1_mehanika_2-kinematika_tacke
TRANSCRIPT
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
1/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 1
KINEMATIKA TAKE
POLOAJ POKRETNE TAKE U PROSTORU KOORDINATNI SISTEMI
Dekartov pravougli sistem
Polarno cilindrini koordinatni sistem
Sferni koordinatni sistem
Prirodni koordinatni sistem
BRZINA TAKE
UBRZANJE TAKE NEKI POSEBNI SLUAJEVI KRETANJA TAKE
Nastavni plan i program predmeta MEHANIKA II
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
2/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 2
Poloaj pokretne take u prostoru
MM
M
M
OI
1
2
0
0r
r(t)
21 t
+-
)(trrGG
=
I osnovno, referentno telo,
Apsolutno kretanje kretanje odreeno u odnosu na nepokretno telo.
- vektor poloaja take M.
- Zakon kretanja ili jednaina u vektorskom obliku
- linija putanje
- putanja (trajektorija) ],[*
0 ttt
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
3/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 3
Koordinatni sistemi
- Dekartov pravougli sistem- Polarno cilindrini koordinatni sistem
- Sferni koordinatni sistem
- Prirodni koordinatni sistem
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
4/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 4
Dekartov pravougli sistem
Zakoni ili jednaine kretanja take u Dekartovim koordinatama.
Odreivanje jedna
ine putanje
MM
O
0
r(t)
x
y
z
ji
k
y(t)
x(t)
z(t)
kzjyixrGGGK
++=
ktzjtyitxtrrGGGKK
)()()()( ++==
)(txx = )(tyy =)(tzz =
0),(1 =yxf
0),(2 =zyf
0),,(1 =zyxF
0),,(2 =zyxF
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
5/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 5
Primer 1Neka su zakoni kretanja take dati jednainama:
)sin( tbx = )2cos( tby = )2cos( tbz =gde su b i pozitivne konstante. Odrediti jednaine linije putanje.
Iz prve i poslednje jednaine se dobija:
2
1
2
)2cos(1 b
z
bt
bx
=
=
b
xbz
22=
Eliminacijom parametra t, dobija se:
Vrednosti koordinata x, y, z za t0=0 su:0=+ zy
0=x by = bz =
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
6/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 6
Polarno cilindrini koordinatni sistem
Koordinate take M: , , z.
cos=x
sin=yzz =
)(t =
)(t=
)(tzz =
ktztttr
GGK
)()()()( 0 +=
Zakoni ili jednaine kretanja take u polarno - cilindrinim koordinatama.
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
7/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 7
Eliminacijom parametara t mogu se dobiti jednaine oblika:
koje predstavljaju liniju putanje take.
Pri kretanju take u ravni z=0, zakoni kretanja su dati jednainama:
0),(1 =f 0),(2 =zf
)(trr = )(t=
Jednaina linije putanje je
)(rr =
r=pri emu je:
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
8/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 8
Primer 2Neka su zakoni kretanja take oblika:
t Re= t = ktz =
gde su R, i k pozitivne konstante, a t vreme. Odrediti jednaine linije
putanje i prikazati je geometrijski.
Eliminacijom parametra t iz prve
dve jednaine, a zatim iz druge i
tree, dobijaju se:
Re=
kz =
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
9/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 9
Sferni koordinatni sistem
Zakoni ili jednaine kretanja take u sfernom
koordinatnom sistemu:
Koordinate take M:
r,
- (0 2),
-
22
Jedinini vektori: 000 ,, GGG
cr
coscosrx = sincosry =
sinrz =
)()( 0 trtrrGG = )(trr =
)(t =
)(t=
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
10/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 10
Prirodni koordinatni sistem
Zakon kretanja take M: )(tss =
0),,(1 =zyxF0),,(2 =zyxF),,( 0000 zyxM
0),,(1 =z 0),,(1 = r0),,(2 =z 0),,(2 = r
0),,( 0000 =zM 0),,( 0000 =rM
)(tss =)(tss =)(tss =
TG
TdTGG
+
ds
rdT
GG
=
Ravni:
- oskulatorna,
- normalna,
- rektifikaciona.
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
11/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 11
Odreivanje zakona kretanja u prirodnom obliku , ako su zakoni
dati u drugom koordinatnom sistemu.
