atoms as point particles, compare the electric

FIGURE 22.22 The positive nuclear charges in the chlorineand hydrogen atoms exert electric forces on an electron.

force between two such oxygen atoms with the gravitationalforce between these atoms. Is the net force attractive orrepulsive?

*32. Under the influence of the electric force of attraction, the elec-tron in a hydrogen atom orbits around the proton on a circleof radius 5.3 � 10�11 m. What is the orbital speed? What isthe orbital period?

22.3 The Superposi t ion of E lectr ic Forces†

33. Suppose that in Example 6 both charges Q are positive. Whatare the magnitude and direction of the electric force on theelectric charge q in this case?

34. The distribution of electric charges in a thundercloud can beapproximated by several pointlike charges placed at differentheights. Suppose that a thundercloud has electric charges of �10 C, �40 C, and �40 C at altitudes of 2.0 km, 5.0 km,and 10 km, respectively (see Fig. 22.21). Treating thesecharges as pointlike, find the net electric force that the twocharges of ±40 C exert on the charge of �10 C.

FIGURE 22.20A proton and an electron.

FIGURE 22.21 Charges in a thundercloud.

†For help, see Online Concept Tutorial 26 at www.wwnorton.com/physics

35. Figure 22.22 shows the arrangement of nuclear charges(positive charges) in an HCl molecule. The magnitudes ofthe H and Cl nuclear charges are e and 17e, respectively, andthe distance between them is 1.28 � 10�10 m. What is thenet electric force that these charges exert on an electron placed5.0 � 10�11 m above the H nucleus?

en la que r0 es una constante con dimensiones de longitud, y con valor numérico que se sabe no es menor que 109 m, y pro-bablemente sea mucho mayor. Aquí, e es la base de los logarit-mos naturales. Suponiendo que r0 = 1.0 × 109 m, ¿cuál es la desviación fraccionaria entre la ley de Coulomb y la ley modifi-cada de Coulomb, para r = 1.0 m? ¿Y para r = 1.0 × 104 m? (Sugerencia: Úsese la aproximación ex ≈ 1 + x, para x pequeña.)

*30. Un protón está en el origen de las coordenadas. Un electrón está en el punto x = 4.0 × 10−11 m, y = 2.0 × 2−11 m, del pla-no x-y (véase la figura 22.20). ¿Cuáles son los componentes x y y de la fuerza eléctrica que ejerce el protón sobre el electrón?, ¿de la que el electrón ejerce sobre el protón?

y

xp

4.0 10–11 m

2.0 10–11 m

e

FIGUrA 22.20 Un protón y un electrón.

*31. Con experimentos precisos se ha establecido que las magnitu-des de las cargas eléctricas del electrón y del protón son iguales, dentro de un error experimental de ±10−21 e, y que la carga eléctrica de un neutrón es de cero a ±10−21e. Suponiendo lo peor acerca de las combinaciones de los errores, ¿cuál es la máxima carga eléctrica imaginable de un átomo de oxígeno,

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Problemas 717

−30 C a una altura de 4.0 km. ¿Cuál es la fuerza que ejercen esas dos cargas sobre un electrón que está a 10.0 km de altura, y a una distancia horizontal de 4.0 km hacia la derecha de las cargas?

4.0 km

10.0 km

�40 C

4.0 km

� 30 C

e


*42. Repítase el problema anterior, pero con el electrón a 7.0 km de altura y a una distancia horizontal de 4.0 km a la derecha.

*43. Supóngase que hay dos esferas colgadas por hilos idénticos de 10 cm de longitud, anclados en el mismo punto, como en el ejemplo 5, pero esas esferas tienen distintas masas y cargas. Cuando una porta una carga de +2.0 × 10−7 C y la otra una de +6.0 × 10−8 C, los hilos forman el mismo ángulo de equili-brio de 25° con la vertical. ¿Cuál es la masa de cada esfera?

*44. Hay tres cargas (+q, +q y −q) que tienen magnitudes iguales, y están en los vértices de un triángulo equilátero. Calcúlese la magnitud de la fuerza total sobre una de las cargas positivas, debida a las otras dos cargas.

*45. Hay dos cargas iguales de +Q en dos vértices de un triángulo equilátero de lado a; una tercera carga de −q está en el otro vér-tice. A una distancia de a/2, fuera del triángulo y sobre la me-diatriz de las cargas de +Q está una carga, q0 (véase la figura 22.27), sobre la cual la fuerza neta es cero. Calcúlese el valor de la relación q/Q.

a a

�q

q0

�Q�Q

a /2

a /2

a /2

FIGUrA 22.27 Tres cargas, +Q, +Q y −q, ejercen fuerzas sobre q0, una cuarta carga.

