einführung in physik und technik der teilchenbeschleuniger rüdiger schmidt - cern vorlesung an der...
TRANSCRIPT
Einführung in Physik und Technik der
Teilchenbeschleuniger
Rüdiger Schmidt - CERN
Vorlesung an der Technische Universität Darmstadt im WS 2000-2001
Februar 2001
2
Übersicht
• Einleitung der Vorlesungsreihe
Überblick der Technologien für Teilchenbeschleuniger Beschleunigertypen, Anwendungen und wesentliche Parameter
Synchrotronstrahlung
• Vakuumphysik und Technik für Teilchenbeschleuniger
• Konventionelle und Supraleitende Magnete für
Teilchenbeschleuniger
• Messverfahren für Teilchenstrahlen und Strahlbeobachtung
• Rechnergestützte Beschleuningerplanung - kurze Übersicht und - ein Beispiel
Der LHC als eine Anwendung von Teilchenbeschleunigern
3
Danksagung
Alle Kollegen, die mir für diese Vorlesungen ihr Material überlassen haben sei herzlich gedankt, inbesonders S.Russenschuck, A.Verweij, R.Jones, T.Linnecar und M.Meddahi.
Für die freundliche Hilfestellung bedanke ich mich besonders bei H.Lengeler vom CERN, und ausserdem bei den Kollegen von der TU Dramstadt.
Die Darstellung folgt in einigen Teilen dem ausgezeichneten Buch von K. Wille, aus dem auch einige Abbildungen übernommen wurden.
4
Modellbeschleuniger
Als Anwendung für die vorgestellten Themenbereiche werden wir einen Modellbeschleuniger bauen.
Da die Werkstätten an der TU Darmstadt in dieser Woche nicht die notwendigen Komponenten herstellen können, und auch die Finanzierung dieses Projektes keinesfalls gesichert ist – werden wir uns mit einem Computermodell eines Beschleunigers zufriedenstellen.
Andere Beispiele betreffen den im Bau befindlichen LHC Beschleuniger am CERN, in dem Protonen mit einer Energie von 7 TeV kollidieren werden.
5
Spezielle Literatur für Teilchenbeschleuniger
• Physik der und Synchrotronstrahlungsquellen Klaus Wille, Teubner Teilchenbeschleuniger Studienbücher, 2. Auflage 1996 (Sehr gutes Lehrbuch)
• Skript von H.Lengeler
• Proceedings of CERN ACCELERATOR SCHOOL (CAS), Yellow Reports, für viele Themen in der Beschleunigerphysik, General Accelerator Physics, and topical schools on Vacuum, Superconductivity, Synchrotron Radiation, Cyclotrons, and others… http://schools.web.cern.ch/Schools/CAS/CAS_Proceedings.html
• 5th General CERN Accelerator School, CERN 94-01, 26 January 1994, 2 Volumes, edited by S.Turner
• Superconducting Accelerator Magnets, K.H.Mess, P.Schmüser, S.Wolff, WorldScientific 1996
• Handbook of Accelerator Physics and Engineering, A.W.Chao and M.Tigner, World Scientific, 1998 (Nachschlagewerk für viele Themen in der Beschleunigerphysik - nicht als Lehrbuch geeignet)
• F.Kneubühl: Repetitorium der Physik, Teubner Studienbücher, Stuttgart 1982
6
Teilchenbeschleuniger – vier Versuche einer Klassifizierung
1) Definition - Was sind Teilchenbeschleuniger ?
CAMBRIDGE DICTIONARY: A particle accelerator is a machine which makes extremely small pieces of matter travel at very high speeds, so that scientists can study the way they behave.
Welche Teilchen?Was bedeutet « Beschleuniger »?
2) Wie sehen Teilchenbeschleuniger aus?
LinearbeschleunigerKreisbeschleuniger (Kreis - oder so etwas ähnliches)Recirculating Linacs
3) Welches sind die wesentlichen Parameter?
TeilchenartEnergie der beschleunigten TeilchenStrahlparameter
7
Teilchenbeschleuniger - Klassifizierung
4) Welches sind die Anwendungen von Teilchenbeschlenigen?
Teilchenphysik (CERN, DESY, SLAC, FERMILAB, RHIC, KEK…)
Kernphysik (S-DALINAC, GSI, RHIC….)
