et pour cette physique quel détecteur?
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Henri Videau LLR -Ecole polytechnique Ecole de Gif 2004
Détecteurs
Et pour cette physique quel détecteur?
Un détecteur qui, pour cette physique,
dans le domaine d'énergie envisagé
collecte un maximum d'événements non biaisés
Il ne s'agit ni d'un détecteur LEP
ni d'un détecteur LHC
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Détecteurs
Plan
La finalité d'un tel détecteuret les contraintes de la physique
Les contraintes de la machine
Les degrés de liberté
Les technologies
Les performances?
précision, efficacité, herméticité
distributions angulaires, spectres en énergie,performances nécessaires
bruit de fond,timing
le choix du designy en a-t-il vraiment un?
des différents élémentsscintillateur, silicium, gaz
Mesure des chargésMesure des neutres
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Détecteurs
Les fonctions:
MesurerIdentifier
QUOI?
Finalité et contraintes physique
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Détecteurs
Cela dépend!
seuil du top, mesurer la section efficace tt
tt pour étudier les rapports d'embranchement du top
identifier le système ttveux-je identifier chaque t?mesurer l'asymétrie tt ??
identifier un top où est-il?
étudier l'autredans le détail de sa désintégration
Finalité et contraintes physique
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Détecteurs
Étude du Higgs
masse de recul au Z ?
via ZH
précision sur la masse précision sur les impulsionsprécision sur ECM
beamstrahlung
identification du Z, signature du H,rapports d'embranchementcompréhension des b, des , des W
Cela dépend!Finalité et contraintes physique
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Détecteurs
La plupart de la physique envisagée nécessite de voir les W, les Z, les H.
Nous ne désirons pas voir le contenu des W ou Z (sauf à vouloir mesurer plus précisément leurs désintégrations)
mais nous voulons les identifier et les mesurer dans tous leurs modes
Nous voulons connaître en détail le contenu des H
Finalité et contraintes physique
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Détecteurs
Les fonctions de notre détecteur sont donc:
MesurerIdentifier
les leptons primaires,
de désintégration de Z, W, H et de saveurs lourdes
ils sont une signaturede la présence de leptons neutres
les hadrons primaires ou issus de désintégration de Z, W, H
signant ceux qui sont issus de quarks lourds, b et c, et légers
Finalité et contraintes physique
les photons, primaires ou provenant de 0.
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Détecteurs
Les hadrons d'intérêt pour nous se désintègrent avec untemps de vie caractéristique selon qu'ils proviennent de b, c ou s:ils sont signés d'abord par leur longueur de vol, leur masse, leur contenu.
Sommes-nous intéressés au jet d'un quark?ou simplement à l'identification de ce quark
et à la reconstruction du quadrivecteur d'un diquark
Finalité et contraintes physique
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Détecteurs
Finalité et contraintes physique
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Finalité et contraintes physique
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Finalité et contraintes physique
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Détecteurs
Les leptons "visibles" sont chargés mesure des chargés
Les désintégrations de hadrons contiennent majoritairement des chargés (60%)
mais aussi des photons venant de 0 (30%)et un certain nombre de hadrons neutres à vie longue (K0, n)
les fractions de ces composantes étant extrêmement fluctuantes
On peut envisager de mesurer ces hadrons globalement,d'aucuns l'ont fait,
ou de mesurer indépendamment leurs ingrédients