36. Hay cinco cargas idénticas +Q en los vértices de un pentágono regular. ¿Cuál es la fuerza eléctrica neta debida a esas cinco car-gas, sobre una sexta carga de +q en el centro del pentágono?

37. Supóngase que dos esferas de 2.5 × 10−4 kg de masa cada una, portan cargas iguales, y que están colgadas de hilos idénticos de 10 cm de longitud, como en el ejemplo 5; sin embargo, esos hi-los están anclados en puntos a 25 cm de distancia. Si cada hilo forma un ángulo de 20° con la vertical, ¿cuál es la carga de cada esfera?

*38. Unas cargas puntuales de +Q y −2Q están separadas por una distancia d. Una carga puntual q es equidistante a las dos ante-riores, a una distancia x de su punto medio (véase la figura 22.23). ¿Cuál es la fuerza eléctrica sobre q?

�Q

�2Q

q

y

xx

d

FIGUrA 22.23 Las cargas +Q y −2Q ejercen fuerzas sobre una carga q.

*39. Tres cargas puntuales positivas de +Q se colocan en tres vérti-ces de un cuadrado, y una carga puntual negativa de −Q se co-loca en el cuarto vértice (véase la figura 22.24). El lado del cuadrado mide L. Calcúlese la fuerza eléctrica neta que ejercen las cargas positivas sobre la carga negativa.

L�Q �Q

�Q �Q

FIGUrA 22.24 Tres cargas puntuales positivas y una carga puntual negativa.

*40. Se distribuyen cuatro cargas puntuales de ±Q en los vértices de un cuadrado de lado L, como se ve en la figura 22.25. ¿Cuál es la fuerza eléctrica neta que ejercen esas cargas sobre una carga puntual q colocada en el centro del cuadrado?

L�Q �Q

�Q �Q

q

FIGUrA 22.25 Cinco cargas puntuales.

*41. La figura 22.26 muestra la distribución aproximada de cargas en una nube de tormenta; está formada por una carga puntual de +40 C a una altura de 10.0 km, y por una carga puntual de

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22.4 Cuantización y conservación de la carga

53. Examínense las siguientes reacciones hipotéticas, del choque de un protón de alta energía, producido en un acelerador, contra un protón estacionario, en el núcleo de un átomo de hidrógeno, que sirve como blanco:

*46. Eight equal charges q are located at the corners of a cube ofside a. Find the magnitude of the total force on one of thecharges due to the other seven charges.

*47. Two point charges �Q and �Q, separated a distance d (an elec-tric dipole), are on the x axis at x � �d�2 and x � �d�2, respec-tively. Find an expression for the net force on a third charge �qalso on the x axis at x � d�2. Simplify your result and obtain theform of the approximate net force for x �� d. Compare your resultwith that discussed in the Comment of Example 6.

*48. A thin rod of length L is placed near a point charge q (see Fig.22.28), with the nearest end a distance d from the charge andoriented radially as shown. The rod carries a uniform distribu-tion of charge � coulombs per meter. Find the electric forcethat acts on the rod. (Hint: Sum the force contributions dF �

kq dq��r2 due to each small charge dq� � �dx on the rod toobtain the total force .)F � �dF


FIGURE 22.28 A charged rod and a point charge q.

FIGURE 22.29 Two aligned charged rods.

**49. Four equal point charges �Q are located at the vertices of aregular tetrahedron of side a. What is the force on one of thecharges due to the other three?

**50. Two thin rods of length L carry equal charges Q uniformlydistributed over their lengths. The rods are aligned, and theirnearest ends are separated by a distance x (see Fig. 22.29).What is the electric force of repulsion between these two rods? (Hint: Sum the force contributions dF � kdq1 dq2�r2

due to each pair of small charges dq1 � (Q�L) dx1 and dq2 � (Q�L) dx2 to obtain the total force )F � ��dF.

22.4 Charge Quant izat ion and Conser vat ion

53. Consider the following hypothetical reactions involving thecollision between a high-energy proton (from an accelerator)and a stationary proton (in the nucleus of a hydrogen atomserving as target):

where the symbols p, n, ��, ��, and �0 stand for a proton, neu-tron, positively charged pion, negatively charged pion, andneutral pion. Which of these reactions are impossible?