Anwendungen von Synchrotronstrahlung (z.B. ESRF, DESY, Dortmund, Karlsruhe….)• Chemie• Biologie• Physik
Industrielle Anwendungen
Medizinische Anwendungen (GSI, PSI, …)• Erzeugung von Radioisotopen• Bestrahlung von Patienten
Archelogie
Energietechnik• Kernfusion• Energy Amplifier (C.Rubbia, Protonenstrahl auf Bleitarget zur Verbrennung von
Plutonium)
8
Welche Teilchen ?
Von 1930 bis heute…..• Elektronen
• Masse 511 keV, elementares Teilchen, negative Ladung e=1.602 10-19 C
• Positronen• Masse 511 keV, elementares Teilchen, positive Ladung e=1.602 10-19 C
• Protonen• Masse 938 MeV, kein elementares Teilchen (Quarks und Gluonen),
positive Ladung 1.602 10-19 C
• Antiprotonen• Wie Protonen aus Quarks aufgebaut, Masse wie Protonen, negative Ladung
• Ionen (von Deuteronen zu Blei)• Ladung vielfaches einer Elementarladung, Masse von 2*Proton bis Blei
Ideen für die Zukunft• Myonen - Collider
• elementares Teilchen wie e+ und e-, Masse 106 MeV, Ladung e=1.602 10-19 C• Lebensdauer: 2.2 10-6 s im Ruhesystem - in LAB System dt_LAB = * dt_RS
• z.B. Beschleunigung von DNA – Bestandteilen - zur Krebstherapie
9
Werden in Beschleuniger Teilchen « beschleunigt »?
• trifft für die meisten Beschleuniger zu … aber nicht für alle • ein Fernsehgerät würde man nicht als Beschleuniger bezeichnen,
obwohl Elektronen mit einer Spannung von einigen kV beschleunigt werden
Beschleuniger, in denen Teilchen gespeichert werden (ohne die Energie zu erhöhen) : • zur Akkumulation von Positronen und Antiprotonen• zur Kollision von zwei Protonenstrahlen (Injektion bei Kollisionsenergie, z.B.
CERN ISR)• Beschleuniger, die Synchrotronstrahlung erzeugen (einer der wichtigsten
Beschleunigertypen), Injektion häufig bei Endenergie
Beschleuniger, in denen Teilchen abgebremst werden :• Die Erzeugung von Antiprotonen funktioniert mit Protonen, die mit einer
Energie von einigen GeV auf ein Target gelenkt werden (CERN)• Die Antiprotonen haben eine kinetische Energie von einigen hundert MeV,
und werden für Experimente auf wenige eV abgebremst
10
Welche Parameter für welche Anwendung - Überblick I
Teilchenphysik - Collider: Energie und Luminosität
e+e-• Speicherringe (LEP-CERN, B-Factories)• SLC am SLAC • Linearbeschleuniger (Linacs) - in Planung - TESLA - DESY, CLIC - CERN, NLC -
SLAC
Hadronen• Proton-Proton (LHC - CERN)• Proton-Antiproton Collider (SPS - CERN, TEVATRON - FERMILAB, RHIC - BNL)
e+ oder e- / Proton• HERA (DESY)
Beschleuniger, die einen Strahl auf ein Target lenken (z.B. für Neutrinophysik): Energie und Intensität
• Synchrotron (SPS - CERN, TEVATRON - FERMILAB)• Linearbeschleuniger (SLAC)
11
Welche Parameter für welche Anwendung - Überblick II
Erzeugung von Synchrotronstrahlung - Brillianz, Energiespektrum der
Photonen• e+ und e- Speicherringe (viele !)• Free electron laser (e- Linacs) oder Speicherring
Kernphysik - Intensität und Teilchensorte• Linacs und “recirculating linacs“• Zyklotrone• Synchrotrone• Ionenbeschleuniger (GSI)
Industrielle Anwendungen
Medizinische Anwendungen Erzeugung von Radioisotopen und Krebstherapie - Präzision und Betriebssicherheit
• Linacs• Synchrotron• Zyklotron
12
Gemeinsamkeiten
Strahldynamik (H.Lengeler)• Strahloptik• longitudinaler Phasenraum (Beschleunigung)• kollektive Effekte
Strukturen für die Teilchenbeschleunigung• Hohlraumresonatoren
Magnete
Vakuum
Instrumentierung und Strahlkontrolle
Injektion - Extraktion
Teilchenquellen
13
Um zu hohen Energien zu beschleunigen….. Beispiel LEP
Beschleunigungsstrukturen (Hochfrequenz Cavities) werden in den meisten Beschleuniger benötigt• Normalleitende Cavities aus Kupfer: 1-2 MeV/m lassen sich routinemässig erreichen. Mit gepulsten Cavities (z.B. SLAC) kommt
man wesentlich höher – zwischen 50-80 MV/m (in der Entwicklung)• Supraleitenden Cavities:
• LEP : 5-8 MeV/m• Ziel von TESLA : etwa 25 MeV/m
Die Endenergie der e+ und e- Strahlen vom LEP Collider ist 100 GeV. Wenn der Beschleuniger als LINAC mit einer Technologie, die vor 15 Jahren zur Verfügung stand, gebaut worden wäre, hätte er eine Länge von:
L = 100 GeV / 2.5 MeV = 40000 m
für jeden der beiden Linearbeschleuniger für Elektronen und Positronen – d.h. 80 km
Ausserdem wären die supraleitenden Cavities wesentlich teurer geworden.
