violazione di cp e parametri di ckm in babar - pv.infn.itifae2006/talks/fisicasapore/neri.pdf ·...
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2
Outline
• Matrice CKM e violazione di CP• Triangolo di Unitarieta’• Violazione di CP nel sistema dei B• Tecniche sperimentali• Misure degli angoli• Test del Modello Standard• Sensitivita’ per il 2008• Conclusioni
3
2
2
3
23
2
( )
(
112
112
11 )
ud us ub
cd cs cb
td ts tb
A iV V V
V V V V AV V V
AA i
λ λ
λ λ λ
λ ρ η
ρ η λλ
−
− −
⎛ ⎞−⎜ ⎟⎛ ⎞ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎜ ⎟= = − − +⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ −⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠
Violazione di CP nel Modello Standard• La simmetria CP puo’ essere violata in una teoria di campo
con almeno una fase CP-dispari nella Lagrangiana.• Il Modello Standard soddisfa questa condizione nel modello
di mixing a tre generazioni di quark di Cabibbo-Kobayashi-Maskawa (CKM)
b
u
W
ubV bt
sc
du
Fase CP-dispari
23.0=λ
Parametrizzazione di Wolfenstein: particolare scelta della convenzioni di fasedei quark
4
Triangolo di Unitarieta’
0*** =++ tbtdcbcdubud VVVVVV(0,0) (1,0)
Vtd Vtb*
γα
β|Vcd Vcb|
*
La violazione di CP e’ proporzionale all’area del triangolo
0,, ≠γβαViolazione di CP ⇒
|Vcd Vcb|*
Vud Vub*
(ρ,η)
5
La combinazione di misure precise di elementi dellamatrice CKM verifica la consistenza del Modello Standard
e/o la necessita’ di Nuova Fisica.
6
3 tipi di violazione di CP neidecadimenti dei mesoni B
1. Violazione di CP nel decadimento o diretta– B0 K-π+ asimmetria di ~10% – B+ DK+ (γ~60˚)
2. Violazione di CP nel mixing o indiretta– Analisi dipendente dal tempo– 10-3 nel MS. Misura consistente con
predizione MS.
3. Violazione di CP nell’interferenza tra il decadimento e il mixing.
– Analisi dipendente dal tempo– J/Ψ Ks (β~20˚) , ρρ, ρπ (α~100˚)
0000 BBBB →≠→
7
μΔz ~ 260 m
0tagB
+e−e
( )4Sϒ
−lK −
0recB
B-Flavor Tagging
Ricostruzioneesclusiva del Mesone B
+μ
−π0
SK
ψ/J +π
−μ
0 0rec flavB B= (autostati di flavor ) vita media, analisi di mixing0 0
rec CPB B= (autostati di CP ) Analisi di CP temporale
Tecnica sperimentale per misuredipendenti dal tempo
ϒ(4S) produzionecoerente di coppie di B : t →
Asimmetria integrata nel tempo = 0
0
0
( )
( )tag
rec
B B tB B t
=
⇒ =
% 30 2 ≅= DQ εcβγz/ΔtΔ ><≈
( ) mz μσ 170≅Δ
8
Violazione di CP nel decadimentoo violazione di CP diretta
BHfA ||= BHfA ||=
≠A
Per esempio A=A1+A2: due ampiezze con un fase relativa γ (CP-dispari) e una fase δ (CP-pari). Vale per B neutri e carichi.
2 2
f fA
B B⇒ violazione di CP
γ γ
δ
9
Violazione diretta: B0 → K+π−
009.0030.0133.0 ±±−=+
−=
−++−
−++−
ππ
πππ
KK
KKKCP nn
nnA
(910) 0 −+→ πKB(696) 0 +−→ πKB
Phys. Rev. Lett. 93, 131801 (2004)
Evidenza direttaper γ ≠ 0 o π!
δγ sinsin∝CPA
Difficile da calcolare o damisurare sperimentalmentela differenza di fase forte δ
BaBar
BaBar
10
Violazione di CP nel mixing o violazione di CP indiretta
00
00
BqBpB
BqBpB
H
L
−=
+= 122 =+ pq
Se CP e’ conservata, gli autostati di massa BL,BH sono autostati di CP
Non c’e’ evidenza di violazione di CP nel mixing nel sistema dei B0.Violazione di CP nel mixing e’ stata misurata nel sistema dei K0
di Violazione 1 CP pq
⇒≠
- -
11
T/CP/CPT Violazione in B0 mixingin eventi inclusivi b→Xlυ
Limiti su NuovaFisica da |q/p|
primaNuova Fisica ?