54. Consider the reaction

How many electrons does this reaction release?

55. Lithium ions are often dissolved for use in electrolytes. Thereactions in a rechargeable lithium–cobalt (Li–Co) battery canbe represented as

at the electron-releasing lithium plate and

at the electron-absorbing cobalt-based plate. Use charge bal-ance to determine the number N of electrons absorbed percobalt atom during the reaction.

56. A spherical shell has net charge only on its inner and outersurfaces. The total charge on the entire shell is Qtotal �

�1.0 � 10�8 C. The charge on the inner surface of the shell is Qinner � �2.0 � 10�8 C. What charge is on the outer surfaceof the shell?

*57. We can silver-plate a metallic object, such as a spoon, by immers-ing the spoon and a bar of silver (Ag) in a solution of silvernitrate (AgNO3). If we then connect the spoon and the silver

Co4� 3�

LiS Li�

Ni2� � 4H2OSNiO42� � 8H�

p � pS n � p � p0 � p�

p � pS p � p � p0 � p0

p � pS n � p � p�

p � pS n � p � p0

p � pS n � n � p�

**51. Suppose that in Example 6 both charges Q are positive. Findthe value of x for which the force on q has its maximum value.(Hint: Be careful to put all varying quantities in terms of xbefore maximizing the force.)

**52. Suppose that in Example 6 both charges Q are positive but theother charge is negative, �q.

(a) What are the magnitude and direction of the electric forceon �q in this case?

(b) For small values of x, show that this force is proportionalto x.

(c) For such a force, one expects simple harmonic motion.What is the period of such motion? (Assume that thecharge �q has a mass m.) FIGURE 22.30 Silver-plating a spoon.

� [electrones]

� 1[electrón]

� N [electrones]SCo

donde los símbolos p, n, π+, π− y π0 representan un protón, un neutrón, un pión de carga positiva, un pión de carga negativa y un pión neutro. ¿Cuáles de estas reacciones son imposibles?

54. En la reacción

Ni2+ + 4H2O → NiO42− + 8H+ + [electrones]

¿cuántos electrones se liberan? 55. Con frecuencia los iones de litio se disuelven electrolitos. Las

reacciones en una batería recargable de litio-cobalto (Li-Co) se pueden representar por

Li → Li+ + 1[electrón]

en la placa de litio, productora de electrones, y

Co4+ + N [electrones] → Co3+

en la placa que absorbe electrones, hecha a base de cobalto. Úsese un balance de cargas para determinar la cantidad N de electrones absorbidos por átomo de cobalto, durante la reacción.

56. Un cascarón esférico tiene carga neta sólo en sus superficies in-terior y exterior. La carga total, de todo el cascarón, es Qtotal = −1.0 × 10−8 C. La carga en la superficie interior es Qinterior = + 2.0 × 10–8 C. ¿Qué carga hay en la superficie externa del cascarón?

*57. Se puede platear un objeto metálico, como una cuchara, sumer-giéndolo con una barra de plata (Ag) en una solución de nitrato de plata (AgNO3). Si a continuación se conectan la cuchara y la

*46. En los vértices de un cubo de lado a están ocho cargas q iguales. Calcúlese la magnitud de la fuerza total sobre una de las cargas, debida a las otras 7 cargas.

*47. Dos cargas puntuales, +Q y −Q, separadas por una distancia d (un dipolo eléctrico) están en el eje x, en x = +d/2 y x = −d/2, respectivamente. Debe deducirse una expresión para cal-cular la fuerza neta sobre una tercera carga +q, también en el eje x en x > d/2. Simplifíquese el resultado y obtenga la forma de la fuerza neta aproximada para x >> d. Compárese el resul-tado con el que se menciona en el comentario del ejemplo 6.

*48. Una barra delgada de longitud L se coloca cerca de una carga puntual q (véase la figura 22.28), con el extremo más cercano a una distancia d de la carga, orientada radialmente como se ve en la figura. La barra tiene una distribución uniforme de carga, de λ coulombs por metro. Calcúlese la fuerza eléctrica que actúa sobre la barra. (Sugerencia: Súmense las contribuciones de fuerza dF = kq dq′/r2 debida a cada diferencial de carga dq′ = λ dx en la barra, para obtener la fuerza total F = ∫ dF.)

d

q

L

FIGUrA 22.28 Una barra con carga y una carga puntual q.

**49. Cuatro cargas puntuales iguales de +Q están en los vértices de un tetraedro regular de lado a. ¿Cuál es la fuerza que ejercen tres cargas sobre la otra?