Mais pour mesurer une charge ou même un muonun champ magnétique nous est nécessaire
Finalité et contraintes physique
les leptons neutres ne viennent pas seuls
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Détecteurs
Mesure des chargés
mesure de l'impulsion
mesure du paramètre d'impact
mesure du dE/dx
assurer la précision des points mesurésne pas perturber les trajectoires, matière
Ce qui définit le niveau de performance
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Détecteurs
Mouvement d'une particule dans un champ magnétique
pour un champ électrique nul la partie spatiale s'écrit
Décrivons en complexes le mouvement dans le plan orthogonal à B
posons
La trajectoire est un cercle de rayon
en SI, p est en VC/c, qRB en CmTsi la charge est en électrons: p (eV) = c R(m) B(T)
p(GeV) = 0,3 B(T) R(m)
d vv = −id t
x=x0 iv 0
e−it
v=v 0 e−it
d P
d =qF U
p = qRB
d vd t=−i qBm v = qB
m
R= v=mv
qB = pqB
P = mU = m c ,v
m dvd=m2 dvd t=q v∧B
Rappel
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mesure d'impulsion dans un champ magnétiquepar mesure de la flèche de la trajectoire
pp2
= f 8
0,3 B L2
à longueur constante,f pour f petit est une constante,nombre de points, précision du point
f = L2
8 R
Exemple: L=2m, B=4T, f = 10-4 m , p/p2 = 0,4 10-4
le % sur des de 250 GeV
f ×2 R− f = L2
2
p perp = 0,3 B R en GeV T m
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Dépendance angulaire
une trace d'impulsion p et d'angle polaire p
t = p sin dp
t = a p
t
2 a ~ L-2
dp= dpt / sin soit x = cos
dp ~ L-2 p2 sin2 / sin = L-2 p2 (1-x2)1/2
Baril L = R dp = R-2 p2 (1-x2)1/2
Bouchon L = Z tgp= p2 / (1-x2)3/2 / x2
dp ~ Z2 p2 sin3 / cos2
courbe jaune pour R/Z = 0,7
function 1. x q-function 1. x q- -1.5 ** x 2.5 ** * R/Z 2.5 ** *
normalisation arbitraire
courbe blanche pour R/Z = 1
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Paramètre d'impact
Plus courte distancedu point d'interactionà la trace
Diffusion multiple dans l'élément de détection
=13,6 p
t
à une distance r l'erreur surle paramètre d'impact d est
où l'épaisseur t est en longueur de radiationet p en MeV
d=r13,6 p
t être le plus précis possible,au plus près
et le plus "transparent" possible
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Electrons
Chargé, donc impulsion mesurable par trajectoire dans Bélectromagnétique, donc énergie mesurable dans calorimètre
Difficultés:ils émettent des photons de bremsstrahlung (mesure d'énergie) et génèrent des rayons (mesure de la trajectoire)
EE
= '
E
pp
= p
Valeurs typiques : = 10-4, ' = 10-1
pour des impulsions et énergies en GeV
L'énergie est mieux mesurée que l'impulsionà partir de 100 GeV
Leur mesure
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Détecteurs
Resolution figures
E in GeV
E/E
blue: tracker 10-4 E
yellow: electromagneticin the Ecal 0.1 / E
red: hadron calorimetric 0.5/E
In the domain ofinterest the trackeris always better.
Only at very high energies does theEcal compete forelectrons
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Détecteurs
est-ce un électron "prompt" ou une conversion de paramètre d'impact?
Electrons
Leur identification
E/pforme de la gerbedE/dxdétecteurs spécifiques: Cerenkov, radiation de transition
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Détecteurs
Conversiond'un photonsur le détecteurde vertex.ALEPH
dE/dx
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Détecteurs
dE/dx .......... avec les mains
Pourquoi une descente en 1/2 ?l'impulsion transférée par la particuleincidente à un électron environnantdépend du temps pendant lequel laforce induite par le champ électriqueest appliquée. 1/ L'énergie perdue est comme le carré de l'impulsion
Pourquoi une remontée quand le de la particule augmente?