SM
dopo
SM
)(0020.0)(0039.00071.0)Re()(0032.0)(0073.00139.0)Im()(0019.0)(0027.00008.1/
syststatzsyststatzsyststatpq
±±−=×ΔΓ±±=
±±=
Asimmetria stesso segno: Asimmetria di segno opposto:
New hep-ex/0603053
B delflavor identifica leptone del Segno l
12
Violazione di CP nell’interferenza tradecadimenti con e senza mixing
0B
0B
CPf
mixin
g
1tCPfA
CPfA
0t
q/p
2
2
2
||1
Im2||1
||1
CP
CPCP
CP
CPCP
f
ff
f
ff
S
C
λ
λλ
λ
+
−=
+
−=
)(cos)(sin))(())(())(())((
)( 00
00
tmCtmSftBNftB NftBNftB N
tA
CPCP ff
CPphysCPphys
CPphysCPphysCP
ΔΔ−ΔΔ=→Δ +→Δ
→Δ −→Δ≡
Asimmetria di CP dipendente dal tempo:
rapporto ampiezzedi decadimento
mixing
Independenteda convenzionidi fase CP
CP
CPf
ff A
Apq
⋅=λ
ttt Δ=− 01
In B J/Ψ Ks si e’ misurato )2sin()( dove βλ =Im
14
Golden Channel:B0→J/ΨK0S,L
W+ c
s
b c
d d
B0
J/ψ
→0 0SK K
Autostato CP : ηCP = -1
* * **
* * *Im Im ImCP CP
cstbcscb td cd tdb ccs f f
cs cscb tb td cd td
V V V V VV VV V V V V V V
λ η η→
⎧ ⎫= × × =⎨ ⎬
⎩ ⎭
λΓ → − Γ →
= = − ΔΓ → + Γ →
0 0
0 0
( ( ) ) ( ( ) )( ) Im sin
( ( ) ) ( ( ) )CP CP
phys CP phys CPf f d
phys CP phys CP
B t f B t fA t m t
B t f B t f
B0
mixingK0
mixing
Parametro di CP
sin2CPfη β=
K0→K0S
AfAf
15
• E’ possibile misurare β attraverso processi indipendenti di varidecadimenti dei mesoni B0.
Misure independenti di β
m)(charmoniu a) sccb →
)charmonium (andcharm b) dccb →
sssbsddb →→ ,-
Pinguini da Dominati c)
)(/
,/,
,,)2(,/
000*0*
00
01
00
πψ
ψη
χψψ
S
LSc
ScSS
KKKJ
KJK
KKSKJ
→
−+
−+−+
**0
*
,/
,
DDJ
DDDD
ψπ0
00
000000
00
)980(,
,,,
,,
SS
SSSS
S
KfK
KKKKK
KKKK
ω
πη
φ
′
−+
16sin2β=0.772±0.040±0.023PRL94, 161803 (2005)227M BB
sin2β in B0→(cc) K0
(1−2w) sin(2β)
w = frazione di mis-tag
CP =-1 CP =+1
17
1σ CKM fit2σ
sin2β[WA]=0.687±0.032Media di canali con errore teorico <1%BaBar J/ψKs, ψ(2)Ks,χc1KS, ηCKS (ηCP=-1)Belle solo J/ψKs (ηCP=-1)
Misura di precisione
sin2β[WA]
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Misura di sin2β in decadimentib s con pinguini
B0
b
d
u, c, t
g
W+
φ, η,(KK)
ss
s
dK0
•Nei modi b sqq secondo il Modello standard si attende S=sin2β C=0come misurato nel modo J/Ψ Ks.•Deviazioni da questi valori potrebbero evidenziare Nuova Fisica.
•Per isolare un possibile contributo di Nuova Fisica bisogna tenere in contole deviazioni previste nel Modello Standard. φKs e’ il golden mode (η’Ks)
Δsin2β
(QCD factorization): 2-body: [Beneke; PL B620, 143 (2005)] - 3-body: [Cheng,Chua,Soni; PRD72, 094003 (2005)]
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π
~20μm
σx=200μmσy=4μm
B
KsKs
Ks
π
ππ
π
π
~cm
η’KS
η’KL
Misure di sin2β in b→qqs penguin
804±40 evt segnale
440±53 evt segnale
129±13 evt segnale
KSKSKS
φK0: sin2β=0.50±0.25+0.07-0.04 C=-0.00±0.23±0.05
η’K0: sin2β=0.36±0.13±0.03 C=-0.16±0.09±0.02KSKSKS: sin2β=0.63±0.30±0.04 C=-0.10±0.25±0.05
Al massimo un KS—>π0 π0232M BB PRL,94:191802,2005hep-ex/0507087
PRL,95:011801,2005 hep-ex/0507052
227M BB
BABAR: PRD 71 (2005) 091102(R)
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Confronto di sin2βnei diversi canali b sqq
Piu’ statistica fara’ luce su eventuali discrepanze con il Modello Standard.