)(tss =
a) Ako je poznato: )(txx = )(tyy = )(tzz =( ) 22222
222
2222 dtzyxdtdt
dz
dt
dy
dt
dxdzdydxds ++=
+
+
=++=
dtzyxds
222
++= Cdtzyxs +++= 222
b) Ako je poznato: )(t = )(t = )(tzz =
ddrdz
z
xd
xdr
xdx sincos =
+
+
=
ddrdzz
yd
ydr
ydy cossin =
+
+
=
dzdzz
zd
zdr
zdz =
+
+
=
dtzdzdddzdydxds 22222222222 ++=++=++=
+++= Cdtzs 2222
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
12/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 12
Primer 5Odredi zakon kretanja ako su zakoni kretanja dati jednainama:)(tss =
)sin( tbx = )2cos( tby = )2cos( tbz =gde su b i pozitivne konstante.
)cos( tbx = )2sin(2 tby = )2sin(2 tbz =
Cdtttbs ++= )2(sin8)(cos22
Cdtttbs ++= )(sin321)cos(2
ut =)sin(
++= Cduubs2321
Cttttb
s +
++++= )(sin321)sin(24ln)(sin321)sin(24
28
22
Tada je:
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
13/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 13
M
O
r
ds
r + r
r
v
vsr
T
M
M dsv
T
r
O
Brzina take
trv defsr
=
G
dt
rd
t
rvv
tsr
t
defGG
GG
=
== 00 limlim
rt
r
vG
GG
=
dt
ds
t
rv =
=
GG
Brzina take je jednaka izvodu
vektora poloaja take po vremenu.
[ ] 1= TLv
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
14/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 14
a) Dekartov koordinatni sistem
[ ] kzjyixktzjtyitxdtdv GGGGGGG ++=++= )()()(
xvx
= yvy
= zvz
=
2222 zyxvvv GG
++==
222 zyxv ++=
v
xv
=cos
v
yv
=cos
v
zv
=cos
+= 1)( Cdttvx x += 2)( Cdttvy y += 3)( Cdttvz z
0=t 0xx = 0yy = 0zz = C1, C2 , C3
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
15/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 15
Primer 7Neka su zakoni kretanja take dati jednainama:
)sin( tbx = )2cos( tby =gde su b i pozitivne konstante.
)2cos( tbz =
Tada, primenom jednaina , , sledi:xv x = yv y = zvz =
)cos( tbxvx ==
)2sin(2 tbyvy ==
)2sin(2 tbzvz ==
)(sin8)(cos 22222 ttbzyxv +=++=
0)(sin321)cos( 2 += ttbv
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
16/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 16
b) Polarno cilindrini koordinatni sistem
kzr
GGG
+= 0 kzkzrvGG
GG
GG +++== 00
tttttt
=
=
=
=
=
2
2sin
2
2
2sin
22sin2
2sin2 0
00
G
G
==
==
dt
d
tdt
d
t tt1lim
2
2sin
limlim00
00
0
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
17/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 17
00 c
dt
d G
G
=
kzcvG
G
G
G
++= 00
=v =cv zvz =
22222 ),( zvvv GG
++==
jiGGG
sincos0 +=
= consti
= constj
00 cossin cjiG
GG
G
=+=
jicGGG
cossin0 +=
komponente:
konano je:
II nain:
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
18/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 18
Primer 8
Odrediti projekcije brzine i intenzitet brzine, ako su zakoni kretanja oblikat Re= t= ktz =
teRv ==
t
c eRv
== kzvz ==
22222 keRv t +=
=v =cv zvz =Primenom jednaina:
22222 ),( zvvv GG
++==
Sledi:
gde su R, , i k pozitivne konstante, a t vreme.
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
19/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 19
c) Prirodni koordinatni sistem
Tdsrd GG =
TsT
dt
dsv
G
GG=
Ts
dt
ds
ds
rd
dt
rdv
def G
GGG
===
svT =
222 zyxv ++=
2222 zv ++=
= + + 2 2 2 2 2 21 1 2 2 3 3v A q A q A q
Cdttvs T += )(
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
20/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 20
UBRZANJE TAKE
t
v
t
tvttva
def
sr
=
+=
GGGG )()(
dt
vd
t
vaa
tsr
t
def
sr
KGGG
=
==
00limlim
vdt
vda
GG
K=
rdt
rda
GG
G=
2
2
Ubrzanje se moe izraziti kao drugi izvod
vektora poloaja po vremenu.
