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Capítulo 7:
Ecuaciones de Maxwell y Ondas Electromagnéticas
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Hasta ahora:
Ley de Gauss
Ley de Faraday-Henry
Ley de Gauss para el magnetismo
Ley de Ampere
Veremos que la Ley de Ampere presenta problemas
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Principio de conservación de la carga
Usando el teorema de la divergencia:
Ecuación de continuidad de la carga
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Ley de Ampere-Maxwell
James Clerk Maxwell (1831-1879)
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Ley de Ampere
j = 0
=0
Maxwell propuso un termino adicional:
= 0
Usando la Ley de Gauss
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Ley de Ampere-Maxwell en forma diferencial
Ley de Ampere-Maxwell en forma integral
Los campos magnéticos son producidos por corrientes eléctricas y por campos eléctricos variables.
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En ausencia de corrientes:
Comentar similitudes y diferencias con la Ley de Faraday
E(t) E(t)
B B
E aumenta E disminuye
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Ejemplo de la necesidad del nuevo término
Usando Ley de Ampere:
S1:
S2:
Esta contradicción la resuelve el nuevo término:
Capacitor se esta cargando
q(t) E(t)I ≠ 0
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Por razones históricas, se denomina
corriente de desplazamiento
S1:
S2:
d
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Ecuaciones de Maxwell
Ley Forma diferencial Forma integral
Gauss
Gauss para B
Faraday-Henry
Ampere-Maxwell
Fuerza de Lorentz
Aquí tenemos el electromagnetismo!!!!
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Física Clásica
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Gran descubrimiento!!! Ondas electromagnéticas
E(t) B(t) E(t) B(t)E(t) B(t)
Maxwell predijo en forma teórica la existencia de ondas de E y B (ondas electromagnéticas)
generó y detectó ondas electromagnéticas
Heinrich Hertz (1857-1894)
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Análogo mecánico
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Movimiento Ondulatorio
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Características comunes
1- estado inicial de equilibrio
2- perturbación en un punto del espacio
3- propagación de la perturbación con velocidad v
4- oscilación del medio perturbado alrededor de la posición de equilibrio
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Descripción matemática de la propagación
Describe una situación física que viaja o se propaga
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Caso especialmente interesante:
onda sinusoidal o armónica
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longitud de onda periodo
no de onda
frecuencia
frecuencia angular
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donde
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Ecuación diferencial del movimiento oscilatorio
supongamos llamamos
ecuación de onda
Si y son soluciónes solución
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dirección de propagación de la onda
perturbación
onda longitudinal onda transversal
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Frente de onda: lugar del espacio donde la perturbación toma el mismo valor en un dado instante de tiempo.
onda plana
onda esférica
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Que se propaga en un movimiento ondulatorio?
Respuesta general:
una condición física generada en algún lugar y que se transmite a otra regiones
En un mov. ondulatorio se propaga momento y energía
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Ondas Electromagnéticas Planas
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Ecuaciones de Maxwell en el vacio (j=0, ρ=0)
Ondas EM
Suponemos:
E = (0, E, 0)
B = (0, 0, B)
∂Ex
∂x
∂Ey
∂y
∂Ez
∂z1- . E = 0 = 0+ +
∂E
∂yE ≠ E (y)= 0
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∂Bx
∂x
∂By
∂y
∂Bz
∂z2- . B = 0 = 0+ +
∂B
∂zB ≠ B (z)= 0
3- x E = ∂B
∂t
µx
∂x
µy µz
-∂E∂z
∂E∂x
0 ,, =
∂E∂x
=E ≠ E (z)
∂z∂y
0 E 0
x E =
-∂B∂t
,0 0 ,( () )
- ∂B∂t
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µx
∂x
µy µz4- x B =
∂B∂y
-∂B∂x
0,, =
- ∂B∂x
=B ≠ B (y)
∂E
∂t ∂z∂y
0 0 B
x B = µ0 ε0
) ∂E∂t
,0 0( )( µ0 ε0 ,
∂E∂t
µ0 ε0
E ≠ E (y,z) E = E (x,t)B ≠ B (y,z) B = B (x,t)
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Velocidad de la onda
Pero:
Velocidad de la luz en el vacio !!!!!
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Caso particular: onda armónica
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E B
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Energía y Momento Transportados por Ondas
Electromagnéticas
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densidad de energía eléctrica
densidad de energía magnética
pero donde
densidad de energía de la onda EM
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energía por unidad de área y unidad de tiempo
[ ] =
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Se define el vector de Poynting:
Se define la intensidad de una onda EM:
donde hemos utilizado:
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En general, la energía que atraviesa una superficie por unidad de tiempo es:
La densidad de energía promedio de la onda EM es:
La intensidad y la densidad de energía promedio de la onda EM se vinculan de la siguinte manera:
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ejerce una presión de radiaciónsobre una superficie (absorción o reflexión)
onda EM también transporta momento
Asumimos incidencia normal. Maxwell mostró que si la onda es completamente reflejada por la superficie, la transferencia de momento esta relacionada con la energía reflejada
Si la onda es completamente absorbida
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Para el caso de absorción, la presión de radiación promedio (fuerza por unidad de área) es dada por:
Absorción Reflexión
Ej.: bombita de luz de 60 W a una distancia de 1 m
I(r) = Pot / 4 π r2 = 4.77 W/m2 Fuerza sobre mi mano (20 cm x 10 cm)
P = I / c = 15.8 10-9 Pa F= 3 10-8 N
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Producción y Recepción de Ondas Electromagnéticas
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El movimiento de cargas en esta antena se puede representar mediante un dipolo eléctrico oscilante
p = po sen ωt µz
x
z
y
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Se puede mostrar que I α sen2θr2
z
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Dipolo magnético oscilante
I = I0 sen ωt
M= M0 sen ωt µz
x
I α sen2θr2
z
y
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Recepción
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Radiación de una carga acelerada
Una carga acelerada irradia energía electromagnética
q
I = q2 a2 sen2θθ
16 π2 c3 ε0 r2
a
aq
v << c v = 0.64 c
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Radiación de frenado Generación de Rayos X
Radiación Sincrotrónica
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El Espectro Electromagnético
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ν λ = c
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