Le champ transverse vu par l'électron augmente comme le il est donc capable d'ioniser des atomes plus loinLa dépendance avec la distance à la trajectoire est logarithmique
Pourquoi un plateau?La matière se polarise sous l'effet du champ qu'elle écrante
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Détecteurs
Perte d'énergie des particules dans la matière
Considérons une particule chargée A passant à une distance b d'un électron
A
A
e
eQuel est le champ créé par cette particule à la place de l'électron?Quelle est l'impulsion transférée
à l'électron?Quelle est l'énergie perdue par
la particule?Que se passe-t-il quand une
particule traverse un milieu matériel?
dE/dx
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Détecteurs
Dans le système de A (noté '), le champ électrique est E '=q
r '
r ' 3
E ' y=qb
r ' 3=q
b
b2 v t ²3
Dans le laboratoire: E y= E ' y
E y=q b
b2 v t ²3
Perte d'énergie des particules dans la matière
par transformation de Lorentz du champ
La force appliquée à l'électron est donc F=e E=d pdt
et l'impulsion qui lui est transférée: p=∫e E dt
En intégrant sur le temps la composante le long du mouvement de A s'annule
avec= 1 40
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Détecteurs
x= v t
b
L'impulsion transférée le long de Oy est: p y=e∫ E y dt=e q1 bv∫
dx
1x²3
L'intégrale est calculée en posant x=sh
L'intégrant s'écrit alors d ch2
=d thL'intégrale vaut 2
p=2 e q1 vb
E~ p²2m
~ 1 v²b²
où
l'électron étantnon relativiste
Pour obtenir la perte d'énergie, nous devons intégrer sur tous les électrons du milieu soit intégrer surb dbd pour avoir la perte par unité de longueur:
dEdx
∝ 1
2∫bmin
bmax dbb
= 1
2[ln bmax−ln bmin]
bmin
est lié à un transfert maximum bmax
est lié à un transfert minimum
Perte d'énergie des particules dans la matière
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Détecteurs
Emax=2m2 v² ,bmin~1
m v²
où est un transfert d'énergie minimal,énergie de liaison ( temps de collision comparé à une période)
énergie plasma,Effet d'écran, plateau de Fermi
Fluctuation de la perte d'énergiecourbe de Landauqueue en E-2 ; rayons
bmax= v
Perte d'énergie des particules dans la matière
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ALEPH
Profil en profondeurde l'énergie déposée par un électron de 45 GeV.
Un électron de 45 GEV
Paramétrage:
ze− z
Energie déposéedans chacune des 45 couchesactives du calorimètreélectromagnétique.
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Détecteurs
e+ e-
ALEPH
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Détecteurs
Muons
Leur identification
pénétration, chambres a muons, parcoursforme du dépôt dans le calorimètre,lien à la trace
Une particule chargée qui ne perd d'énergie~ que par dE/dx
signe la présence d'un neutrino sauf ou Z, doubles
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Détecteurs
Taus
Très importants pour la physiquePolarimètre, corrélations
Etat de CP du Higgs par sa désintégration en deux taus
modes de désintégrationprincipaux
− e− e
− −
− −
− −
− a1 −
il est essentiel de signer le tau,séparer les trois modes hadroniques
Savoir qu'il y a 0, 1 ou 2 0
BR
17
17
10
23
2x9
direction du grâce au Vdet
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Détecteurs
Désintégration du en .Etablir la relation entre l'énergie du dans le laboratoire et le cosinus de l'angle entre la ligne de vol du et le dans le CM du .
m = 1,77 GeV m = 140 MeV m = 0
W(E) = (1 - P + 2P E/E )
E ~ E/2 (1+cos*)
Polarisation et distribution angulaire
W(cos) = (1+P cos*)
Plus compliqué dans le cas du , il existe une variable optimale ~ E -E0
Mesure de la polarisation longitudinale du tau
ligne de vol
ligne de vol
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Détecteurs
Dans le CM
0 = p* p*m=E*E* ⇒ p *= p*= p *
E *2 = p *2
E*−E* =m
2
m
E*2 −E*2 =m
2
E* = 1 2
m2 m
2
m
E*2 = p *2 m2
E* = 1 2
m2 −m
2
m= p *
Passons dans le laboratoire
E= E* p *cos* =E
m
À très haute énergieE= E*1 cos*
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Détecteurs
Les hadrons et l'étude des flux d'énergie.