**50. Dos barras delgadas de longitud L tienen cargas iguales Q, dis-tribuidas uniformemente en sus longitudes. Las barras están alineadas, y sus extremos cercanos están separados por la dis-tancia x (véase la figura 22.29). ¿Cuál es la fuerza eléctrica de repulsión entre esas dos barras? [Sugerencia: Súmense las apor-taciones dF = kdq1dq2/r

2 a la fuerza, debidas a cada par de car-gas pequeñas dq1 = (Q/L)dx1 y dq2 = (Q/L)dx2, para obtener la fuerza total F = ∫∫dF.]

L L

x

FIGUrA 22.29 Dos barras cargadas alineadas.

**51. Supóngase que, en el ejemplo 6, las dos cargas Q son positivas. Calcúlese el valor de x para el cual la fuerza en q tiene valor má-ximo. (Sugerencia: Se debe tener cuidado y poner todas las can-tidades variables en función de x, antes de maximizar la fuerza.)

**52. Supóngase que, en el ejemplo 6, las dos cargas Q son positivas, pero la otra carga es negativa, −q.a) ¿Cuáles son la magnitud y la dirección de la fuerza eléctrica

sobre −q, en este caso?b) Demuéstrese que, para valores pequeños de x, esta fuerza es

proporcional a x.c) Para esa fuerza, es de esperar que haya movimiento armó-

nico simple. ¿Cuál es el periodo de ese movimiento? Supóngase que la carga −q tiene una masa m.

generador

NO3–

y Ag�

electrones

Ag

FIGUrA 22.30 Plateado de una cuchara.

22-OHANIAN.indd 718 9/1/09 19:17:41

Problemas de repaso 719

58. Si se frota una pequeña perla de vidrio contra una pequeña per-la de nailon, se deposita una carga de 6.0 × 10−11 C en la perla de vidrio, y una carga de −6.0 × 10−11 C en la perla de nailon. Si a continuación se separan las perlas a una distancia de 20 cm, ¿cuál es la fuerza de atracción eléctrica entre ellas?

59. Supóngase que dos granos de polvo, de masas iguales, tienen cada uno una sola carga electrónica. ¿Cuáles deben ser las ma-sas de los granos para que su atracción gravitacional equilibre su fuerza de repulsión?

60. El brazo de una balanza de torsión de Coulomb era una varilla con una esfera cargada en un extremo, y un contrapeso en el otro (véase la figura 22.31). Supóngase que la longitud del brazo en esa balanza es 15 cm. Supóngase que el sensor está a una dis-tancia de 3.0 cm en una dirección perpendicular al brazo. Si la esfera cargada y el sensor tienen +2.0 × 10−9 C de carga, ¿cuál es el torca de torsión que se ejerce sobre el brazo de la balanza?

contrapeso

sensor

15.0 cm

3.0 cm

FIGUrA 22.31 El brazo de una balanza de Coulomb.

61. Tres cargas puntuales positivas idénticas de +Q están en los vértices de un triángulo equilátero. En el centro de ese triángu-lo se encuentra una carga puntual negativa. Las cuatro cargas están en equilibrio. ¿Cuál es el valor de la carga negativa?

62. Dos esferas pequeñas, con masa de 2.0 × 10−4 kg cada una, portan cargas opuestas de igual magnitud. Las esferas están colgadas por hilos idénticos, de 10 cm de longitud, como en el ejemplo 5; sin embargo, esos hilos están anclados en puntos a

Por la primera reacción se deposita plata sobre la cuchara, y por la segunda se saca plata de la barra de plata. ¿Cuántos electro-nes deben hacerse pasar, de la barra de plata a la cuchara, para depositar 1.0 g de plata sobre la cuchara?

barra de plata a un generador eléctrico, y se hace pasar una co-rriente de una a otra, en las superficies sumergidas se efectuarán las reacciones siguientes (figura 22.30):

Review Problems 719

however, these threads are anchored at points 20 cm apart. Ifthe equilibrium separation of the balls is 10 cm, what is themagnitude of the charge on each ball?

63. Water drops in thunderclouds carry electric charges. Supposethat two such drops are falling side by side separated by ahorizontal distance of 1.0 cm. Each drop has a radius of 0.5 mm and carries a charge of 2.0 � 10�11 C. What is theelectric repulsive force on each drop? What is the instanta-neous horizontal acceleration of each?