Elektronenlinac 40 km Positronenlinac 40 km
Schwerpunktsenergie im Zentrum = 200 GeV
14
Luftaufnahme von LEP - in Zukunft LHC
LHC
7 TeV im LEP Tunnel
Länge:
26.8 km
Injektion
vom SPS
450 GeV
15
….werden Kreisbeschleuniger gebaut
Die Teilchen laufen bei jedem Umlauf durch die Beschleunigungsstruktur.
Ein Umlauf dauert 89 s. In einer Sekunde macht ein Teilchen 11246 Umläufe, und läuft bei jedem Umlauf durch die Beschleunigungsstrecke.
Während der Beschleunigung von 20 GeV auf 100 GeV wird das Magnetfeld in allen Ablenkmagneten von 0.024 Tesla auf 0.119 Tesla hochgefahren.
Die Magnetrampe dauert einige Minuten.
LEP - Umfang 26.8 km
2/4/8 Bunche / Strahl
eine Vakuumkammer
16
Magnetrampe im Kreisbeschleuniger
Der Impuls ist durch Stärke des Ablenkmagnetfeld und Krümmungradius gegeben:
p = B e0
Mit der Injektionsenergie von LEP: Elep_inj 20GeV und der Endenergie
Elep_end 100GeV ergibt sich bei Injektion das Feld in den Ablenkmagneten von
Blep_inj
Elep_inj
e0 c und Blep_end
Elep_end
e0 c
Magnetfeld bei Injektionsenergie: Blep_inj 0.024 T
Magnetfeld bei Endenergie: Blep_end 0.119 T
17
Beschleunigung im Kreisbeschleuniger
Aus dieser Abschätzung sieht man, das pro Umlauf eine Spannung von einigen 10 kV ausreichen würde, um ein Teilchen von 20 GeV auf 100 GeV zu beschleunigen.
In LEP haben die Beschleunigungsstrukturen jedoch eine Spannung von etwa 2-3 GV (!!).
=> Synchtrotronstrahlung
Für eine Dauer von 5 min für die Rampe: Nramp 11246Hz 300 s und die Energieänderung von 80 GeV ist eine
Beschleunigung der Elektronen von EturnElep_end Elep_inj
Nramp erforderlich,
d.h. Eturn 2.371 104 eV
18
Um zu noch höheren Energien zu beschleunigen…..
LHC – 7000 GeV Protonen kollidieren mit 7000 GeV Protonen - Linac oder Ring ?
Selbst mit supraleitenden Cavities vom TESLA Typ wäre der Beschleuniger 560 km lang, das wäre nicht zu bezahlen.
Der LHC wird im LEP Tunnel eingebaut. Die Protonen werden bei einer Energie von 450 GeV injiziert (vom SPS), und auf 7 TeV beschleunigt. Das Magnetfeld ist: B-LHC = 7000 / 100 * B-LEP => supraleitende Magnete
Um Elektronen und Positronen bei einer Schwerpunktenergie von einigen 100 GeV zu kollidieren, wird weltweit an der Entwicklung von Linearbeschleunigern gearbeitet:
DESY (Hamburg): TESLA
CERN (Genf): CLIC
SLAC (Stanford): NLC
KEK (Japan): JLC
Man hofft, auf eine Beschleunigung von 20 MeV/m …. 100 MeV/m zu kommen.