Les hadrons chargés: ils sont mesurés dans le trajectomètreet dans le calorimètre et ne sont pas identifiés comme leptonsSavoir d'où ils proviennent vertex, V0's, désintégrations
Les hadrons neutres: ne sont vus que dans le calorimètre
Fractions en énergie: traces chargées 60% hadrons neutres 12%
photons 28%
dépend du type d'événement
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Détecteurs
Signer la nature des jetspar l'identification desvertex: bmais aussi c
De l'avantage d'avoir un bon détecteur de vertex
Battaglia
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Détecteurs Spectres en énergie
E = 1/2 E
ch
Tout est plutôt de basse énergie!
Les hadrons et l'étude des flux d'énergie.
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Détecteurs
Pour mesurer les jets de particules on peut sommer leur énergiedans un calorimètre en s'efforçant d'avoir une réponse similaireaux particules électromagnétiques et aux hadrons.
(neutrons de basse énergie)
On peut aussi s'efforcer de séparer toutes les composantes,et mesurer
les chargés avec le trajectomètre,les photons avec le calorimètre électromagnétique,les neutres hadroniques avec le calorimètre.
C'est le principe de l'"energy flow".
mais il est souhaitable de le faire non par une soustraction d'énergie
mais par reconnaissance topologique
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Détecteurs
Bref rappel sur la calorimétrie
électromagnétique:
le photon ou l'électron développent une gerbed'électrons et positrons par Bremsstrahlung/création de paires
L'estimation de l'énergie déposée par ces chargésest une estimation de l'énergie incidente.
hadronique:les hadrons interagissent dans la matière en créant des hadrons chargés et des 0
ceux-ci créent des gerbes électromagnétiquesles hadrons chargés déposent par dE/dx,mais effets nucléaires, création de neutrons lents
rapport e/h, compensation hard avoir suffisamment d'hydrogène
ou soft, séparer les composantes.
+n +K0 ..
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DétecteursGas / scintillator as detecting medium
10 GeV electrons electron hit cells positron hit cells
Geant4 simulation
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Détecteurs
20 GeV pions proton hit cells pion +. hit cells
electron hit cells positron hit cells
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Détecteurs
The challenge is 1) to effectively separateand not create fakes
identify the decays2) to optimise the resolutions
and particularly hadronic
energy flow
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Détecteurs
Once the decays (secondary vertices) have been properly foundwe can write the 4-momentum of a set of particles as
and
In this ideal casewith the valuesquoted above
The photon resolution plays little role and the effort has to beon the hadronic resolution: going to 0.3 would achieve 0.12 on the jet
10-4 tracker0.1 elmgn0.5 hadronic
P=∑ Pcharged particlesPPneutral hadrons
2 =ch p2
2 nh2
EE
≈ 0.18
E
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Détecteurs
But for a real detector two effects play a role
The existence of an effective threshold on -charged particles due to the high magnetic fieldneeded for background, precision and separation-photons due to cell threshold and physical background
The probability of confusion-efficiency of track reconstruction-vertex misidentification-wrong associations between tracks and calorimeter cells
The main enemy is confusion, far more than resolution and the design of the detector has to address this point first
2 =chp2
2 nh2 conf
2 thresh2
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Détecteurs
then build masses, energies, momenta for any set
possible algorithm for such a flow analysis
goes by descending order of clarity
tracks with vertices, V0's and 's
photons from the Ecal knowing the tracks
electron identification
muon identification
neutral hadrons, by topology with energy balance check
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Détecteurs
The problem of hadronic showerresolution is known to be related to the different response of the calorimeter to the hadronic component and to the electromagnetic one, i.e. 0
There are two solutions: one is to adjust the response to be equal,the other to identify the two components and weight them adequately
This last solution can be obtained by hardware or by some recognition, this is the case in H1 with a liquid argon calorimeter...
and that is what we recommend
These methods to optimise the hadronic resolution areoften referred to as "energy flow" techniques as welland indeed the ideas behind are similar
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Détecteurs
As a result of these corrections depending on the energy density and the overall energy of the cluster
less tails, more Gaussian distributionbetter resolution (by 15%)
An approach by neural net on LC simulation givesan improvement of 30%.