[ ] 2= TLa
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
21/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 21
a) Dekartov koordinatni sistem
kzjyixr
GGGK
++=kzjyixaG
G
G
G
++=
xax
= yay = zaz =222 zyxa ++=
ax
a=cos
ay
a=cos
az
a=cos
++= 00)( xtxdtdttax x
++= 00)( ytydtdttay y
++= 00)( ztzdtdttaz z
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
22/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 22
Primer 11
Nalaenjem drugih izvoda po vremenu sledi:
Neka su zakoni kretanja take dati jednainama:
)sin( tbx = )2cos( tby = )2cos( tbz =
gde su b i pozitivne konstante.
)sin(2
tbxax == )2cos(4 2 tbyay ==
)2cos(4 2 tbzaz ==
)2(cos32)(sin 222 ttba +=
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
23/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 23
b) Polarno cilindrini koordinatni sistem
kzcv
G
G
G
G
++= 00 kzkzccc
dt
vda
G
G
G
G
G
G
G
GK
++++++== 00000
kjicGGGG
++= 0cossin0
( ) ( ) 00 sincossincos G
GG
GG
G
=+== jijic
jiGGG
sincos0 +=
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
24/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 24
( ) kzcaG
G
G
G
+++= 002 2
2 =a
( )
21
2
dt
dac =+=
zaz =
222 zc aaaa ++=
0== zaz
2 = rar ( )21
rdt
d
rac =
22cr aaa +=
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
25/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 25
Primer 12Neka su zakoni kretanja take oblika:
t Re= t= ktz =gde su R, i k pozitivne konstante, a t vreme.
Tada vai:
teR =t
eR
2
= =
0=
0=z
Konano: 022 == tt eReRa t
c eRa
2
2=0=za
= + + =2 2 2 22 tc za a a a R e
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
26/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 26
c) Prirodni koordinatni sistem
( ) TsTsTsdtd
dt
vd
a
defG
G
G
GK
+===
dt
ds
ds
Td
dt
Td=
GG
NR
Nkds
Td
k
GG
G
1==
NR
sTsa
k
GG
K2
+=
saT =k
N
R
sa
2= 0=
B
a
dt
dva TT =
kN
R
va
2
= 2v
vR
a
atg Tk
N
TN
==
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
27/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 27
d) Kinematski nain odreivanja poluprenika krivine
222)( zyxtv ++=
222)( zyxta ++= vzzyyxx
zyx
zzyyxx
aT
G ++
=++
++
= 222
v
av
aT
GGG
=
dt
dvaT =G
TavavavavGGGGG
== ),cos(
Ako su zakoni kretanja dati u Dekartovom sistemu tada je:
( )22 vdt
d
dt
dvv =
( )v
vdt
d
aT2
2
=
222TN aaa +=
2222TTN aaaaa =
Nk
a
vR
2
=
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
28/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 28
2222 zv ++=
v
avavav
vava zzccT
++=
=
GGG
)(lim11 tRR kttk tt ==
Ako su zakoni kretanja dati u polarno cilindrinom koordinatnom sistemu
tada je:
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
29/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 29
NEKI POSEBNI SLUAJEVI KRETANJA TAKE
a) Jednoliko kretanje
= constv0
== constvx 0 00 viv
GG
=
0vdt
dx= dtvdx 0=
Cdtvdx += 0Ctvx o +=
0=t 0xx = Cvx += 000
0xC =
0xtvx o +=
constvsvT === 0
0stvs o +=
0=Ta
kN
R
va
20=
Pravolinijsko - slika a): Krivolinijsko - slika b):
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
30/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 30
b) Jednako promenljivo kretanjeb1 ) Jednako ubrzano kretanje
0>== constax
1
Catx +=
0=t 00 vCvx ==
0vatx +=
002
2
1xtvatx ++=
0>=== constaas T
0vats +=
002
2
1stvats ++=
( )202 1
vatRR
sa
kkN +==
Pravolinijsko - slika a): Krivolinijsko - slika b):
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
31/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 31
b2) Jednako usporeno kretanje
0
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
32/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 32
c) Kruno kretanjeRs =
RsvT ==
RsaT ==2
222
RR
R
R
sa
kN ===
4222 +=+= Raaa NT
2
==
N
T
a
atg
consts =
const==
0 += t
0,0 ==t0=== RsaT
constRaN ==2
-
7/27/2019 1_Mehanika_2-Kinematika_tacke
33/33
Predavanja iz predmeta Mehanika II, Prof. dr R. Slavkovi 33
T =2
2
=T [ ]
1= s
0>== constRs
0>== const
002
2
1 ++= tt
)( 0 +== tRRv
RRaT == 2
02 )( +== tRRaN