Medie BaBar+Belle(HFAG)
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Misura di α = π −(β+γ)• Estrazione di α dall’interferenza di decadimenti b→u (γ) con e
senza mixing (β)
)cos()sin()( tmCtmStA dd ΔΔ−ΔΔ=Δ
δ
α
sin
)2sin(1 2
∝
−=
C
CS eff
δγ
δγαλ ii
iii
eePTeePTe −
+
++
= 2
Inc. penguin contribution
0)2sin(
==
CS α
αγβλ 222 iii eeeAA
pq
=== −−
Asimmetria temporale :
d
d
0B
*tbV
tdV
b
b
0Bt
t
*tdV
tbV** // tdtbtdtb VVVVpq ∝
B0B0 mixingdu
dd0B
−ρπ /ubV
*udV
b+ρπ /
u
Tree decay
ubudVVA *∝
du
dd
0B−ρπ /
gb
+ρπ /u
tcu ,,
Penguin decay
tbtdVVA *≈
⊕
γ
NB : T = ampiezza "tree" P = ampiezza "penguin"
Come si ottiene αda αeff ?
23
|α−αEff| utilizzando la simmetria di Isospin
)hhBF(B)hhBF(B
eff 0
002 )(sin ±± →
→≤−αα
)()(2/1)( 00000 hhBAhhBAhhBA →+→⋅=→ +−++
κππ=2(αeff−α)
1. Gronau/London analysis: PRL65, 3381, (1990)
⎟⎟
2. Grossman/Quinn bound: PRD58, 17504, (1998)
•Occorre misurare 6 BF, incluso B0 h0h0 dacampioni con flavor tag.
•Ambiguita’ di ordine 8 sul valore di α
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛→= −+
−−+−0,0,
)(0
00,)(A hhBAhh
Non necessita flavor tagging. Utile se B0 h0h0 e’ piccolo.
24
Metodo classico: B→ππOsservazione del decadimento B0→π0π0 (a 5 sigma): 61±17 evt (227MBB)
•BR troppo grande per un buon limite con il metodo Grossman/Quinn bound:
•BR troppo piccolo per una misura precisadi violazione di CP diretta.
CL) (90% 35Effo<−αα
6000 10)10.032.017.1()( −⋅±±=→ ππBB06.056.012.000 ±±−=
ππC
Misura integrata nel tempo
Per α al momento sono piu’ promettenti lemisure di B ρρ,ρπ
PRL,94:181802,2005 227M BB
25
Misura di α da B ρρ
PRL,95,041805 (2005)
014.0978.0 021.0029.0
+−±=Lf
|α−αeff|<11o (68% CL)
•Lo stato finale e’ una mistura di CP-dispari e CP-pari: complica l’analisi
Ma dai dati la polarizzazione longitudinale (CP-pari) e’
•BR(B ρ0ρ0)< 1.1⋅10-6 piccola diluizione da pinguini
Metodo con migliore sensitivita’ ad α al momento
α=(100±13)o (68% CL)79o<α<123o (90% CL)
68% CL
90% CL
232M BB
26
Estrazione di α da B0→π+π−π0
• Si estrae l’angolo α attraverso un’analisi di Dalitz dipendente dal tempo. Stato finale dominato datransizioni mediate dal mesone ρ. A. Snyder and H. Quinn,
PRD, 48, 2139 (1993)
ρ−π+
ρ+π−ρ0π0
o)( 6113 2717 ±= +
−α
)()()()(
)()()()(00
000
000
00
πρπρπρπππ
πρπρπρπππ
AfAfAfBA
AfAfAfBA
++=→
++=→
+−−
−++
−+
+−−
−++
−+
L’analisi di Dalitz risolve l’ambiguita’ sulvalore di α. Soluzione unica.