64. Suppose that during a thunderstorm, the corona dischargefrom a dissipative lightning rod into the surrounding airamounts to 1.0 � 10�4 C of positive charge per second. If thisdischarge goes on more or less steadily for an hour, how muchelectric charge flows out of the lightning rod? How many elec-trons flow into the lightning rod from the surrounding air?

65. Two small balls of plastic carry equal charges of opposite signsand of unknown magnitudes. When the balls are separated by a distance of 18 cm, the attractive force between them is0.30 N. What is the excess of electrons on one ball and thedeficit of electrons on the other?

66. A different version of the electroscope discussed in Example 5uses a fixed cork ball and a suspended cork ball (see Fig.22.32). The mass of the suspended ball is 1.5 � 10�4 kg, andthe length of the suspension thread is 10 cm. The fixed ball is

REVIEW PROBLEMS

58. By rubbing a small glass ball against a small nylon ball, youdeposit a charge of 6.0 � 10�11 C on the glass ball and acharge of �6.0 � 10�11 C on the nylon ball. If you thenseparate the balls to a distance of 20 cm, what is the attractiveelectric force between them?

59. Suppose that two grains of dust of equal masses each have asingle electron charge. What must be the masses of the grainsif their gravitational attraction is to balance their electricrepulsion?

60. The arm in Coulomb’s torsion balance was a rod with acharged ball at one end and a counterweight on the other (seeFig. 22.31). Suppose that the length of the arm in such abalance is 15 cm. Suppose that the probe is at a distance of 3.0 cm in a direction perpendicular to the arm. If the chargedball and the probe both carry �2.0 � 10�9 C, what is thetorque exerted on the balance arm?

FIGURE 22.31 The arm in Coulomb’s balance.

bar to an electric generator and make a current flow from oneto the other, the following reactions will occur at theimmersed surfaces (Fig. 22.30):

Ag(metal)SAg�

Ag�(metal)

61. Three identical positive point charges �Q are at the verticesof an equilateral triangle. A negative point charge is at thecenter of the triangle. The four charges are in equilibrium.What is the value of the negative charge?

62. Two small balls, each of mass 2.0 � 10�4 kg, carry oppositecharges of equal magnitude. The balls are suspended byidentical threads of length 10 cm, similar to Example 5;

The first reaction deposits silver on the spoon, and the secondremoves silver from the silver bar. How many electrons mustwe make flow from the silver bar to the spoon in order todeposit 1.0 g of silver on the spoon?

FIGURE 22.32 A charge suspended by athread and a fixed charge.

� [electrón]SAg

� [electrón]

PrOBLEMAS DE rEPASO

20 cm de distancia. Si la separación de las esferas, en el equili-brio, es 10 cm, ¿cuál es la magnitud de la carga en cada esfera?

63. Las gotas de agua en las nubes de tormenta tienen cargas eléc-tricas. Supóngase que dos de esas gotas caen, de lado a lado, se-paradas por una distancia horizontal de 1.0 cm. Cada gota tiene 0.5 mm de radio, y tiene 2.0 × 10−11 C de carga. ¿Cuál es la fuerza de repulsión eléctrica sobre cada gota? ¿Cuál es la acele-ración horizontal instantánea de cada una?

64. Supóngase que durante una tormenta, la descarga de corona de un pararrayos disipa al aire que le rodea 1.0 × 10−4 C de carga positiva por segundo. Si esa descarga procede en forma más o menos continua durante una hora, ¿cuánta carga eléctrica sale del pararrayos? ¿Cuántos electrones pasan al pararrayos desde el aire que le rodea?

65. Dos pequeñas esferas de plástico tienen cargas iguales de signos contrarios y magnitudes desconocidas. Cuando las esferas están a 18 cm de distancia, la fuerza de atracción entre ellas es 0.30 N. ¿Cuál es el exceso de electrones en una esfera, y el déficit de electrones en la otra?

66. En una versión diferente del electroscopio que se describió en el ejemplo 5, se usa una esfera de corcho fija y otra suspendida (véase la figura 22.32). La masa de la esfera colgada es 1.5 × 10−4 kg, y la longitud del hilo de suspensión es 10 cm. La esfera fija está a 10 cm directamente abajo del punto de suspensión de

45°

FIGUrA 22.32 Una carga colgada de un hilo, y una carga fija.

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revisión 22.3

1. En este caso, las dos fuerzas sobre q están alejadas de las cargas Q, y entonces ahora las contribuciones +y, −y se anulan, y las dos contribuciones +x se suman. Así, la fuerza total es hacia la derecha, con dirección de +x (para convencerse, trace un rápido diagrama vectorial).

