trduictor espñol

8/15/2019 trduictor espñol

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Figura 1.1 El espectro electromagnético. La luz visible es una pequeñaporción del espectro electromagnético y tiene longitudes de onda de entreaproximadamente 4 y ! nm "1 nm # 1 $cm% en el vac&o.

La analog&a no es completa' sin embargo' porque con la luz que no es

materia que vibra de lado a lado' sino m(s bien un campo eléctrico queoscila de lado a lado. En los cap&tulos que siguen' la dirección de vibraciónde la luz se analiza en pro)undidad. En todos los casos' ser( la dirección devibración eléctrica a la que se est( *aciendo re)erencia. +na onda de luz sepuede describir usando la misma nomenclatura aplicada a cualquier)enómeno ondulatorio. ,iene velocidad' )recuencia y longitud de onda"Figura 1.-%' los cuales est(n relacionados por la ecuación

donde es la velocidad' / es la longitud de onda o la distancia de unacresta de onda a otra' y ) es la )recuencia o el n0mero de crestas de ondapor segundo que pasan

Figura 1. radiación electromagnética consta de componentes eléctricos ymagnéticos que vibran en (ngulos rectos entre s& y en (ngulo recto a ladirección que la luz se propaga.

un punto particular. La )recuencia se expresa generalmente como ciclos' porsegundo o *ertz "2z%. 3on algunas excepciones que implican uorescenciaque no nos a)ecta aqu&' de la )recuencia de la luz se mantiene constanteindependientemente del material que la luz via5a a través. 6or lo tanto' si loscambios de velocidad' la longitud de onda también tiene que cambiar.

3onsidere la posibilidad de un tren de ondas que se desaceleró cuando pasaa través de una pieza de vidrio "Figura 1.4%. El n0mero de crestas de las olasque entran en el vaso por segundo es el mismo que el n0mero que salir delvidrio. 6or lo tanto' el n0mero de crestas que pasan por un punto en elinterior del vaso por segundo es el mismo que )uera del vidrio' por lo que la)recuencia permanece constante. 7in embargo' debido a que la velocidad enla $vidrio es sustancialmente m(s lento que en el aire' las ondas de mano5oy la longitud de onda disminuye.

Figura 1.- nomenclatura de onda. La onda se desplaza *acia la derec*a convelocidad . La longitud de onda' es la distancia entre las crestas de las olassucesivas. La )recuencia ")% es el n0mero de crestas de las olas que pasanalg0n punto por segundo y se expresa como ciclos por segundo o *ertz "2z%.La amplitud "8% es la altura de la ola. La intensidad o el brillo de la luz esproporcional al cuadrado de la amplitud "8%.

Figura 1.4 El paso de una onda de luz a través de una pieza de vidrio"sombreada%. La luz se ralentiza cuando entre en el vaso. 9ebido a que la

)recuencia sigue siendo el mismo' la longitud de onda en el vidrio "/g% debeser m(s corta que la longitud de onda en el aire sur:redondeo el cristal "/a%.


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La luz que pasa a través de un mineral o a través del espacio no consiste enuna sola onda sino m(s bien se puede considerar que se compone deinnumerables ondas que via5an 5untos. 6or esta razón' es convenienteconsiderar las olas en masa e introducir unos cuantos términos. +n )rente deonda es una super;cie que conecta los puntos similares en las ondas

adyacentes. 6or e5emplo' los )rentes de onda una onda aparte se puedenextraer a través de cada cresta de la ola en la ;gura 1. "de puntos% por un retraso. La altura de laonda ? resultante "sólido% en cualquier punto es igual a la suma de lasalturas de las ondas 8 y > "8 @ >% en ese punto. ">% las ondas 8 y > est(n en)ase A/%' por lo que inter;eren constructivamente y producen ondaresultante "?%. "3% Las ondas 8 y > est(n )uera de )ase # "i @ .B% CD. 9ebido a

que las amplitudes de 8 y > son iguales' se cancelan y el resultado *a deamplitud cero. +n observador no ver&a la luz.