This means that we have to have the capability to distinguishelectromagnetic and hadronic components.
This may rely on energy density measurement if the cell sizeis adequate
Remember that it is possible to tune the response by playing withthe interaction/radiation length ratio, (10 for Fe, 30 for W).and the detecting medium
il reste encore beaucoup à faire sur ce sujet
H1
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Détecteurs
Atouts et difficultés liées à la machine
Evénements proprespas d'empilement
On pourrait donc attendre des distributions angulairesraisonnablement isotropes (par exemple à la 1+cos2 comme dans e+e- ff), mais attention, une très grande part de la physique est à l'avant !!
Bonne définition du vertexPossibilité de mesurer les traces très près du point d'interaction, 1,4 cm
c'est en fait limité par les paires
Les contraintes de la machine
Atouts
Le laboratoire est essentiellement le centre de masse
Pour la machine supra bonne séparation en temps des événements
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Détecteurs
Bruit de fond de paires dû au beamstrahlung.
Timing délicat pour une machine chaude.
Mais
Pour les réactions perte partielle de la contrainte de conservationd'impulsion-énergie en raison du beamstrahlung.
Mesures de l'énergie, de la luminosité, de la polarisation
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Détecteurs
Les degrés de liberté
Le design du détecteur
Comment assurer:l'herméticité jusqu'à des angles très faiblesoù un champ axial devient inefficacela mesure des chargés et celle des neutresl'identification des leptonsoubliant celle des hadrons
Je ne décris pas précisément un détecteur caril n'y a pas de design élaboré par une collaborationmais je reste proche du TDR de TESLA
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Détecteurs
Le dessin caractéristique
Un oignon avecle trajectomètre au centrele calorimètre en périphérie
Et la bobine?
historiquement elle fut d'abordaprès le trajectomètreaprès le calorimètre élec-mgn
ALEPH par exemple
après le calorimètre hadronique?quid du ramasse-queues?
Dépend d'abord de la sommequ'on pense pouvoir se permettrede dépenser!
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Détecteurs
ALEPHun détecteurdu LEP
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Détecteurs
ALEPHun détecteurdu LEP
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Détecteurs
Recette pour un détecteur de vertex
Très précis,proche du vertex,très transparent,avec suffisamment de couches pour pouvoirfaire sa propre analyse de traces
précis: intrinsèquement (pixels), alignement a priori, par les données
proche du vertex, mais cela induit un fort bruit de fond, résistance aux radiations, taux d'occupation pixels
transparent donc mince avec un minimum de structures et d'électronique mais stabilité
nombre de couches, coût
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Détecteurs
Recette pour un trajectomètre central
Précision en BR2
Quel champ? 3, 4, 5, 6 T?Stabilité mécanique en B2R
mais R àl'avant??
A l'avant nous ne comptons que surl'ouverture cinématique:
faire grand et surtout long!!
mais stabilité, alignement, distorsions, coût!!et il ne sert de faire grand que si la séparation est adéquate.
Dilemme: petit précis (forte séparation) / grand négligé?
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Détecteurs
Petit exercice
Considérons une bobine de R=3m B=4T avec une zone tracker de L=1,7m
tout le calorimètre est à l'intérieur soit 1,3 m
BL2 = 11.56 et B2R = 36
Pour réduire la taille et le coût, coupons la zone tracker à L=1,2met préservons le calorimètre donc R=2,5
On obtient la même résolution avec B=8T !!! soit B2R = 160 !!!!