2. (C) Es empujada hacia fuera del triángulo. Las cargas semejan-tes se repelen. Las fuerzas desde las dos cargas en los vértices, adyacentes a la cuarta carga, son iguales pero opuestas, y se anu-lan. Así, la fuerza neta es igual a la contribución de la carga en el vértice opuesto; esa repulsión empujará a la cuarta carga ale-jándola del triángulo.

revisión 22.4

1. Si un átomo (que es neutro, a diferencia de un ion) pierde dos electrones, produce un ion con una carga neta positiva de +2e = +3.2 × 10−19 C. Si pierde tres electrones, el ion que queda tiene carga +3e = +4.8 × 10−19 C.

2. (C) No; sí. La carga en cualquier cuerpo debe ser un múltiplo entero de la carga fundamental, como por ejemplo e, 2e, 3e = 1.6 × 10−19 C, 3.2 × 10−19 C, 4.8 × 10−19 C. Así, la primera carga indicada es imposible, mientras que la segunda, el doble de la carga fundamental, es posible; en realidad, es común.

revisión 22.5

1. Un electrolito tiene abundancia de iones, y es un buen conduc-tor; un líquido ordinario tiene pocos iones, o ninguno, y es mal conductor o aislante. De igual modo, un plasma tiene abundan-cia de iones y es un conductor, mientras que un gas ordinario no.

2. Un buen material conductor sería un metal, como aluminio o cobre; para el pedestal, el vidrio, al igual que la mayor parte de los hules o plásticos, serían buenos aislantes.

3. (C) Habrá −1 × 10−7 C en cada uno. Como las esferas son de metal, las cargas tienen libertad de movimiento. Cuando se to-can, la distribución es simétrica (esferas de igual tamaño), y así la carga neta se distribuirá uniformemente entre las dos esferas. La carga neta es (+1 − 3) × 10−7 C = −2 × 10−7 C, y la car-ga en cada una será −1 × 10−7 C.

la esfera colgada. Supóngase que cuando se colocan cargas eléc-tricas iguales en las dos esferas, la fuerza de repulsión eléctrica empuja la esfera colgada, subiéndola hasta que su hilo forma un ángulo de 45° con la vertical. ¿Cuál es la magnitud de la carga eléctrica?

67. En cada una de las siguientes reacciones de decaimiento de partículas elementales hay una partícula que falta. ¿Cuál es su carga eléctrica?


Answers to Checkups

Checkup 22.1

1. Planets have large masses, and so exert large gravitationalforces. However, planets have negligible net charge (if any);overall, they are electrically neutral. In an atom, on the otherhand, the electrons have (relatively) large charges and (rela-tively) small masses.

2. The ground exerts the normal “contact” force on the stone,which is electric in origin; for a stone at rest, the magnitude of the contact force is the same as the gravitational force itcancels: F � mg � (1.0 kg)(9.8 m/s2) � 9.8 N.

3. The signs of the charges that are, on average, closest to eachother determine the direction of the net force. Thus with twonuclei (like charges) closest to each other, the net electric forceis repulsive. The overall effect is somewhat subtle, as itdepends on summing four forces.

4. (C) 1.0 C. The addition of a few elementary charges will causeonly negligible change (here, in the eighteenth decimal place)in the net charge of any macroscopic quantity of charge, suchas one coulomb.

Checkup 22.2

1. For point charges, the two charges must have opposite signs.

2. Since the electric force varies in proportion to the inversesquare of distance, 1�r2, the increase from 1 m to 10 m willdecrease the force by a factor of 100 to 1 � 10�6 N, and the increase from 1 m to 100 m will result in a force of 1 � 10�8 N.

3. Consider any two equal charges q, with an electric force F � kq2�r2. If we transfer a charge � from one to the other,the charges become (q � �) and (q � �), so the force becomes F � � k(q � �)(q � �)�r2. But (q � �)(q � �) � q2 � �2,which is less than q2, so the force decreases.

4. (B) 10 �C. For the given force and distance, and with

q� � 10q, Coulomb’s Law gives 1.0 N � F � kqq��r2 � (9.0

� 109 N�m2/C2) � 10q2�(3.0 m)2 � 1.0 � 1010 N/C2 � q2.

Thus q � 21.0 � 10�10 C2 � 1.0 � 10�5 C � 10 mC.