las dos ondas est(n des)asadas. Ellos inter;eren destructivamente y seanulan entre s& "Figura 1.=c%. 3uando el retraso es alg0n valor intemiediate'la luz es parcialmente en )ase "o parcialmente )uera de )ase' si se pre:)er% yla inter)erencia constructiva es parcialmente "o parcialmente destructiva%"Figura 1.=a%. 7i dos ondas 8 y > de vibración en un (ngulo entre s&' que sepueden resolver en una onda resultante por medio de la suma de vectores.La dirección de vibración de la ? onda resultante en la Figura 1.!a se

obtiene por con:trucción de un paralelogramo cuyos lados son paralelos alas direcciones de vibración de las ondas 8 y >. 9e manera similar' un


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componente de una sola onda se puede resolver en cualquier dirección devibración arbitraria ' como se muestra en la ;gura 1.!b. El componente dela onda / resuelto en una nueva dirección de vibración ' se obtienemediante la construcción de un tri(ngulo rect(ngulo con / como la*ipotenusa. La amplitud de est( dada por la ecuación

donde / es la amplitud de la onda / y es el (ngulo entre la dirección devibración de / y la nueva dirección de vibración . bsérvese que si es GH a la dirección de vibración original' el componente resuelto debe ser cero.Esta es una observación importante y representa un n0mero de propiedadesópticas descritas en los siguientes cap&tulos.

La percepción del color

El o5o *umano est( construido de modo que es capaz de discriminar lasdi)erentes longitudes de onda de luz. Lig*t I cuya longitud de onda en el

vac&o es de aproximadamente == nm que se percibe como ro5a' luz cuyalongitud de onda de vac&o es de aproximadamente = nm es percibidacomo naran5a' y as& sucesivamente. ,al vez ser&a me5or *ablar de lasdi)erentes )recuencias de luz en lugar de longitudes de onda debido a la)recuencia no cambia al pasar a través de di)erentes materiales. 7inembargo' la convención es identi;car los di)erentes colores con suslongitudes de onda en el vac&o y dic*o convenio ser( seguido aqu&. 7i la luzque llega al o5o es esencialmente toda una longitud de onda' que es la luzmonocrom(tica y se percibe como cualquier longitud de onda est( presente.2oJever.i) luz policrom(tica' que consta de m(s de una longitud de onda'

que atacan a los receptores de color del o5o. la combinación de longitudesde onda todav&a se percibe como un solo color' a pesar de que la longitudde onda asociada con

Figura 1.! ?esolución del vector de ondas de luz. "8% Las ondas 8"sombreado claro% y > "sombreado oscuro% )ormar una resultante ?. "b% +ncomponente de onda / se puede resolver en una nueva dirección en el(ngulo de /.

ese color en realidad no puede estar presente en la luz. 9e *ec*o' lasensación de todos los colores excepto los correspondientes a longitudes deonda de alrededor de 4'


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marrón est( )ormado por mezclas de luz ro5a' azul y amarillo. +n 4 porciento de la población "en su mayor&a *ombres% tienen )ormas de ceguera alcolor que a)ectan a su percepción del color. 6ara la mayor&a de lasactividades del d&a a d&a' estos in:individuos *an aprendido a adaptarse y elcolor ciego:dad plantea ninguna di;cultad signi;cativa.

9esa)ortunadamente' la percepción del color es importante a ciertas (reasde la mineralog&a óptica. y la incapacidad para percibir correctamente elcolor puede suponer una di;cultad. Este problema es gestionar:poder' y lamayor&a de las personas con que se adaptan prestando mayor atención alas propiedades de los minerales que no se vuelvan a mano de papel de lapercepción exacta del color. El primer paso para tratar el problema esreconocer que existe. Ko todas las personas que tienen ceguera para loscolores son conscientes de ello porque algunas )ormas son bastante sutiles.7i una persona muestra alg0n indicio de la ceguera al color' un especialistade la visión debe ser consultado.

Anteracción de la Luz y la ateria 3uando la luz incide importan' parte de laluz es trans:mitted en el material y la otra parte es ree5ada desde lasuper;cie.