hep-ex/0408099 213M BB
27
Misura di α combinata
°= + )99(][ 129-WA hhα
°= + )(95 1013-CKMα
Misura sperimentale
consistente con le previsioni del Modello Standard
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(0,0) (0,1)
(ρ,η)
Vub VudVcd Vcb
*
*Vtd VtbVcd Vcb
*
*α
β
B±→ D(*)K(*)
GLW, ADS and D0-Dalitz methods
29
γ da decadimenti B±→D(*)K(*)±
us
uu+B 0(*)D
*cbV
usV
b
+∗)(Kc
uc
uu
+B0(*)D
csV
*ubV
b
s +(*)KAmpiezza Colore favorita b c Ampiezza Colore soppressa b u
ff
uscbVVKDBA *0 )( ∝→ ++ γδ iiBcsub eearVVKDBA B=∝→ ++ *0 )(
)(
)(0
0
++
++
→
→=
KDBA
KDBArB 10.0≈⋅≈ COL
uscb
csub fVVVV
=a
δB: fase forte relativaParametro cruciale
per la sensitivita’ a γ :(non ancora ben determinato)
)( ubVscub ∝→ sucb →L’estrazione di.γ sfrutta l’interferenza tra ampiezze di decadimento e
γ e’ qui
f = modi CP KK,ππ,Ksπ0,Ksω,Ksφ (GLW)
f = DCSD doubly-Cabibbo suppressed decays (ADS)
f = Three-body (fit nel piano di Dalitz)
K±D0
B±
K±D0 D0→f
D0→ fK± fquantum
interference
No penguin
a∝λ3
λ=|Vus|
30
GronauLondonWyler method f=CP modes
±+
±+−
±−
+±
+−±
−
±±
=→Γ+→Γ
→Γ−→Γ=
CP
B
CPCP
CPCPCP RA r
KDBKDBKDBKDB γδ sinsin2
)()()()(
γδ coscos21)(
)()( 20 BB
CPCPCP rr
KDBKDBKDBR ±+=
→Γ
→Γ+→Γ=
−−
+±
+−±
−
±
Teoria: Phys. Lett. B253, 483; Phys. Lett. B265, 172 (1991)
Ambiguita’ di ordine 8 su γ
4 osservabili (3 relazioni indipendenti)Vs
3 incognite (rb,γ,δ)
31
GLW: misure
E (GeV)Δ-0.1 0 0.1 0.2
Eve
nts/
(0.0
1 G
eV)
0
20
40
DATAKCP+
0D→BπCP+
0D→Bbackground
E (GeV)Δ-0.1 0 0.1 0.2
Eve
nts/
(0.0
1 G
eV)
0
20
40
60 DATAKCP-
0D→BπCP-
0D→Bbackground
ωφπ 00000 ,, SSSCP KKKD →−−+−+
+ → ππ,0 KKDCP
RCP+ = 0.90±0.12(stat.) ±0.04(syst.) RCP− = 0.86±0.10(stat.) ±0.05(syst.)
ACP+ = 0.35±0.13(stat.) ±0.04(syst.) ACP− = -0.06±0.13(stat.) ±0.04(syst.)
RCP+ = 1.96±0.40(stat.) ±0.11(syst.) RCP− = 0.65±0.26(stat.) ±0.08(syst.)ACP+ = −0.08±0.19(stat.) ±0.08(syst.) ACP− = −0.26±0.40(stat.) ±0.12(syst.)
B± → D0K*±
B±→D0K±
232×106 BB
232×106 BB
RCP+ = 1.06±0.26(stat.) ±0.10(syst.)ACP+ = −0.10±0.23(stat.) ±0.04(syst.)
CP- non misurato
123×106 BB
≈130 events ≈150 events
B± → D*0K±
PRD73:051105,2006
PRD72:071103,2005
PRD71 031102, 2005
New
32
AtwoodDunietzSoni method f=DCSD
[ ] Diii
BD reeerKKBA DB δγδπ +∝→ ++−+ )( 0
D0→Kπ fattore di soppressione:
rD = 0.060±0.003Phys.Rev.Lett. 91:17 1801
ADS
DBDB
ADSADS
ADSADSADS RA rr
KDBKDBKDBKDB γδδ sin)sin(2
)()()()(
)()(
)()( +=
→Γ+→Γ→Γ−→Γ
= +∗+−∗−
+∗+−∗−
γδδ cos)cos(2)()(
)()( 22)(0)(0
)()(
DBDBDBADSADS
ADS rrrrKDBKDB
KDBKDBR +++=→Γ+→Γ→Γ+→Γ
= +∗+−∗−
+∗+−∗−
Teoria: PRL 78, 3257, 1997
D decade in autostati di flavorD decade in autostati di flavor
Fase forte del decadimento del D
(incognita)
PRD70:091503,2004
33
ADS: misure
008.0031.0046.017.061.022.0
±±=
±±−=
ADS
ADS
RA
B+ B-
mES (GeV/c²)
010.0006.0
3.18.0
001.0
2.0+−
+−
−=
−=
ADSR
NB-→[D0π0]D*K-
019.0013.0
1.24.1
011.0
2.1+−
+−
=
=
ADSR
NB-→ [D0γ]D*K-
Analisi su 232×106 ⎯BB
Any δAny γ
011.0009.0
0.42.3
013.0
7.4+−
+−
=
=
ADSR
N
B-→D0K-
DK * : rsB = 0.28+0.06-0.10
DK : rB < 0.23
rB
(90% C.L.)