Checkup 22.3

1. In this case, the two forces on q are both away from the Qcharges, so now the �y, �y contributions cancel and the two�x contributions add. Thus the total force is to the right, inthe �x direction (sketch a quick vector diagram to convinceyourself of this).

2. (C) Is pushed outside the triangle. Like charges repel.The forcesfrom the two charges at vertices adjacent to the fourth charge areequal but opposite and cancel.The net force is thus the same asthe contribution from the charge at the opposite vertex; thatrepulsion will push the fourth charge away, out of the triangle.

Checkup 22.4

1. If an atom (which is neutral, in contrast to an ion) loses twoelectrons, it leaves behind an ion with a net positive charge of�2e � �3.2 � 10�19 C. If three electrons are lost, theremaining ion has a charge �3e � �4.8 � 10�19 C.

2. (C) No; yes. The charge of any body must be an integral mul-tiple of the fundamental charge, such as e, 2e, 3e � 1.6 �10�19 C, 3.2 � 10�19 C, 4.8 � 10�19 C. Thus the first chargegiven is impossible, while the second charge given, twice thefundamental charge, is possible—indeed, it is common.

Checkup 22.5

1. An electrolyte has an abundance of ions and is a good conduc-tor; an ordinary liquid has few or no ions and is a poor con-ductor or an insulator. Similarly, a plasma has an abundance ofions and is a conductor, while an ordinary gas does not.

2. A good material for the conductor would be a metal such asaluminum or copper; for the stand, glass, as well as mostrubber or plastic, would be a good insulator.

3. (C) There will be �1 � 10�7 C on each. Since the balls aremetal, charge is free to move. When touching, the arrange-ment is symmetric (balls of equal size), and so the net chargewill distribute evenly between the two balls. The net charge is(�1 � 3) � 10�7 C � �2 � 10�7 C, so the charge on eachwill be �1 � 10�7 C.

located 10 cm directly below the point of suspension if thesuspended ball. Assume that when equal electric charges areplaced on the two balls, the electric repulsive force pushes thesuspended ball up so its thread makes an angle of 45� with thevertical. What is the magnitude of the electric charge?

67. In each of the following decay reactions of elementary parti-cles there is a missing particle. What is its electric charge?

p� S m� � ?

¢� S n � ?

¢� � S p � p0 � ?

nS p � e � ?

respuestas a las revisiones

revisión 22.1

1. Las masas de los planetas son grandes, por lo cual ejercen gran-des fuerzas gravitacionales. Sin embargo, los planetas tienen carga neta despreciable (si es que la tienen); en general, son eléctricamente neutros. En un átomo, por otra parte, los elec-trones tienen cargas (relativamente) grandes y masas (relativa-mente) pequeñas.

2. La tierra ejerce la fuerza normal “de contacto” sobre la piedra, que es eléctrica en su origen; para una piedra en reposo, la mag-nitud de la fuerza de contacto es igual a la fuerza gravitacional que anula: F = mg = (1.0 kg)(9.8 m/s2) = 9.8 N.

3. Los signos de las cargas que, en promedio, están más cerca en-tre sí, determinan la dirección de la fuerza neta. Así, con dos núcleos (cargas iguales) muy cercanos entre sí, la fuerza eléctri-ca neta es de repulsión. El efecto general es algo sutil, porque depende de sumar cuatro fuerzas.

4. (C) 1.0 C. La suma de unas cuantas cargas elementales sólo causará un cambio despreciable (aquí, en el 18o. decimal) en la carga neta de cualquier cantidad macroscópica de carga, como por ejemplo un coulomb.

revisión 22.2

1. Para cargas puntuales, las dos cargas deben tener signos contra-rios.

2. Como la fuerza eléctrica varía en proporción al inverso del cua-drado de la distancia, 1/r2, el aumento de 1 m a 10 m hará dis-minuir la fuerza en un factor de 100, hasta 1 × 10−6 N, y el aumento de 1 m a 100 m tendrá como resultado una fuerza de 1 × 10−8 N.

3. Considérense dos cargas q iguales cualesquiera, con una fuerza eléctrica F = kq2/r2. Si se pasa una carga δ de una a la otra, las cargas serán (q + δ) y (q − δ), por lo que la fuerza cambia a F ′ = k(q + δ)(q − δ)/r2. Pero (q + δ)(q − δ) = q2 − δ2, que es menor que q2; entonces la fuerza disminuye.