L+ ,?8K7A,A98

elocidadM La velocidad de la luz depende de la naturaleza del material quese desplaza a través y la longitud de onda de la luz. La m(xima velocidadposible es -' / 11 cm N seg "- / 11! nm N seg% en el vac&o. 3uando laluz entra en cualquier otro medio' que es m(s lento. La explicación

detallada de por qué la luz se ralentiza est( m(s all( del alcance de estelibro' pero se trata de la interacción entre el vector eléctrico de la luz y elentorno electrónico alrededor de cada (tomo. 3ada (tomo consiste en unn0cleo cargado positivamente sur:redondeado por un n0mero de electronescargados negativamente. El n0cleo es generalmente demasiado pesadospara responder a las )uerzas impuestas por el vector eléctrico de la luz' perolos electrones tienen masa ba5a y puede responder. 3uando la luz incidesobre un (tomo' la nube de electrones alrededor del (tomo se excita y se veobligado a vibrar u oscilar en la misma )recuencia que la luz. La nube deelectrones excitados luego re:emite la luz. 9ebido a la naturaleza de la

interacción entre los electrones y la luz' la luz reemitida est( )uera de )asecon la luz incidente. La luz reemitida a continuación' golpea el (tomosiguiente a lo largo de la trayectoria seguida por la luz' y el proceso serepite. 7e puede demostrar que la inter)erencia entre la re:emitida la luz y laluz original produce una serie de nuevas ondas de luz con la misma)recuencia' pero con menor longitud de onda y la velocidad m(s ba5a"Ecuación 1.1%.

Ondice de re)racciónM Es bien sabido que la luz se curva al pasar de unmaterial transparente a otro en cualquier (ngulo distinto


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de perpendicular a la )rontera "Figura 1.P%. +na medida de la e;cacia de unmaterial est( en curvar la luz procedente de un vac&o se llama el &ndice dere)racción "o simplemente &ndice%

donde es la velocidad de la luz en el vac&o y es la velocidad de la luz en

el material. El &ndice de re:)racción de vac&o es' por lo tanto' 1'B y paratodos los otros materiales' n es mayor que 1'. La mayor&a de los mineralestienen en dados de re)racción que caen en el intervalo de 1'4 aaproximadamente '. La velocidad de la luz en el aire es casi la misma quela velocidad en el vac&o' para que el cabello se puede considerar 1. paranuestros propósitos. ,enga en cuenta que un &ndice alto corresponde a ba5avelocidad y viceversa.

Figura 1.P re)racción. "8% la luz que pasa a partir de material 1 "ba5o &ndice%para el material "&ndice alto% est( doblada como se muestra. La cantidadde re)racción est( dada por la ley de 7nell. ">% Los )rentes de onda y ondanormales "QK% deben ser dobladas en la inter)az / porque es m(s cortoque /1.

La ecuación que permite el c(lculo de la cantidad de la luz se empeñan envia5ar de un material a otro se llama la ley de 7nell'

donde n1 y n son los &ndices de re)racción de los materiales 1 y ' y 1 y son los (ngulos que se muestran en la Figura 1.Pa entre la onda normal yla normal a la )rontera. La onda normal es la l&nea en (ngulo recto con el)rente de onda "Figura 1.


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donde n1 y n son los &ndices de re)racción de los materiales 1 y 'respectivamente. 3on la sustitución en la ecuación 1.< y reordenamiento'obtenemos

que es la ley de 7nell. la ley de 7nell se aplica para ambos materiales

isotrópicos y anisotrópicos. 7in embargo' en materiales anisótropos' los(ngulos de 1 y deben medirse a partir de las normales a la onda' no losrayos. 3omo veremos' los rayos y de las olas normales no pueden sercoincidentes en anisotrópicas minero:8L7. La re)racción en materialesisotrópicos y anisotrópicos se discute en los cap&tulos


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incidencia es ligeramente menor que el (ngulo cr&tico y el (ngulo dere)racción

Figura 1.1 (ngulo cr&tico y la reexión total interna. Lig*t tales como losrayos a' b' y c se le re)ractado de un alto &ndice a un material de &ndice ba5o'a condición de que el (ngulo de incidencia es menor que el (ngulo cr&tico"38%. +na parte de estos rayos "a $b$' también se ree5a seg0n la ecuación1.=. ?ayos tales como d. Rue tienen un (ngulo de incidencia mayor que el(ngulo cr&tico' se ree5an en su totalidad "d $%.

