Гидродинамика Солнца
DESCRIPTION
Гидродинамика Солнца. Лекция 8. Происхождение глобальных солнечных магнитных полей. Изображение Солнца в белом свете. Магнитограмма – карта лучевой компоненты поля. Цикличность солнечной активности. Годы. 11-летний цикл: «бабочки» Маундера. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Гидродинамика Солнца
Лекция 8
Происхождение глобальных солнечных
магнитных полей
Изображение Солнца в белом свете
Магнитограмма – карта лучевой компоненты поля
Цикличность солнечной активности
11-летний цикл: «бабочки» Маундера
Площади пятен в процентах от площади широтных поясов
Годы
11-летний цикл
Миграция зоны пятнообразования к экватору Миграция слабых и диффузных «фоновых»
магнитных полей к полюсам Обращения поля в полярных шапках в периоды
максимумов числа пятен Магнитные поля демонстрируют 11-летнюю
периодичность
11-летний цикл: «бабочки» Маундера (Maunder’s butterfly diagram)
Некоторые даты Первые наблюдения пятен – начало XVII в., Галилей
(Galilei) Открытие цикла пятнообразовательной деятельности
– 1843, Швабе (Schwabe) Гипотеза об индукции, связанной с движением
проводящей среды, как причине возникновения солнечных магнитных полей – 1919, Лармор (Larmor)
Теорема Каулинга (Cowling) об «антидинамо» – 1934 Открытие магнитной природы пятен и цикла
солнечной активности – первые десятилетия XX в., Хейл (Hale)
Явления, которые должны описываться моделью солнечного динамо
Циклическая смена полярностей (закон Хейла)
Закон Шпёрера и диаграмма бабочек:• Пятна – в широтных зонах шириной ≈ 30◦
• Зоны пятнообразования приближаются к экватору в ходе цикла; пик на ± 15◦
Формирование локальных магнитных полей
Тороидальная и полоидальная составляющие соленоидального векторного поля
}),(rot{,),(0 pt
eHeH rArB
)rot(rot)rot(pt hg rrHHH
),(),(sin p rrr vev
Уравнение индукции
ptpt vvvHHH
HHvH
rotrot][rot m
t
][rot][rot)(
tptt
pt HvHvHH
t
)rot(rot][rot][rot ptmpppt HHHvHv
Уравнение индукции для осесимметричных полей
tmtpptt rotrot][rot][rot HHvHv
H
t
pmpp
p rotrot][rot HHvH
t
eevev vvv rr
pt ,,0
eeHeH HHH rr pt ,
Теорема Каулинга (the Cowling theorem): геометрия задачи
Теорема Каулинга: условия стационарности магнитного поля
EH
E 01
rottc
][
1HvEj
c
0][1
ldHvldj
c
иепротивореч 0rot,0 Hj
jHc4
rot
На линии H = 0: 04
rot jHc
Теорема Каулинга: случай ненулевых азимутальных компонент
0,0 Hv
tmtpptt rotrot][rot][rot HHvHv
H
t
][ tp Hv ][ pt Hv
(перенос силовыхлиний азимутального поля)
влияют на поведение одной лишь азимутальной компоненты H:
и
pmpp
p rotrot][rot HHvH
t
→ затухание Нp
0
Теорема Зельдовича для плоского движения несжимаемой жидкости
HHvH
m][rot t
zzzz HHH
tH
mdiv)( vv
00
z
v
zv
v yxz
0
0sgn экстремума очке в0| T
z
zzz
H
HHH
Теорема Зельдовича для плоского движения несжимаемой жидкости
2)()div( zzzzz HHHHH
zzz HH
tH
m)( vzH
zzzz HHH
tH
m
22
)(21 v
dVHHHdVdt
dHzzz
z 2
m
2
)()div(21
dVHdVHdtd
zz
2
m
2 )(2 0zH
Теорема Зельдовича для плоского движения несжимаемой жидкости
),(]rot[ m yxt
AAAAvA
AAtA
m)( v
zyxz yxAHHH eAAHH ),(rot}0,,{0
dVA...
dVHdVAdtd
2
m
2 2
Теорема Каулинга:
обобщение на нестационарный случай –
С.И. Брагинский, 1964
Теорема Каулинга (+ Зельдовича + Брагинского):
Поддержание незатухающего осесимметричного или
трансляционно-симметричного магнитного поля
невозможно
Пример динамо с осемметричным течением
Уравнения динамо с неоднородным вращением
BArtB
m)(rot)sin( e
ABtA
m
Взаимодействие циклонического вихря с тороидальным полем
Полоидальное поле в модели Бэбкока ― Лейтона
Формирование тороидального поля в модели Бэбкока ― Лейтона
Регенерация полоидального поля в модели Бэбкока ― Лейтона
(+ в предыдущем цикле)
(– в предыдущем цикле)
Регенерация полоидального поля в модели Бэбкока ― Лейтона
Динамика магнитного поля в модели Бэбкока ― Лейтона
Литература
Т. Каулинг. Магнитная гидродинамика. М: ИЛ, 1959.С.Б. Пикельнер. Основы космической
электродинамики, 2-е изд. М.: Физматлит, 1966.Е. Паркер. Космические магнитные поля, в 2 ч. М.: Мир, 1982.