4. (B) 10 µC. Para la fuerza y distancia indicadas, y con q′ = 10q, la ley de Coulomb da como resultado 1.0 N = F = kqq′/r2 = (9.0 × 109 N · m2/C2) × 10q2/(3.0 m)2 = 1.0 × 1010 N/C2 × q2. Así,


Answers to Checkups

Checkup 22.1

1. Planets have large masses, and so exert large gravitationalforces. However, planets have negligible net charge (if any);overall, they are electrically neutral. In an atom, on the otherhand, the electrons have (relatively) large charges and (rela-tively) small masses.

2. The ground exerts the normal “contact” force on the stone,which is electric in origin; for a stone at rest, the magnitude of the contact force is the same as the gravitational force itcancels: F � mg � (1.0 kg)(9.8 m/s2) � 9.8 N.

3. The signs of the charges that are, on average, closest to eachother determine the direction of the net force. Thus with twonuclei (like charges) closest to each other, the net electric forceis repulsive. The overall effect is somewhat subtle, as itdepends on summing four forces.

4. (C) 1.0 C. The addition of a few elementary charges will causeonly negligible change (here, in the eighteenth decimal place)in the net charge of any macroscopic quantity of charge, suchas one coulomb.

Checkup 22.2

1. For point charges, the two charges must have opposite signs.

2. Since the electric force varies in proportion to the inversesquare of distance, 1�r2, the increase from 1 m to 10 m willdecrease the force by a factor of 100 to 1 � 10�6 N, and the increase from 1 m to 100 m will result in a force of 1 � 10�8 N.

3. Consider any two equal charges q, with an electric force F � kq2�r2. If we transfer a charge � from one to the other,the charges become (q � �) and (q � �), so the force becomes F � � k(q � �)(q � �)�r2. But (q � �)(q � �) � q2 � �2,which is less than q2, so the force decreases.

4. (B) 10 �C. For the given force and distance, and with

q� � 10q, Coulomb’s Law gives 1.0 N � F � kqq��r2 � (9.0

� 109 N�m2/C2) � 10 2�(3.0 m)2 � 1.0 � 1010 N/C2 � q2.

Thus q � 21.0 � 10�10 C2 � 1.0 � 10�5 C � 10 mC.

Checkup 22.3

1. In this case, the two forces on q are both away from the Qcharges, so now the �y, �y contributions cancel and the two�x contributions add. Thus the total force is to the right, inthe �x direction (sketch a quick vector diagram to convinceyourself of this).

2. (C) Is pushed outside the triangle. Like charges repel.The forcesfrom the two charges at vertices adjacent to the fourth charge areequal but opposite and cancel.The net force is thus the same asthe contribution from the charge at the opposite vertex; thatrepulsion will push the fourth charge away, out of the triangle.

Checkup 22.4

1. If an atom (which is neutral, in contrast to an ion) loses twoelectrons, it leaves behind an ion with a net positive charge of�2e � �3.2 � 10�19 C. If three electrons are lost, theremaining ion has a charge �3e � �4.8 � 10�19 C.

2. (C) No; yes. The charge of any body must be an integral mul-tiple of the fundamental charge, such as e, 2e, 3e � 1.6 �10�19 C, 3.2 � 10�19 C, 4.8 � 10�19 C. Thus the first chargegiven is impossible, while the second charge given, twice thefundamental charge, is possible—indeed, it is common.

Checkup 22.5

1. An electrolyte has an abundance of ions and is a good conduc-tor; an ordinary liquid has few or no ions and is a poor con-ductor or an insulator. Similarly, a plasma has an abundance ofions and is a conductor, while an ordinary gas does not.

2. A good material for the conductor would be a metal such asaluminum or copper; for the stand, glass, as well as mostrubber or plastic, would be a good insulator.

3. (C) There will be �1 � 10�7 C on each. Since the balls aremetal, charge is free to move. When touching, the arrange-ment is symmetric (balls of equal size), and so the net chargewill distribute evenly between the two balls. The net charge is(�1 � 3) � 10�7 C � �2 � 10�7 C, so the charge on eachwill be �1 � 10�7 C.

located 10 cm directly below the point of suspension if thesuspended ball. Assume that when equal electric charges areplaced on the two balls, the electric repulsive force pushes thesuspended ball up so its thread makes an angle of 45� with thevertical. What is the magnitude of the electric charge?

67. In each of the following decay reactions of elementary parti-cles there is a missing particle. What is its electric charge?

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¢� � S p � p0 � ?

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= 1.0 × 10−5 C = 10 µC.

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