)racción es de casi G H. 6ara cualquier (ngulo de incidencia mayor que 38'el (ngulo de re)racción tendr&a que ser mayor de G H. Esto no es posible'

sin embargo' ser causa un (ngulo mayor de G H impedir&a que la luz queentra en el material de ba5o &ndice. En lugar de ser:ing re)racta los rayos deluz como d' alcanzando el l&mite en (ngulo de incidencia mayor que 38'ex*iben una reexión interna total' porque toda la luz se ree5a en el l&mite.7i se conocen n1 y n' el (ngulo cr&tico "38% en el material 1 se puedecalcular de la ecuación 1.4 de la siguiente maneraM 7i el material de ba5o&ndice "% es aire o de vac&o "n # 1%' esto se convierte

inerales clase óptica se agrupan en tres clases ópticas en )unción delsistema de cristal a la cual pertenecenM

isotrópica' uniaxial' biaxial y. minerales uniaxiales y biaxiales sonanisotrópicas ópticamente. Los minerales en el sistema cristalino isométricoson ópticamente isótropoM velocidad de la luz no var&a con la dirección.?equieren una sola dimensión de celda unidad "a% para describir suspropiedades cristalogr(;cas' y un 0nico &ndice de re)racción para describirsus propiedades ópticas. vasos naturales volc(nicas y otros también sonisotrópicas ópticamente. En minerales isométricos y vasos' los enlacesqu&micos son los mismos en todas las direcciones' por lo menos' enpromedio' por lo que las nubes de electrones pueden oscilar la misma entodas las direcciones. El entorno electrónico que la luz WveW es' por tanto'

independiente de la dirección en el material. Los minerales en el *exagonal'tetragonal' ortorrómbico' monocl&nico' y sistemas de cristales tricl&nicos sonópticamente anisotrópicoM velocidad de la luz es di)erente en di)erentesdirecciones. Los minerales en estos sistemas cristalinos tienen simetr&a m(sba5os que en el sistema isométrico y muestran di)erentes )ortalezas de losenlaces qu&micos en di)erentes direcciones. Las nubes de electrones de los(tomos o iones no son capaces de vibrar el mismo en todas las direcciones'por lo que la velocidad de la luz es di)erente en di)erentes direcciones. +nade las caracter&sticas de los materiales anisotrópicos es que la luz que pasaen la mayor&a de las direcciones es re)ractada por partida doble. Eso

signi;ca que la luz se divide en dos rayos polarizada plana que vibran en(ngulo recto. 9irecciones a lo largo del cual la luz no se divide en dos rayos


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son conocidos como e5es ópticos. minerales uniaxiales tienen un e5e óptico'minerales biaxiales tener dos. Los minerales que pertenecen a los sistemasde cristales tetragonales y *exagonales son ópticamente uniaxial. Ellos sonanisotrópicas y tienen una sola dirección' o e5e óptico' a lo largo de la cual laluz no se divide en dos rayos polarizada plana. Los minerales en los

sistemas de cristal tetragonal y *exagonal requieren dos di)erentesdimensiones de la celda unidad "8 y 3% para describir sus propiedadescristalogr(;cas' y dos &ndices de re)racción di)erentes "nu' y ne% paradescribir sus propiedades ópticas. Las propiedades ópticas de los mineralesuniaxial se describen en el 3ap&tulo =. Los minerales que pertenecen a la'mono:cl&nica ortorrómbica' y sistemas de cristales tricl&nicos sonópticamente bi:axial. 7on anisotrópico y tiene dos direcciones' o e5esópticos' a lo largo de la cual la luz no se divide en dos rayos polarizadaplana "de a*& biaxial%. Los minerales en los sistemas de cristal ortorrómbico'monocl&nico y tricl&nico requieren tres dimensiones de la celda unidad

di)erentes "a' b' y c% para describir sus propiedades cristalogr(;cas'

poner ;n a tres &ndices de re)racción di)erentes "no' no' y describir suspropiedades ópticas. Las propiedades ópticas de los minerales biaxiales sedescriben en el 3ap&tulo !.

9A76E?7ASKM El &ndice de re)racción de un material no es el mismo paratodas las longitudes de onda de luz '. Esto se demuestra )(cilmente*aciendo pasar luz blanca a través de un prisma "Figura 1.11%. La luz al ;nal

violeta del espectro es m(s )uertemente que la re)racta la luz en el extremoro5o del espectro. Esta relación' en el que el en:dados de disminuciónre)racción para aumentar las longitudes de onda de luz' se denominadispersión normal de los &ndices de re)racción. 3iertas bandas de longitudde onda de dispersión pueden tener ab:normal de los &ndices de re)racción'y los &ndices de re)racción de aumento para aumentar las longitudes deonda. Estos términos son un tanto engañoso porque un materiales muestrandispersión anormal en ciertas longitudes de onda' pero estas longitudes deonda pueden estar )uera del espectro visible. La dispersión es unaconsecuencia de la interacción de la luz con las )recuencias de resonancia

