第7回 hp掲載用.ppt [互換モード] - tsukubaabe/ohp-nuclear/nuclear-07.pdfp exp( b) t 2 f 2 t...
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臨界方程式と原子炉方程式
拡散と減速がある体系 一群拡散方程式
フェルミの年齢方程式
一般解
固有値
),,(),,( 2 txqt
txq
),,(),(),(),(1 2 txpqtxtxt
txv TTaT
T
T
5,3,1
cos)(),(n
nn xBtAtx
5,3,1
cos),(),,(n
nn xBtCtxq a
0 x
仮定
・反射体なし
・平板状原子炉
・単一エネルギー
),5,3,1( na
nBn
年齢方程式の解(1/2) 一般解を年齢方程式に代入
従って、一般解は、
5,3,1
2
5,3,1cos),(cos),(
nnnn
nn
n xBtCBxBt
tC
),(),( 2 tCBt
tCnn
n
)tBexp()(T)t,(C 2nnn
5,3,1n
n2nn xBcos)tBexp()(T)t,,x(q
年齢方程式の解(2/2) 年齢 においてレサジー0とすると
故に、年齢方程式の解である減速密度は、
0
5,3,1cos2)(
nnxB
ax
5,3,1n
n2nn
a
5,3,1nn
2n xBcos)tBexp()t(A
pk
xBcos)tBexp(as2)t,,x(q
)t,x(p
k)x(s
)t,x(f)x(s)t,0,x(q
Ta
TaT
)(2)( tAp
kastT n
拡散方程式の解 年齢方程式の解を拡散方程式へ代入すると
ここで、
境界条件を、 とすると、解は
であるから、拡散方程式の解、中性束分布は、
ka
psktAkdt
tdAta
nn
nn
2)()1()(
an
nn DB
Bkk
2
2
1
)exp(
an
Tan DB
vt
21
1
0)0,( x
1)1exp(
)1(2)(
nn
na
nn t
tkkka
psktA
xBttk
kk
kapstx n
n nn
n
n
aT cos1)1exp(
12),(
5,3,1
中性子束の挙動(中性子源がある場合)
の場合(臨界超過)n=1 の項は指数関数的に増加
n=3,5,・・・ の項は0となる。
の場合(臨界未満)(定常値)
の場合(臨界)
1,,,1 531 kkk
1,,,1 531 kkk
1,,, 531 kkk
xBk
kka
psx nn n
n
aT cos
12)(
5,3,1
xBk
kka
psxBtt
kapstx n
n n
n
aaT cos
12cos2),(
5,31
1
参考
1
1k
2
11
1
1
2
1
1
1
1
1
1
1
tt
tt)1k(
tt
1k
1t
t)1k(t
t)1k(1
1k
1t
t)1k(exp
1
中性子束の挙動(中性子源がない場合) 中性子源がないので、 であるから0s
ka
psktAkdt
tdAta
nn
nn
2)()1()(
)()1()( tAkdt
tdAt nn
n
nnnn t
ttkAtA 00 )1exp()(
xBt
ttkAtx nn n
nnT cos)1exp(),(5,3,1
00
中性子束の挙動(中性子源がない場合) の場合(臨界超過)
n=1 の項は指数関数的に増加
n=3,5,・・・ の項は0となる。
の場合(臨界未満)全ての項は0となる
の場合(臨界)
n=1の項のみ残り、他は0となる。
バックリング:
原子炉方程式:
1,,,1 531 kkk
1,,,1 531 kkk
1,,, 531 kkk
xBAxT 1cos)( 21B
0)x(B T21dx
)x(d2
T2
臨界方程式
裸の原子炉の臨界条件は、 とすると
いま熱中性子の拡散距離を とすると
臨界方程式
ここで :バックリング
:無限増倍係数
BB 1
11
)exp(22
2
T
T
LBBk
aT
DL
11
)exp(2
2
1
a
TDB
Bkk
fpk
22
aB
核分裂連鎖反応のサイクル
4因子公式と6因子公式
無限増倍率k∞は以下となる。(4因子公式)
高速中性子核分裂係数
共鳴を逃れる確率
再生率
熱中性子利用率
実効増倍率は、中性子が漏れない確率PNLを、高速中性子の漏れない確率:PFNL、熱中性子が漏れない確率:PTNLとすると以下となる。(6因子公式)
fpk
TNLFNLNL PPfpPkk
::::
f
p
有限体系における実効増倍係数
有限体系における臨界条件
減速の途中で体系から漏れない確率
熱中性子になってから吸収されるまでに体系から漏れない確率
1 TFeff PPkk
)exp( 2TF BP
2211
TT
LBP
エネルギーE0 をもって発生した中性子が、熱エネルギーEth まで減速するまで
の年齢 : thとすると、その際の移動距離 : (減速距離)
+熱中性子になってから吸収されるまでの移動距離 : L
高速中性子として発生し、減速して熱中性子となり、やがて吸収されるまでの
移動距離 :
移動面積 :
拡散距離(3/4)
2Lth 22 LM th
th
拡散距離(4/4)
thLD減速材 密度(g/cm3) (cm) (cm) (cm2)H2O 1.00 0.16 2.85 27D2O 1.10 0.87 170 131Be 1.85 0.50 21 102BeO 2.96 0.47 28 100グラファイト 1.60 0.84 59 368
20℃におけるMaxwell分布を仮定
大きい原子炉の臨界方程式
いま、以下の近似が成り立つとすると
より
ここで、中性子の移動距離を、 とすると
TT BB 22 1)exp(
11 22
TMBk
)L(B1k
B1LB1k
LB1)Bexp(k1
T2T
2
T22
T22
T2
T2
22TTT LM
原子炉内中性子束分布(1/2)
中性子分布
axcosAT
Aは熱出力により決まる
単位面積当たりの原子炉の出力: W
2/a
2/a Ttt dx)x(rW
: 1核分裂当たりの発生エネルギーΣt: 吸収断面積
ttar2WA
tr
原子炉内中性子束分布(2/2)
よって
axcos
ar2W
ttT
x
maxT )x(T
T
2
arWdx
a1
ar2W
T
maxT
tt
2/a
2/a TT
ttmaxT
演習問題7-1
幅50cmの均質の平板状原子炉において、熱中性子年令を27cm2、拡散距離を3cmとして、中性子が減速の途中で体系から漏れてでない確率PFと熱中性子になってから吸収されるまでに体系から漏れでない確率PTを求めよ。
演習問題7-2
フェルミの年令方程式から、減速密度の一般解を求めよ。
演習問題7-1 回答の方針
与えられた各種物理量は、幅a=50cm、熱中性子年令τ=27cm2、
拡散距離LT=3cm、であるので、バックリングB2は、
よって、中性子が減速の途中で体系から漏れてでない確率PFは、
また、熱中性子になってから吸収されるまでに体系から漏れてで
ない確率PTは、
22
aB
)Bexp(P T2
F
2T
2T LB11P
演習問題7-2 回答の方針
フェルミの年齢方程式
一般解を以下と仮定する、
ただし、固有値は、
この一般解を年齢方程式に代入すると、
),,(),,( 2 txqt
txq
5,3,1
cos),(),,(n
nn xBtCtxq
a
0 x
仮定
・反射体なし
・平板状原子炉
・単一エネルギー
),5,3,1( na
nBn