Il est clair qu'on doit d'abord gagner sur la précision de mesure:d'un facteur 1,2/1,7 2 soit ~2 difficile!
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Détecteurs
donc aussi loin que possible
partie électromagnetique: large rapport l/X0
de bonne profondeur 24X0
très densetrès granulaire
~1RM
partie hadronique: dense, où les gerbes restent étroitesavec le bon rapport l/X
0
très granulaire
pas de trou vers la
Recette pour un calorimètre
Les neutres ne se séparent que par la distance
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Détecteurs
Coupe du détecteurun quadrant
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Détecteurs
Retour de champdétecteur de mus
Bobine 4TPôleBouchon HcalBaril HcalBouchon EcalBaril Ecal
Mise en place de la coquille calorimétrique
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DétecteursDétecteurs de trace
Forward chambersTPCSITForward disksDétecteur de vertexTube à vide
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Détecteurs
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Détecteurs
Déclenchement et acquisition
Pas de déclenchement, si ce n'est un auto-trigger des cellules de mesure
Reconnaissance du croisement responsable de l'interaction
Acquisition peut souffrir des longs trains
En raison des faibles bruits de fond, de la rareté des événements,de la volonté de ne rien perdre,
GMSB
calorimètre électromagnétique 1/2 mip, de 2 à 4 MeV
le bruit de fond cosmique dans une TPC aussi
et parce que c'est possible
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Détecteurs
Les technologies
Une revue partielle des technologies envisagées pour:
détecteur de vertex silicium CCD ou CMOS ou ..
trajectomètre central silicium strips, gaz TPC
calorimètre électromagnétique silicium, scintillateurcristaux?
calorimètre hadronique scintillateur, gaz
ramasse-queues
détection à petit angle
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Détecteurs
Les technologies détecteur de vertex
les critères sont précision, quantité de matière, vitesse de lecture
accessoirement ce détecteur fait partie intégrante du trajectomètre
et contribue à la précision dela mesure de l'impulsion et à la reconnaissance des traces
il peut aussi contribuer à l'étalonnage d'une TPC
but premier la précision du paramètre d'impact des tracespour identifier des vertex déplacés.
critère de qualité: résolution spatiale
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Détecteurs
Les technologies détecteur de vertex
Une technologie : le silicium à pixels
taille des pixels environ 10 microns
Solution classique: CCD mais problème de vitesse de lecture(SLD) par rapport à la longueur des trains
lecture par colonnes
feuilles de silicium très minces, 60 microns
Solution plus récente: CMOS
développement d'une lecture rapideintégration sur la puce de nouvelles fonctionscellules sensibles de 20x20 m supporte 100 fois les flux attendus au LC2 m de résolution mesurés en faisceau aminci à 120 m.
pas de silicium détecteur,un chip qui collecte par diffusionles électrons déposés dans le substrat
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Détecteurs
Les technologies détecteur de vertex
Autres solutions DEpFET
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Détecteurs
Les technologies trajectomètre central
2 solutions: silicium à la CMS mais plus mince!détecteur gazeux TPCmixte
Silicium
à partir d'un certain rayon, le taux d'occupation est telque des strips suffisent et non des pixels
faire mince tout en assurant la précision de positionnement
problèmes de support et de l'électronique
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Détecteurs
Les technologies trajectomètre central
TPC
classique mais
limiter le retour d'ions
grande précision,maîtriser les distorsions
détection des électrons:au lieu de fils, GEM, MicroMegas,
siliciumoffrant une bien meilleure granularité
gaz et sensibilité aux neutrons
transparente
Ar-CF4
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Détecteurs
Les technologies trajectomètre central
Mixte
Pour des raisons de distorsions, une TPC ne peut commencer à un rayon trop faible. TESLA TDR 30 cm
Le détecteur de vertex (pixel) finit à 10 cm
La TPC offre une mauvaiseprécision à petit angle
On équipe la zone vide avec quelques cylindres ou disques de Si lus en strips
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Détecteurs
trajectomètre central
On peut envisager une couche de silicium à l'extérieur de la TPCpour améliorer la résolution en impulsion.