naturales de las nubes de electrones alrededor de cada (tomo. 3omo sedescribió anteriormente. el vector eléctrico de la luz *ace que la nube deelectrones alrededor de un (tomo para resonar a la )recuencia de la luz. El(tomo luego re:emite la luz pero no est( en )ase con la luz incidente. la luzdel grado en que me re:emitida est( )uera de )ase con la luz incidentedepende del grado en que la )recuencia de la luz incidente se di)erencia dela )recuencia de resonancia natural de las nubes de electrones. 8 través deun comple5o con5unto de ecuaciones' se puede demostrar que el &ndiceaumenta con el aumento de )recuencia "mayor a menor longitud de onda%'la producción de dispersión normal si la )recuencia de la luz es

signi;cativamente di)erente de una )recuencia de resonancia de las nubesde electrones "Figura 1.11 b%. 7i la )recuencia de la luz es casi la misma que


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una de las )recuencias de resonancia naturales de las nubes de electrones'la luz es absorbida )uertemente y el &ndice de re)racción disminuyebruscamente con el aumento de la )recuencia "longitud de ondadecreciente%' produciendo dispersión anormal "Figura 1.1Ac% . 6ara describirla dispersión del material' es necesario in)ormar del &ndice de re)racción en

varias longitudes de onda. 6or convención' los &ndices se presentan por logeneral para la luz de 4P= nm "KF%'


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cómo el o5o interpreta estas longitudes de onda. 3omo se *a descritoanteriormente. +n n0mero de di)erentes ob5etos puede parecer ser el mismocolor a pesar de que cada ree5an un complemento di)erente de longitudesde onda para el observador. ,enga en cuenta que el color percibido de unob5eto depende del color de la luz incidente. +n ob5eto que es de color

blanco en la luz del sol es de color azul en luz azul' amarillo a la luz amarilla'y as& sucesivamente' ya que estas son las 0nicas longitudes de onda de luzdisponibles a transmitir al observador. ob5etos de color negro puedenaparecer a la luz monocrom(tica a menos que sean capaces de ree5ar otransmitir la longitud de onda de la luz monocrom(tica. En la escalaatómica' los colores de la luz que absorbe un mineral dependen de lainteracción entre el vector eléctrico de la luz y las resonancias naturales delas nubes de electrones alrededor de cada (tomo. 7i la )recuencia de la luzes signi;cativamente di)erente de la resonancia natural' entonces la luz setransmite. 3ómo:

embargo' si la )recuencia de la luz es casi la misma que la )recuencianatural de las nubes de electrones' entonces el asunto absorbe la luz. Las)recuencias que muestran una )uerte absorción también muestran ladispersión anormal. La energ&a de la luz absorbida por lo general seconvierte en calor en:ener:. 9ado que los materiales de color oscuroabsorben m(s luz que los materiales de color p(lido' que se calientanmuc*o m(s r(pido cuando se expone a la luz solar u otras )uentes de luz.

La luz polarizadaM La luz ordinaria' al igual que viene directamente del sol ode una bombilla incandescente' vibra en todas las direcciones

perpendiculares a la dirección de propagación "Figura 1.1a% y es antipolarizado. La dirección de vibración de la luz polarizada se ve limitada demodo que no se distribuye uni)ormemente alrededor de la dirección depropagación. ,res tipos di)erentes pero relacionados de la polarizaciónpueden ser reconocidosM plano de polarización' polarización circular' y lapolarización el&ptica. 1 En el plano de polarización "también llamadopolarización lineal%' el vector eléctrico vibra en un "1.1b ;gura:+?E% soloplano :. La luz de onda es una onda sinusoidal simple con la dirección devibración situada en el plano de polarización. Luz polarizada plana' osimplemente plano de la luz' es de interés primordial en este libro. la luz

polarizada circular se produce por dos oleadas de avión polarizedT luz con lamisma amplitud y cuyas direcciones de vibración se encuentran en (ngulosrectos entre s& "Figura 1.1c%. +na onda se retarda Y / con respecto al otro.Los dos vectores eléctricos se pueden añadir vectorialmente de modo queen cualquier punto a lo largo de la trayectoria de la onda los dos vectoresproducen un vector resultante. Los vectores resultantes barren unasuper;cie *elicoidal

que se aseme5a a las roscas de un tornillo. 3uando se ve a lo largo de ladirección de propagación' el contorno de la *élice es un c&rculo. luz

polarizada el&ptica se produce en el mismo manner: como ... luz polarizadacircular' excepto las dos ondas que se producen son retrasados con respecto