D*K : (r*B)2 < (0.16)2
PRD72 (2005) 032004
PRD72 (2005) 071104
DK* (non-risonante incluso)BR (5.31±0.30±0.34)×10-4
Meglio della media del PDG
~4 events
B-→DK*-[Ksπ]
34
0D0D
A(B- ) = AD(s12, s13) +rB ei(-γ+δB) AD(s13, s12)
A(B+ ) = AD (s13, s12) +rB ei(γ+δB) AD((s12, s13)CP
|A(B- )|2 =| AD(s12, s13) |2 + rB2 | AD(s13, s12) |2 +
+2rBRe[AD(s12, s13) AD(s13, s12)* ei(-γ+δB)]
D0 decadimento a 3 corpi⇒ distribuzione di Dalitz
|AD(s12, s13) |2
γ dal termine di interferenza
Il metodo soffre di una ambiguita’: ( ) ( )πδπγδγ ++→ BB ,,
Assumendo CP conservata neldecadimento del D
B±→D(*)K(*)± Dalitz analysisf=Ksππ
S12 (GeV2)
S13 (G
eV2)
S13 (G
eV2)
S12 (GeV2)
Teoria: PRD63 (2001)036005 PRD68 (2003) 054018
35
Combinazione DK+D*K+DK*
Procedura frequentista
2 σ
1 σ
D0K D*0K±sx
-0.5 0 0.5
±sy
-0.5
0
0.5
D0K D*0K
D0K*
D0K*
Da x±,y± a γ,rB
γ,rb,δ
Proiezione di Likelihood 7D in regioni 1-2 σ
*3° da ππ onda-S
Stat Syst modello Dalitz
rb = 0.12±0.08±0.03±0.04 DKrb* = 0.17±0.10±0.03±0.03 D*Krs < 0.19 @ 90% CL DK*
Analisi si 232×106 ⎯BB~280(DK)+135(D*K)+45(DK*) evt
PRL 95 (2005) 121802hep-ex/0507101
B+B-
d=2 rb(*)|sinγ|
BaBar Dalitz
36
Contributo dei diversi metodi• Metodo Dalitz misura: )cos( γδ ±=± bbrx
)sin( γδ ±=± bbry
• GLW misura :(precisione ≈ Dalitz)
+−−++ =
−−−x
ARAR CPCPCPCP
4)1()1(
−−−++ =
+−+x
ARAR CPCPCPCP
4)1()1(
±x
-0.4 -0.2 0 0.2 0.4
±y
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
±x
-0.4 -0.2 0 0.2 0.4
±y
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4 Dalitz + GLWDalitz solo
B+
B-
rb
2γ
• ADS : al momento, limite su rB ⇒ limite sensitivita’ a γ
rB
σ(γ)
ADS escluso
Toy MC rb=0.1 L~ 205 fb-1
x±
y ±
x±
y ±
Dalitz
Violazione di CP diretta ∝ d=2 rb(*)|sinγ|
d
37
Triangolo Unitario secondo le misure sperimentali
E’ richiesta piu’ statistica per verificare possibili inconsistenze
39
Prospettive per γ
Presente
Toy MCrb=0.1
Proiezione errore modello Dalitz
γWA=65±20 ([27,107]@95%CL) γWA=-115±20 ([-153,-73]@95%CL)
•La misura di γ e’ possibile: compatibile con la predizione del ModelloStandard•Il Metodo di Dalitz ha la migliore sensitivita’ a γ ma … la combinazione di metodi & modi di decadimento insieme a piu’ statistica e’ cruciale
•Se rB≥0.1 conosceremo il valore di γ con precisione ≤15% con 1 ab-1.