19
Warum werden zur Erzeugung von Synchrotronstrahlung Elektronen oder Positronen gespeichert?
Warum wurde LEP mit e+e- betrieben, und der LHC mit Protonen?
Warum werden e+e- Linearbeschleuniger entwickelt, die Teilchen mit wesentlich mehr Energie als LEP zu Kollision bringen sollen?
Warum werden die Strahldimensionen in einem Elektronenbeschleuniger mit zunehmender Energie grösser, und in einem Protonenbeschleuniger kleiner?
=> Abstrahlung von Synchrotronstrahlung
20
Bau eines Teilchenbeschleunigers zu Erzeugung von Synchrotronstrahlung
Aufgabe:
Eine Gruppe von Biologen, Chemiker und Materialwissenschaftler schlagen vor, eine Quelle zu bauen, die starke Röntgenstrahlung ( - Strahlung) im Energiebereich von 5 keV bis 10 keV erzeugt.
Es steht eine Halle Verfügung, die eine Länge von 30 m und eine Breite von 20 m hat.
Ausserdem steht ein Linearbeschleuniger zur Verfügung, der Elektronen bis zu einer Energie von 100 MeV beschleunigen kann.
21
Synchrotronstrahlung
• Bild von erster Beobachtung• Synchrotronstahlung einer beschleunigten Ladung, Larmor Gleichung• Winkelverteilung, Hertz’scher Dipole• Lorentztransformation• Relativistisch invariate Form der Strahlungsgleichung• Lineare Beschleunigung• Kreisbeschleunigung• Winkelverteilung der Synchrotronstrahlung• Energiespektrum der Synchrotronstrahlung• Quantisierung der Strahlung, Anzahl der Photonen• Beispiele: Beschleuniger für Erzeugung von Synchrotronstrahlung,
LEP, LHC
22
Parameter der Synchrotronstrahlung
Beschleunigte Ladungen strahlen Photonen ab.
Im Beschleuniger werden geladenen Teilchen beschleunigt.…• in den Beschleunigungsstrecken, d.h. den Cavities (in Richtung des
Teilchenimpuls)• wenn die Teilchen abgelenkt werden, also in allen (Dipol)-Magneten
Der umlaufende Strahl gibt Synchrotronstrahlung ab, die wesentlichen Parameter sind:
• Energiespektrum der Synchrotonstrahlung • Abgestrahlte Leistung• Winkelverteilung der Strahlung
Im folgenden werden die Parameter der Synchrotronstrahlung abgeschätzt. Eine vollständige Ableitung im Rahmen der Quatenmechanik geht über die Vorlesung hinaus.
23
Erste Beobachtung von Synchrotronstrahlung
1947 - 70 MeV Synchrotron, General Electric Research Lab
Vakuumkammer aus Glas - daher konnte man die Strahlung beobachten
24
Abstrahlungswinkel der Photonen
25
Transformation der Photonen vom RS ins LAB System
26
Abschätzung der Photonenenergie
27
Normalisiertes Energiespektrum
28
Brillianz der Synchrotronstrahlung
Für Experimente ist die Intensität der Strahlung eine der wichtigsten Grössen. Die meisten Experiments brauchen Photonen in einem bestimmten Energieintervall, dass 0.1% beträgt. Der Fluss ist die Anzahl der Photonen pro Sekunde in einem Energieintevall für einen Strahlstrom von 1 A.
ABWsecPhotonen
fluxFluss
)%1.0(
)(
Dabei ist nicht berücksichtigt, durch welche Fläche die Photonen fliessen. Dazu wird die Brillianz eingeführt:
yxyx
FluxB
AmradmmBWsec
PhotonenbrillianceBrillianz
''2
22
4
)%1.0()(
29
ESRF - European Synchrotron Radiation Facility (Grenoble)
30
Übersicht der Brillianz von Synchrotronstrahlungsquellen
• Röntgenstrahlung
• Erste Beschleuniger am SLAC und bei DESY - parasitär zu Teilchenphysik
• Erste Beschleuniger nur zur Erzeugung von Synchrotronstrahlung
• Weitere Beschleuniger
31
Experiment an der ESRF