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&n entre s& por un valor di)erente de una. "Figura 1.1d%. El resultado esa0n una *élice' pero en lugar de ser circular en sección transversal' la *élicees el&ptica. 9ebido a que la luz polarizada circular y el&ptica se puedeconsiderar que se compone de dos ondas de luz polarizada plana que vibranen (ngulo recto entre s&' es conveniente en este libro para el tratamiento de

polarización circular y el&ptica en términos de las dos ondas componentes.

Figura 1.1 La polarización de la luz. "8% la luz no polarizada. La luz vibra entodas las direcciones en (ngulos rectos a la dirección de propagación. ">%6lano o la luz polarizada lineal. El vector eléctrico vibra en un solo plano. "3%La polarización circular. 9os ondas con vibrar amplitud igual en (ngulo rectoentre s& una onda retardada s de longitud de onda con respecto al otro. El

vector suma de estas dos ondas es una *élice cuya sección transversal escircular. "9% la polarización el&ptica. 9os ondas vibran en (ngulos rectosentre s& con una onda retardado con respecto al otro por otro de ' 4' olongitud de onda. La resultante es una *élice cuya sección transversal esuna elipse.

6olarización por doble re)racción 3uando la luz entra en un materialanisotrópico en la mayor&a de las direcciones' que experimenta la doblere)racción. Lo que esto signi;ca es que est( dividido en dos rayos quevibran en (ngulo recto entre s&' tienen di)erentes velocidades' y puede tener

di)erente absorción. Los cap&tulos


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l(minas planas de *erapat*ite e *icieron un traba5o cre&ble de polarizar laluz que pasa a través de ellos. Los desarrollos m(s recientes *anprescindido de los cristales y *erapat*ite

Figura 1.1- 6olarización por absorción selectiva. +n luz polarizada se divide

en dos rayos al entrar turmalina. +n rayo es )uertemente absorbida y nopasa a través. El otro rayo no se absorbe y retiene su polarización despuésde salir del mineral.

se *an basado en moléculas de *idrocarburo largas en el pl(stico. Elresultado es una l(mina de polarizar la pel&cula con propiedades de sub:tancialmente me5or ópticos. 3asi todos los microscopios petrogr(;cosmodernos utilizan *o5as de pel&cula de polarización para proporcionar la luzpolarizada. +n segundo medio de eliminar uno de los dos rayos polarizadaplana producidos por la doble re)racción utiliza el e)ecto (ngulo cr&tico. Eldispositivo m(s com0nmente conocida utilizando este principio es el prismaKicol' que se construye de calcita clara "Figura 1.14%. +n cristal de calcita secorta en diagonal' como se muestra' y se pega de nuevo 5untos concemento b(lsamo' que tiene un &ndice de re)racción de 1'


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de vibración es paralela a la super;cie reectante "Figura 1.1% se puede derivar de la leyde 7nell "Ecuación 1.4%' que con la sustitución de las identidadestrigonométricas' da

Figura 1.1< 6olarización por reexión. "8% La luz ree5ada est( polarizada demodo que su dirección de vibración es paralela a la super;cie reectante.">% la polarización completa de la luz ree5ada se consigue si el (ngulo de

incidencia es el (ngulo de >reJster ">%' que coloca los rayos ree5ados yre)ractados a G H entre s& "ecuación 1.11%.

La luz re)ractada se polariza de manera que vibra en (ngulo recto con la luzree5ada' como se muestra en la Figura 1.1


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llega directamente del sol *a tenido gran parte del extremo azul delespectro esparcido de distancia a medida que pasa a un (ngulo ba5o através de la atmós)era. El polvo volc(nico soplado en las partes altas de laatmós)era es muy e;caz en la dispersión de la luz y puede amaneceres ypuestas de sol vivos pro:ducir.