40
Prospettive per α e β• BABAR ha misurato sin2β nei modi con precisione ~5%
sin2βcharmonium=0.687±0.032
• Confronto con sin2βeff nei modi b→ s penguin potrebbe rivelare effettidi Nuova Fisica– bisogna valutare attentamente le deviazioni previste dal MS
• Misure di sin2βeff sono limitare statisticamente– errore scala piu’ veloce di fino ad oggi (aggiunta nuovi canali)
• Estrazione di a dipende fortemente dal contributo dei pinguini(ρ0ρ0/ρ+ρ0)
L/1
α from ρρsin2β nei pinguini
0)( Kcc
BR(ρ0ρ0)+1σ
BR(ρ0ρ0)−1σ
41
Conclusioni•Grande successo delle B-Factories.•Tutte le misure sono consistenti con il Modello Standard sino ad oggi.•C’e’ bisogno di molta piu’ statistica per un test cruciale.•Occorre una Linear SuperB-Factory... L>1036 cm-2s-1
IP
FF FF
ILC ring &
ILC Final Focus
Simplified layout in the Small Disruption Regime Collisions every turnUncompressed bunchesCrossing angle = 2*25 mradCrabbed Y-Waist
P. Raimondi
43
Tecniche di analisi : soppressione del fondo qq
Per ogni coppia prodotta, sihanno tre eventi
θθ 2sin)f( ∝
Variabili che distinguono eventisferici dei B da eventi jet-like.
Variabile che distinguonoϒ(4S)→bb da e+e−→qq
bb signalbb backgroundqq continuum
bb},,,{, csduqqq ∈
Grande angolo di Thrust caratterizza l’evento jet-like
θThrust
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Variabili cinematiche: mES e ΔECinematica definita, esclusiva di macchine alla soglia di produzione
L’energia iniziale del sistema e’ data dall’energia dei fasci e+,e-:
segnale=gaussiana
bkg=Argus
segnale=gaussiana
bkg=lineare
B−e +eϒB
MeV 4.2*beam ≈σ
2*2*BbeamES pEm −=
MeV 7.2≅ESmσ MeV 50 - 10≅ΔEσ
**beamB EEE −=Δ
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Coordinate Cartesiane
)cos( γδ ±=± bbrx
)sin( γδ ±=± bbry
Si fa il fit per le coordinate cartesiane:
• No bias
• Errori Gaussiani
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Modello Dalitz del D0
ricavato dai dati
m2-
(GeV2/c4)
ρ (770)
K∗(892)
K∗ DCS
ρ (770)
KK threshold
AD(s12, s13) fit su eventi 81K D* D0π, purezza 98%
•AD = somma di 13 funzioni Breit-Wigner (3 DCS) + termine costante.•Aggiunti scalari σ1,σ2 per migliorare ilfitχ2/dof=1.27 dof=3054
Teoria: E.M. Aitala et. al. PRL 86, 770 (2001)
•9 resonanze + termine dell’onda-S ππ.•Errore sistematico dallaparametrizzazione dell’onda-S ππ ~3°.
Modello K-matrix: piu’ adeguatoV.V. Anisovitch, A.V Sarantev EPJ A16, 229 (2003)I.J.R. Aitchison, Nucl. Phys. A189, 417 (1972)
vedi slide di backup per ulteriori dettagli
Modello Breit-Wigner: modello effettivo
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D*0K D0K*D0K B-
B+
B+
2.5σB-
B+
B-
Dalitz (x,y) fit results
BaBar: PRL 95 (2005) 121802 & hep-ex/0507101 227 × 106 B Bbar
D0K*D*0KD0K
2γ
d = 2 rB|sin γ| ⇒size of direct CPV
Belle: New! Preliminary!
357 fb-1 ~ 392 × 106 B Bbar
BELLE
50
Combined for 3 modes: φ3=53°+15 ±3° (syst)±9° (model)
8°<φ3<111° (2σ interval)
rDK =0.159+0.054 ±0.012(syst)±0.049(model)
CPV significance: 78% rD*K=0.175+0.108 ±0.013(syst)±0.049(model)
rDK*=0.564+0.216 ±0.041(syst)±0.084(model)
Constraints on rB and γ (Belle)
φ3=66-20 °(stat) φ3=86-93°(stat) φ3=11-57°(stat)
B±→DK±
B±→D*K±
B±→DK*±
-0.099
-0.050
-0.155
-18
+37 +23+19
New! Preliminary!
BELLE