Deux arguments pour la TPC:la redondance est énorme (> 100 points par trace)
pattern aisé, en particulier pour les V0.le dE/dx dans un gaz présente une remontée relativiste quipermet l'identification des électrons jusqu'à 10-20 GeV
Deux questions:quelle sera la précision d'un point 100 ? et les distorsions?quelle matière, encombrement devant le ECAL?
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Henri Videau LLR -Ecole polytechnique Ecole de Gif 2004
Détecteurs
Les technologies calorimètre électromagnétique
but: grande compacité, herméticité, grande séparation d'où granularité tant transverse qu'en profondeur
la résolution en énergie n'est pas un critère décisif
solutions classiques: cristaux, TB résolution, pas de séparation longitudinaleargon liquide, cryogéniegaz, résolution médiocre, faible compacitéscintillateur, faible granularité, difficulté de lecture
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Henri Videau LLR -Ecole polytechnique Ecole de Gif 2004
Détecteurs
calorimètre électromagnétiqueLes technologies
La préférence aujourd'hui va aux sandwichs tungstène silicium
silicium, stable, bonne résolution, excellente possibilité de granularité
Typiquement 24 X0 sur moins de 20 cm, un RM de 1,4 cmune résolution de 10 à 15% selon le nombre de couches.Lecture par des damiers de taille <= 1 cm2
Très grand nombre de voies de lecture, surface de silicium, coût
1 à 2 $ du cm2
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Henri Videau LLR -Ecole polytechnique Ecole de Gif 2004
Détecteurs
calorimètre hadroniqueLes technologies
Des solutions classiques: scintillateur inoxcellules de taille variable mais cherchent à être petitessortir la lumière (fibres) ou lecture in situ SiPM.Collecte de l'énergie déposée dans les cellules
Mais
la résolution peut-être meilleure et la granularité plus élevéeen ne lisant les cellules que par oui/non:cellules de gaz de 1cm2 lues digitalement, RPC , lecture in situ
calorimètre analogique
calorimètre digital
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Détecteurs
calorimètre hadroniqueLes technologies
Un très intéressant développement logiciel,
la reconnaissance des gerbes et leur association aux traces dans un calorimètre très granulaire,l'optimisation de la résolution par pondération.
l'energy flow quoi!
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Henri Videau LLR -Ecole polytechnique Ecole de Gif 2004
Détecteurs
Les technologies collecteur de queueset détecteur à muons
Des techniques relativement classiquesRPC ou tubes, les taux d'occupation et la diffusion multiplefont que les qualités requises sont aisées.
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Détecteurs
Les technologies détecteur à petit angle
Flux considérables de paires Ne pas avoir de trou!
Calorimètre très résistant.
Tungstène-diamant?
Limiter le retour dans le détecteur
Voir les électrons à l'avant
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Détecteurs
Fin de nos considérations sur les détecteurs
Un détecteur plein d'innovationsamusant à concevoir
qui par son grain, sa résolution et l'absence de déclenchementdoit permettre une collecte optimale de la physique
accessible entre le Z et 1 TeV.
par rapport aux détecteur LEP:10 fois mieux en impulsion,
10 à 100 fois plus granulaire2 fois mieux en énergie (jets)
pas de seuil.
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Henri Videau LLR -Ecole polytechnique Ecole de Gif 2004
Détecteurs
J'espère vous avoir aidés à réaliser qu'il y a là un projetdont l'apport à notre compréhension est essentiel, même
après les découvertes du LHC.
La machine est un challenge devenu réalisteet d'excellents détecteurs peuvent être construits.
A vous de jouer!