3apitulo -

Figura -.1 7i los &ndices de mineral y aceite son di)erentes' la luz se re)ractaen el l&mite de aceite mineral y el grano mineral se destaca. 7i los &ndices demineral y aceite son los mismos' la luz pasa sin re)ractar y el grano mineralno se destaca.

mediar ob5etivo de potencia "por e5emplo' 1 veces% se utiliza. 7i se eleva el

)oco de modo que se incrementa la distancia entre la muestra y la lenteob5etivo' la l&nea de >ecCe parece moverse en el material con el &ndice m(salto de re:

)racción. La producción de la l&nea de >ecCe implica el e)ecto de lente y ele)ecto de la reexión interna. e)ecto de lente depende de la TTEl'observación de que )ragmentos m(s minerales son m(s delgadas en losbordes que en el centro' por lo que act0an como lentes de crudo "Figura-.4%. 7i el mineral tiene un mayor &ndice de re)racción que el aceite' losgranos de actuar como lentes convergentes y la luz se concentra *acia elcentro del grano. 7i los granos tienen un &ndice m(s ba5o que el del petróleo'los granos actuar como lentes divergentes y la luz se concentra en el aceite.El e)ecto de la reexión interna depende de la exigencia de que los bordesde los granos deben ser vertical en alg0n momento. convergentesoderadamente luz desde el condensador que incide sobre el l&mite degrano' ya sea vertical es re)ractada o ree5ada internamente' en )unción delos (ngulos de incidencia y los &ndices de re:)racción. 3omo puede verse enla Figura -.


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&ndice de re)racción que la uorita. 3ampo de visión de todas las )otogra)&ases de '< mm de anc*o.

"8% "b%

Figura -.4 La )ormación de la l&nea de >ecCe por el e)ecto de la lente. "8% Elmineral tiene un &ndice m(s alto' por lo que act0a como una lente connmingcrudo' la concentración de la luz por encima del mineral. Las normales a losl&mites "l&neas de trazos% se muestran para un rayo para ilustrar la re)racción*acia la normalidad al entrar en el mineral y ale5(ndose de la normal al salir'como se predi5o por la ley de 7oell. ">% El mineral tiene un &ndice m(s ba5o'por lo que act0a como una lente divergente crudo y concentra la luz en todoel mar:6us del grano. La luz se re)racta ale5(ndose de la normal al entrar enel mineral y *acia la normalidad a la salida.

Figura 4.1 indieatri/l óptico. El Andicatriz se construye bv trazado de &ndicesde re)racción en paralelo a la dirección de vibración de la luz. ?ay una vibraparalela al e5e ' de manera que su &ndice de re)racción "nd% se traza a lolargo del e5e . ?ay b vibra paralela a /' por lo nb se representa a lo largodel e5e /. 9ado que los &ndices de re)racción para todas las direcciones devibración son los mismos' la indicatriz isotrópica es una es)era cuyo radio el&ndice de re)racción.

ciertas orientaciones. minerales isótropos son muy oscuros causas que noa)ecten a la dirección de polarización de la luz que viene desde el poloin)erior. La luz que pasa a través del mineral en la platina del microscopio esabsorbida por el polar superior. 9e vez en cuando'

Figura 4. +so de la Andicatriz. La dirección normal de la onda pasa a travésdel centro de la indicatriz y una sección a través de la indicatriz seconstruye perpendicular a la ola normal. La sección es paralela al )rente deonda. El radio de la sección "n% es el &ndice de re)racción' y la dirección de lavibración es paralela al radio.

minerales isotrópicas pueden mostrar todos los bits de la luz a lo largo delos bordes o grietas debido a la polarización de la luz se modi;ca un pocopor reexión "véase el cap&tulo 1%. minerales anisótropos a)ectan a lapolarización de la luz que pasa a través de ellos' por lo que algo de luz esgeneralmente capaz de pasar a través de la parte superior polar. 9ebido auna serie de consideraciones que se describen en los cap&tulos )ol:si:'minerales anisótropos aparecen oscuras o extintos' una vez cada G H derotación platina del microscopio. granos minerales anisótropos que le pasana ser extinguido en iluminarse si la platina del microscopio se gira a:tleiluminado. 8dem(s' si los granos minerales anisótropos se colocan en una o

dos orientaciones espec&;cas en el escenario' es posible que se comportancomo si )ueran isotrópico. ientras que unos pocos granos de un mineral


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anisotrópico pueden permanecer oscuros entre polarizadores cruzados comoel

dirección de vibración del polarizador superior' y que inter;erendestructivamente cuando son un medio Jave:Cm.r.t* )uera de )ase. 7e

invita al lector a ir aroug* una construcción similar a la Figura


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% ?etraso

para todas las longitudes de onda es de

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